1tom - 0579.htm
62
ш
JO
§
о. О
НФИМ отличается неупорядоченностью и неколлине-арностыо магн, моментов,
Физ. свойства Л, м. специфичны, напр. перевод маг-нетика в аморфное состояние вызывает, как правило, снижение темп-ры магнитного фазового перехода в па-рамагп. состояние. Флуктуации обменных взаимодейст-вип в случае амАрфного ФМ увеличивают скорость снижения спонтанной намагниченности при увеличении
В аморфных ФМ и ФИМ наблюдаются раял. типы до-менных структур, включая цилиндрич. магн. домены. Магнитострикцли аморфных ФМ и их кристаллик. аналогов сравнимы [2],
Методы получения А, м. основываются на том или ином способе фиксации неупорядоченного атомного состояния вещества. Наибольшее распространение получили методы закалки расплавов со скоростями
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t
|
*
|
i
|
t
|
i
|
|
|
|
i
|
|
t
|
i '
|
i
|
|
|
|
t 1
|
t
i
t
|
t i
|
1
t
t i
|
I t
|
|
|
|
it
|
|
|
1
|
i
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t f ~
^ %
i "∙
S
\
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
GdCo GdAI2 DyFe
|
|
|
|
У * U V ** i
|
|
* ** 4 ^
"^ 1*''
|
|
Л'\\ °Г
|
|
|
|
1 I I A J О f О T #
i О
|
|
^ /\ / Ч
|
|
, ^ 1 , ;
|
|
|
|
1 т О О
О i .
О * г Т
|
|
*- * ^ у
^ |^
*» -^-
|
|
vN'«
J t \
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ФМ
ФИМ
НФМ
НФИМ
a
Gd
Co
Fe
104≈10е К/с. Напр.^ для получения аморфных ферромагн. лент и нитей используют метод «сниинин-гования» расплава на вращающийся мсталлич. барабан (рис. 2, а} либо метод «экстракции» ≈ выбрасывания
Рис. 1. Типы магнитных структур аморфных ыагнстиков: а ≈ ферромагнитная; Г>≈спиновое стекло; в ≈ ферримагнитная; г - - неоднородная ферромагнитная; в ≈ неоднородная ферримагнитнан. Точки и кружки обозначают места локализации атомных магнитных моментов: в структурах ФМ и СО точки ≈ атомы железа; ь структуре ФИМ ≈ атомы кобальта, кружки ≈ атомы гадолиния; в структурах НФМ точки ≈ атомы гадолиния; в структуре НФИМ ≈ атомы железа, кружки ≈ атомы
диспрозия.
темперы. Эноргетит. спектр элементарных магн. возбуждений аморфного ФМ имеет «ротонный» характер (см. Явазичастица), т. е. существует минимум энергии при значении волнового числа, определяемом характерным размером неоднородности структуры. Низкотемпературная «магнитная» часть тепло╦мкости некоторых редкоземельных А. м. линейно зависит от темтг-ры. При идеальной изотропии аморфного вещества мак-роскопич. магн. анизотропия в н╦м отсутствует. Однако локальная магн. анизотропия, возникающая, напр., от анизотропии локального внутрикристаллического поля, оказывает важное влияние на магн, свойства А. м. Так, коэрцитивная сила аморфного ФМ увеличивается очень розко, когда энергия одноионной локальной анизотропии становится сравнимой с энергией обменного взаимодействия. Это явление используют для создания магнитно-жестких А. м. Реальные А. м. не являются макроскопически изотропными из-за различных, гл. обр. технол., причин и обычно обладают макро-сконич, магн. анизотропией,
Срашгеине магнитных свойств некоторых кристаллических и аморфных он л ;»во в (ЗООК)
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сплавы
|
Состав
|
Т л '
|
°с'
|
А/м
|
V-
|
|
|
|
Кристал-
|
Ni(80%)Fc(lfi%)
|
0, 78
|
|
|
~0
|
|
|
|
личе-
|
Mo (4%)
|
|
|
|
|
|
|
|
ские
|
Ni (80%) Fe(20%)
|
0.82
|
|
0,4
|
-0
|
|
|
|
|
Ki <50%)Fe(50%)
|
1, НО
|
|
|
|
|
|
|
|
Fe(96, 8%) Si (3,3%)
|
2,03
|
|
|
|
|
|
|
Аморфные
|
Ге8Со7дР1вВвА1в
|
0,63
|
|
1,2
|
-О
|
|
|
|
|
Кс,'ввРмБ4
|
1,36
|
|
|
|
|
|
|
|
FeeoPleGaDi.
|
1 ,49
|
|
|
|
|
|
|
|
Fe»BM
|
1,60
|
|
3,2
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
68
Примечание: 4яМ ≈ магнитная индукция; Тк ≈ темп-pa Кюри; HC ≈ коэрцитивная сила; А^ ≈ магнитострикция насыщения.
Рис. 2. Методы получения металлических эморфных магнетиков. п ≈ Метод «спиннингования»' 2 ≈ расплав; 2 ≈ вращающийся металлический диск; 3 ≈ аморфная лента, б ≈ Метод экстракции расплава: 1 ≈ ванна с расплавом; 2 ≈ вращающийся металлический диск; 3 ≈ вспомогательный диск для очистки поверхности диска 2; 4 ≈ аморфный сплав.
расплава вращающимся диском (рис. 2, 6). Для получения аморфных порошков вещество распыляют элек-трич, лолем, взрывной волной и т. гг. Массивные А. м, формируют из порошков методом прессования или взрыва. Используют также метод ионно-плазмонного напыления. В тонкопл╦нотном виде А. м. получают методами конденсации паров на охлажд╦нную подложку, электро- и хим. осаждения, ионно-плазменного напыления, ионной имплантации и др. (3, 4J.
Перспективность техн. использования А. м. из металлических ст╦кол связана с относительной простотой их получения, высокой магнитной проницаемостью (~10Й), малыми магн. потерями (л?0,5 Вт/кг), высокой антикоррозийной стойкостью, относительно большим электрич. сопротивлением, возможностью получения
")
}
