|
|
Пространственно модулированная фотогеиерация носителей заряда или экситонов также позволяет написать изображения, т. к. изменение показателя преломления, обусловленное электронами и дырками, пропорционально их концентрации.
Регистрирующие среды. Хотя любой материал может служить регистрирующей средой при достаточно высокой интенсивности записываемых световых пучков, интерес представляют вещестна, обладающие высокой фоточуиствитсльностью в задаваемом диапазоне частот, определенной реверсивностью (малойпорционной для преобразонапия быстропеременпых ноли или инерционной для преобразований с памятью), позволяющие управлять характером преобразований с помощью внеш. воздействии (электрич. и маги, полон, изменения темп-ры, давления и т. п.)-
В Д. г. нашли применение кристаллич. сеаиетоэлек-трики с линейным эл.-оптич. аффектом (пиобат и таи-талат лития, силспит). Характерные времена1 релаксации в них 10~2≈102 с. С помощью внеш. электрич. поля уда╦тся уменьшить тр и изменить характер преобразования пучков. В полупроводниках (кристаллах Si) запись определяется фотогенерацией электронно-дырочных пар (межзонпые переходы, -Гр~10~в с). При высоких уровнях возбуждения достигаются тр~5-10~" с. Днпамич. голограммы записывались в полупроводниках fCdS, CdSe, CdTe» GaAs, IP, ZnO, SiC). Мини-
-12
с достигнуто при внутризомных
малыше TJ переходах.
Перспективны разл. гааы и пары, напр. запись ам-плитудно-фа^оных динамич. голограмм осуществлена с парах щелочных металлов п области полос резонансного поглощения.
Практическое применение. На основе динамич. голо-графич. преобразований создаются логич. элементы ЭВМ с быстродействием до 10~1а с, системы оперативной памяти (см. Запоминающие голо╦рафические устройства), управляемые транспаранты, оптич. реле, ответвитоли п др. устройства оптиэлект ролики и интегральной оптики, т.н. голография, лазеры (квантовые усилители и генераторы, использующие накачку на частоте генерации), различные системы оптических корреляторов, служащих для голографическо?о распознавания образов, приборы для исследования бы с троп временных процессов и т. д.
Лит.; Д е n и с к> к Ю. II., Состояние и перспективы голографии с записью в трехмерных средах, «Вести. АН СССР», 1978, в. 12, с. 5(К его ж о, Голография и ее перспективы, «Ж. прикл. спектроскопии», 198Q, т. 33, с. 397; В и н е ц к и и В. JT. и др., Динамическая самодифракция когерентных стэстовых пучков, «УФН», 11)79, т. 129, с. Ш; Р у 0 а н о в А. С., Некоторые вопросы динамической голографии, п ни,: Проблемы современной оптики и спектроскопии, Миисн, 1980; В и п е ц к и и В. Л., Кухгарев Н. В., Динамическая голография, к., 1983.
В. Л. Вичьецтшй, М. С. Соскгш.
ДИНАМИЧЕСКАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ ЯДЕР ≈ ориентация ядерных спинов в заданном направлении под действием эл.-магн. В Ч-полей (см. Ориентированные ядра).
ДИНАМИЧЕСКАЯ СИММЕТРИЯ квантовой
системы ≈ симметрия полного пространства векторов состояния системы, образующих одно неприводимое представление нек-рой группы или алгебры Ли, операторы к-рой объединяют в одно семейство вес состояния системы и включают н себя операторы переходов между разл. состояниями. Термин «Д. с.» появился в 19В5 в [1]; эквивалентные др. назв.≈ а л-г о б р а, генерирующая спектр [2], группа неинвариантности [31,
Вырождение уровней энергии квантовой системы, находящейся в стационарном состоянии, связано с наличием у нее пек-рой симметрии (группы инвариантности), т. е. с наличием набора операторов, коммутирующих с гамильтонианом системы, к-рые обычно образуют конечномерную Ли алгебру. Помимо вырождений, связанных с явной симметрией гамильтониана (напр., относительно вращений в тр╦хмерном пространстве),
существует скрытая симметрия, объясняющая т, я. случайное вырожденно уровней энергии системы. Примером такой симметрии, объясняющей вырождение уровней с одинаковым главным квантовым числом и разл. орбитальными моментами в атоме водорода, является симметрия О (4) в импульсном пространстве (фоковская симметрия; предложена В. А. Фоком в 1935). Аналогично «случайное» вырождение уровней тр╦хмерного изотропного гармонич, осциллятора связано с наличием у пего симметрии относительно унитарной группы U (3). Операторы алгебры соответствующих групп переводят одно выбранное состояние, принадлежащее заданному уровню энергии, во все остальные состояния, принадлежащие тому же уровню энергии; при этом ортогональные состояния, принадлежащие данному уровню, образуют базис неприводимого представлении группы симметрии (группы инвариантности).
В отличие от группы инвариантности действие операторов динамич. группы (группы пеннвариантпости, или динамич. алгебры Ли) па одно выбранное стационарное состояние квантовой системы порождает все остальные стационарные состояния системы, связывая таким образом все стационарные состояния системы, в т. ч. принадлежащие различным уровням, в одно семейство ≈ мулъткплет. При этом группа симметрии (группа инвариантности) системы является подгруппой группы Д. с. Так, для атомов водорода группой Д. с. является конформная 0(4, 2) динамич. группа, одно неприводимое вырожденное представление к-рой содержит все его связанные состояния, а для тр╦хмерного квантового гармонич. осциллятора ≈ группа £/(3,1). Среди генераторов группы Д. с. обязательно есть не коммутирующие с гамильтонианом, действие к-рых переводит волновые ф-ции состояний с одним уровнем энергии квантовой системы в волновые ф-ции состоянии с др. энергиями (т. е. соответствует квантовым переходам между уровнями системы).
Нахождение динамич, группы симметрии физ. задачи, с одной стороны, эквивалентно решению Шр╦дин-гера уравнения, (или Дирака уравненил, Клейна ~ Гордона уравнения) для данной системы, с др. стороны ≈ позволяет использовать хорошо развитый матем. аппарат теории представлений групп Ли и получать соотношения типа рекуррентных соотношений для матричных элементов операторов физ. величин, что важно при расч╦тах физ. эффектов по теории возмущений (напр., при расч╦те Штарка эффекта, для атома водорода).
Группа Д. с. квантовой системы определяется неоднозначно. Так, для атома водорода наряду с конформной группой 0(4,2) Д. с. может являться также группа де Ситтера 0(4,1), а для тр╦хмерного осциллятора ≈ неоднородная симплектич. группа ISp (6f R) [для JV-мерного осциллятора ≈ ISp (2N, R)]. Выбор той или иной группы Д. с. квантовой системы определяется удобством при расч╦тах.
В физике элементарных частиц интерес к Д. с. связан с попытками установить симметрию лагранжиана взаимодействия по известному из опыта спектру масс частиц.
Лит.: 1) В в г u t A, O-, Dynamical symmetry group based on Dirac equation and its generalization to elementary particles, «Phys, Kev,», 1964, 2ser., v. 135, ╧ 3B,p.839;2)D о t h a n Y., Gell-Mann M., Ne'eman Y,, Scries of liadron energy levels as representations of non-compact groups, «Phys. Lett.», 1965, v. 17, p. 143; 3) M u k LI n d a N., O'Raifcartaisti I,., Sudarshan E., Characteristic noninvariance groups of dynamical systems, «Phys, Rev, Lett.», 1965, v. 15, p. 1041; 4) M а л к и и И. А., М а'н ь к о В. И., Динамические симметрии и когерентные состояния квантовых систем, М., 1979,
fi. И. Манука.
ДИНАМИЧЕСКАЯ СИСТЕМА ≈ матем. объект, соот-ветств. реальным системам (фнз., хим., биол. и др.), эволюция к-рых однозначно определяется нач. состоянием. Д. с. определяется системой ур-ний (дифференц., разностных, интегр. и т. д.), допускающих существование на бесконечном интервале времени единств, решения для каждого нач. условия.
ОС
<
эе и
625
Физическая энциклопедия, г. 1
")
}
