1tom - 0554.htm
сью х угол у. На выходе из пластинки вектор поля можно записать в виде матрицы:
х.
0
О
к.
ехр (≈
О
О ехр (≈it
X
X
cos у sm Y ≈sin Y cos Y
где кх, и х , ≈ коэф. поглощения, а фаз, вносимые пластинкой, или
,
сдвиги
(**)
где ГПогл ≈ матрица поглощения, Тфаз ≈ матрица фазового сдвига, УПОВ ≈ «матрица поворота». Если волна затем проходит через вторую пластинку, аналогичная запись примет вид:
и т. д. Именно в этом и состоит осн. удобство метода, позволяющего при расч╦те многоэлементных систем мультиплицировать как независимые результаты изменения поля волны при прохождении через каждый элемент системы. Вычисление Т для отд. элементов обычно несложно; для большого количества типичных элементов имеются таблицы [2, 3]. Матрица поворота имеет одинаковый вид для всех: элементов,
Если среди элементов оптич. системы есть отражательный анизотропный элемент (напр., отражение внутри одноосного кристалла), «матрица отражения» имеет вид:
ОГр
Я Я
оо
но
Л Л
он нн
где индексы о и н относятся соответственно к обыкновенному и необыкновенному лучам (первый ≈ к падающему, второй ≈ к отраж╦нному}, а коэффициенты RIJ- определяются по Френеля формулам.
Д. м. м. может, естественно, строиться не только на линейных единичных базисных векторах, как в (*), но и на круговых или эллилтич. единичных векторах, в зависимости от характера задачи [3].
Д. м. м. удобен тем, что позволяет выделить изолированно информацию о поляризации волны ≈ т. н. поляризационную передаточную ф-цию системы. Эллипсы поляризации на входе и выходе полиостью описываются комплексными числами
Я в ход 6В*°Д-^^:; 0вых
И если записать (**} в разв╦рнутом виде, получим
теплового движения среды. В случае пост, токов Д. п. определяются Джоуля. ≈ Ленца законом и равны работе, совершаемой электрич. полем над носителями заряда q-~jl^1 где q ≈ мощность Д. п. (плотность энергии, теряемой в единицу времени), JE ≈ напряж╦нность электрич. поля, J ≈ плотность тока. При выполнении Ома закона (J≈aJ2) q=p/o. Проводимость о в общем случае может быть ф-цией приложенного ноля 7? (среды с нелинейной проводимостью); представляться в виде тензора, т. с. зависеть от направления поля Е (среды с анизотропией проводимости); в псрем. полях проводимость фактически всегда зависит от частоты колебаний поля со, а иногда и от волнового вектора /с (среды с временной и пространств, дисперсией). В линейных системах обычно используют фурье-преобразование волновых процессов и для зависимости от времени ~exp(zo>£) вводят комплексную диэлектрич. проницаемость &c=s ≈ 4лшсо~1 либо комплексную проводимость ос≈ а+£а>Б/4я. Тогда оперируют со спектральной плотностью Д. п, ?(оо, й) = ст(ш, k)\\K^t ;J2/2 с по-
след. интегрированием по всему спектру.
В магн. средах возникают дополнит, потери на пере-магничивание (магн. Д. п.}, к-рые в линейном приближении описываются введением комплексной магн. проницаемости.
В общем случае нелинейных систем с уч╦том нело-калыюсти и запаздывания взаимодействий между отд. участками среды выделение Д. п. из общей совокупности всех др. преобразований энергии эл.-магп, поля в разл. виды движений (ускорение ааряж- частиц, хим. превращения, возбуждения атомов и молекул, ионизация и др,) затруднено, поэтому приходится относить эти явления к Д, п. условно, по крайней мере, на достаточно малых временных интервалах, пока можно считать эти превращения необратимыми.
Лит.; С и в у х И н Д. В., Общий курс фиуики, 2 над., [т. 3], м., 1983; Ахиезер А. И., Общая физика. Электрические и магнитные явления. Справочное пособие, К., 1Я81.
М, А, Миллер, Г. В. Пармитин.
ДЖОУЛЬ (Дж, /) ≈ единица СИ работы, энергии, кол-ва теплоты, равная (эквивалентная} работе силы Ш при перемещении точки приложения силы в пал ран-лении е╦ действия на расстояние t и. Названа в честь Дж- П. Джоуля (J. P. Joule). 1 Дж = 1 Н -м ≈ 107 эрг=0,2388 кал.
ДЖбУЛЯ ЗАКОН ≈ закон термодинамики, согласно к-рому внутренняя энергия идеального гааа является ф-цией одной лишь темп-ры и не зависит от объ╦ма. Установлен экспериментально Дж. П. Джоулем в 1845. Д. з, является следствием второго начала термодинамики. Из условия, что приращение энтропии есть полный дифференциал, следует для производной внутр. энергии V но объ╦му 7 при пост, темп-ре Т:
,аых
0ВЫХ __
-г овход+г
11
Т- о., эллипс колебаний на выходе определяется только эллипсом колебаний на входе. Аналогично можно ввести передаточную ф-цию для фазы, для амплитуды. Д. м. м. не применяется для неоднородных волн и для световых пучков больших апертур. Д. м. м. непригоден также для некогерентного света, но формализм его можно использовать для построения матрицы когерентности [4]. Для описания состояния поляризации иексь гереитного света используются методы Стокса параметров и Мюллера матриц.
Лит.: 1) J о n e s B.C., New calcules for the treatment of optical systems. .1 ≈ VIII, «J. Opt. Soc. Amer.», 1941, v. 31, p. 488; 1948, v. 38, p. 671; 195Й. v. 46, p. 126; 2) III e р к л и ф ф У., Поляризованный свет, пер. с англ., М., 1965; 3) А з з а м Р., Б а шара II., Эллппсометрин и поляризованный свет, пер. с англ., М., 1081, гл. 1, 2; 4) Б о р н М., Вольф Э-, Основы оптики, пер, с англ., 2 изд., М., 1973, гл. 10. В. А.
ДЖОУЛЕВЫ ПОТЕРИ ≈ потери анергии эл.-магн. 604 поля, обусловленные ее преобразованием в энергию
где Р ∙≈ давление. Для идеального газа, удовлетворяющего ур-нию Клапейрона, PV=RT, где П ≈ газовая постоянная, (dUldV)T = Qi это и есть Д. з. Степень справедливости Д. а. для газов малой плотности можно оценить по величине Джоуля ≈ Томсона эффекта. Для идеального гааа эффект отсутствует. Д. з. легко получить в кинстич. теории газов: поскольку в идеальном газе отсутствует взаимодействие между молекулами, изменение расстояний между ними (объ╦ма) не меняет ВНутр. ЭНСРГИИ. Д. Н. ЗуСарсв.
ДЖОУЛЯ ≈ ЛЕНЦА ЗАКОН ≈ количество теплоты <?, выделяющейся в единицу времени на участке электрич. цепи с сопротивлением R при протекании по нему пост, тока /, равно Q≈RP. При дифференц. описании Д, ≈ Л. з. имеет вид локального соотношения q= ≈ р/2≈ /2/ст, где q ≈ объ╦мная плотность выделяемой теплоты, / ≈ плотность тока, р ≈ уд. сопротивление, о ≈ электропроводность среды-
Закон установлен в 1841 Дж. П. Джоулем и подтвержд╦н в 1842 точными опытами Э, X. Ленца. Ленцу принадлежит также эксперим, определение уело-
")
}
