1tom - 0566.htm
608
CO
ш
X
§
Ф-ла (10) выведена для вырожденного ферми-газа электронов. В невырожденных собственных полупроводниках Д. носителей заряда зависит от темп-ры:
хд~ У Т -exp(A£/2feT), (Д£ ≈ эпергетич, щель между валентной зоной и зоной проводимости).
Др. ограничение, сделанное при выводе ф-лы (10), состоит в предположении, что величина k Т существенно больше энергии, на к-рую различаются соседние квантовые Ландау уровни. При низких темп-pax и в сильных полях kT<(efitm*c)H и тепловое размытие уровня Ферми становится меньше расстояния между уровнями Ландау. Это приводит к немонотонному изменению энергии электронного газа при изменении магн. поля. Одним из следствий этого являются перио-дич. осцилляции магн. восприимчивости металлов ≈
эффект Де Хааяа ≈ ван Альфена.
Лит.: С е л в у д П., Магнетохимия, пер. с англ., 2 изд., М., 1908; Д о р ф м а н Я. Г., Диамагнетизм и химическая связь, М., 1961; В о н с о в с к и и С. В., Магнетизм, М., 1971.
А. С. Боровик-Ромипав.
ДИАМАГНЕТИЗМ ПЛАЗМЫ ≈ свойство, характеризующее магнитную восприимчивость плазмы, е╦ способность уменьшать магп. поле, в к-ром она находится (см. Диамагнетизм). Д. п, является следствием движения электронов и ионов плазмы по винтовым (ларморов-ским) траекториям, что эквивалентно круговому току, создающему магнитный момент, противоположный по направлению магн. полю (в соответствии с правилом Ленца). В итоге поле внутри плазмы уменьшается. Как и всякое диамагн. вещество, плазма выталкивается из области более сильного магн. поля.
В пост. магн. поле с напряж╦нностью Н магн. поле, создаваемое частицей, эквивалентно полю кругового тока с магп. моментом
W I
И^__ -L_ (Л\\
* и
(W, ≈ энергия частицы в плоскости, перпендикулярной П}. В условиях теплового равновесия магн. момент классич. системы частиц равен нулю (согласно теореме ван Л╦вен). В случае плазмы это проявляется в отсутствии диамагнетизма равновесной плазмы, удерживаемой стенками камеры: диамагн. момент, создаваемый заряж. частицами, движущимися по замкнутым орбитам, полностью компенсируется благодаря токам, создаваемым за сч╦т разрыва орбит периферии, частиц при их ударе о стенки камеры. В отсутствие стенок Д. п. проявляется в условиях космической плазмы или при магнитном удержании плазмы. Т. о., Д. п. как классич. макроскопич. явление связан исключительно с термодинамич. неравновесностыо плазмы. Так, для неоднородной, медленно диффундирующей замагни-ченной плазмы е╦ диамагн. момент JJL на единицу объ╦ма равен
(2)
Т, п ≈ соответственно темп-pa и плотность плазмы. Диамагн. момент плазмы существенно возрастает, если в среде возбуждена неоднородная отражательно-симметрическая турбулентность.
Лит. См. при ст. Плазма. С. С. Моисеев.
ДИАМАГН╗ТИК ≈ вещество, приобретающее во внеш. магн. поле Н магн. момент Ж, направленный навстречу намагничивающему полю. В отсутствие магн. поля чисто диамагн. вещества результирующим
МВТБ, моментом не обладают (магн, моменты рдектро-HQB в атомах или молекулах Д. скомпенсированы), но при наложении поля Н в атомах (молекулах) индуцируются микроскопич. вихревые токи, к-рые своим магн. полем экранируют внеш. поле. У большинства Д, вплоть до полей >/~103 кЭ зависимость М(Н) практически линейна: М=Хд-"< гДе диамагн. восприимчивость Хд всегда отрицательна. Обычно для Д. рас-. _ сматривают магнитную восприимчивость 1 моля ве-614 щества (молярную восприимчивость) хд, к-рая мала
6^-1Q≈∙) по сравнению с магн. восприимчивостью парамагнетиков и аитиферромагпетиков. Классич. Д. являются т. ii. инертные газы (Tie, Ne, Аг, Кг и Хе), атомы к-рых имеют замкнутые внеш. электронные оболочки (значения Хд для этих газов приведены в табл. 1 ст. Диамагнетизм).
К Д. также относятся; инертные газы в жидком и кристаллич. состояниях; соединения, содержащие ионы, подобные атомам инертных газов (Li + , Ве2+, А13 + , 02~ и т. д.); галоиды в газообразном, жидком и тв╦рдом состояниях; нек-рые металлы (Zn, An, Hg и Др.)-Диамагнстиками, точнее сверхдиамагнетиками, с Хд= = ≈(l/4ji)s»0,l являются сверхпроводники, у них диамагн, эффект (выталкивание внеш. магн. поля) обусловлен поверхностными макроскопнч. токами (см. Сверхпроводимость). К Д. относится большое число органнч. веществ, прич╦м у многоатомных соединений, особенно у циклических (ароматич. и др.), магп. восприимчивость анизотропна, В табл. приведены значения
Вещество
Металлы
Медь Си - ... Бериллий Be Цинк Zn - - . ∙ Серебро Ад . . Золото Аи . - -Ртуть Hg ... Висмут Bi . . .
Неорганические соединения
Н..О (жидкость) . СОг (газ) ..... NaCl (кристалл) А18Оа (кристалл) CuGl (кристалл) . РЬО (кристалл) . AgNOB (кристалл^ PbSO4 (кристалл) BiCla (кристалл)
Вещество
-5,41
≈9,02
-11,4
-21,5
-29,6
-33
-234
(ср.)
-13 (0°С) ≈21
-30,3
-37
-40
-42
-45
-6D
-100
О О
О 7 7
Органические соединения
Метан СН4 <газ) ∙ - ∙ Бензол Cclle (жидкость) .......
Анилин С«Н7 (жидкость) .......
Нафталин С,└Нв (кристалл) . . . . .
Октан СВН18 (жидкость) .......
Дифениламин C,3Hi,N (кристалл)
Тотрафенилэтилсн С╗6НВ[> (кристалл)
-54,8 (ср.)
-62.9
-01,8
(ср.)
-96,6
-107
-217
диамагн. восприимчивости ряда Д.: металлов, неорга-нич. и оргаиич. соединений (при нормальных условиях),
Лит.: Таблицы физических величин. Справочник, под род. И, К. Кикоина, М., 1976; Handbook of chemistry and physics, 50 ed., Cleveland, 1978,
ДИАСКОПИЧЕСКАЯ ПРОЕКЦИЯ ≈ разновидность оптич. проекции, дающая увеличенное Действительное изображение светящегося или освещ╦нного предмета; при этом осветительная система и объектив находятся на одной оптич. оси (рис,). Для построения изображения с помощью Д. п. используется свет, проходящий сквозь объект (диапозитив, кинопл╦нку), в отличие от эпископической проекции, где изображение строится светом, отраж╦нным от объекта, Оптич. схема Д. п. да╦т возможность сохранить направленность пучка света, сформированного осветительной системой, а не превращать его в диффузный, чем достигается боль-Схема диаскопической проекции: / ≈ источник света; 2 ≈ осветительная система (контротражатель и конденсор); 3 ≈ проецируемый объект; 4 ≈ объектив; $ ≈ экран.
гпой выигрыш в яркости получаемого изображения. Для этой цели служит конденсор, строящий изображение источника света на входном зрачке проекционного объектива. Д. п. применяется в фотоувеличителях и
ДИЭ- п Кинопроекторах И пр. А- П- Гагарин.
ДИАФРАГМА (от греч. diaphragms ≈ перегородка) а оптике ≈ непрозрачная преграда, ограничивающая поперечное сечение световых пучков в оптич. системах (в телескопах, микроскопах, фотоаппаратах и т. п.), Роль Д. часто играют оправы линз, призм, зеркал и
")
}
