|
|
590
шение сщштилляц, Д. (~-10~е с), большая амплитуда сигнала на выходе ФУ У и малое время восстановления (~10~8 с) обеспечили ему широкое применение.
В черепковском сч╦тчике заряж. частица, двигаясь со скоростью, превышающей фазовую скорость света в среде, излучает свет, коррелированный с напранле-нием движения (см. Черепкова. ≈Вавилова, излучение]. Т. к. излучение света происходит мгновенно, то лрс-менное разрешение определяется характеристиками ФЭУ. Кол-но излучаемого света, как правило, в десятки раз меньше, чем в сцинтилляц. Д., но достаточно для над╦жной регистрации частиц.
В Д, па переходном излучении вспышка света появляется при прохождении заряж. частицы через границу двух сред с резко различными оптич. свойствами (обычно газ ≈ тв╦рдое тело). Интенсивность спета при этом пропорциональна энергии частицы, по невелика (значительно меньше, чем в случае черепковского излучения). Поэтому Д. па переходном излучении делают многослойными, они содержат сотни слоев газ ≈ тв╦рдое тело.
В совр. экспс-рим. исследованиях установки, как правило, содержат большое кол-во Д. раял. типов (см., напр., Комбинированные системы детекторов).
Лит.: Принципы и методы регистрации элементарных частиц. Сост. ред. Л. К.-Л. Юан, By Цзянъ-сюп, пер. с англ., М., 1963; Р и т с о н Д., Укспсримситальные методы в физике высоких энергий, пер. с англ., М., 1964; Калашникова В. И., К о з о Д а е в М. С., Детекторы элементарных частиц, М., 19tjf3; Альфа-, бета- и гамма-спектроснопия, под ред. К. Зигбана, пер. с англ., в. 1 ≈ 4, М., I960: Абрамов А. И., К а з а и с н и и Ю. А., М а т у с с в и ч Е. С., Основы экспериментальных методов ядерной фнаики, 3 изд., М., 1985,
В. С. Кафтанов.
ДЕТЕРМИНИЗМ (от лат. determino ≈ определяю) ≈ философское учение об объективной закономерной взаимосвязи и взаимообусловленности явлений материального и духовного мира. Центральным ядром Д. служит положение о существовании причинности. Идея Д. состоит в том, что все явления и события в мире но произвольны, а подчиняются объективным закономерностям, существующим независимо от наших знаний о них.
Согласно классическому (лаиласовому) Д., существует строго однозначная связь между физ. величинами, характеризующими состояние системы в нач. момент времени (координаты и импульсы в классич. механике), и значениями этих величии в любой последующий (или предыдущий) момент времени. В совр. физике, проявление Д. связывается с существованием многообразных физ. закономерностей (в т. ч, и статистических) и находит наиб, полное и общее отражение в фундам- фпз. теориях, а также в принципах симметрии и связанных с ними заколах сохранения. г. Я. Мякичига. ДЕТОНАЦИЯ (франц. detoucr ≈ взрываться, от лат. detono ≈ гремлю) ≈ распространение в пространстве хим. превращения, сопровождающегося выделенном теплоты, с пост, скоростью, превышающей скорость звука в данном веществе. В отличие от горения, где распространение пламени обусловлено медленными процессами диффузии и теплопроводности, Д. представляет собой комплекс мощной ударной волны и ясны хим. превращения. Ударная волна сжимает и нагревает вещество, вызывая в н╦м хим. превращение. С др. стороны, теплота, выделяющаяся в результате реакции, поддерживает ударную волну, не давая ей затухать. При этом обеспечивается устойчивый стационарный режим волны Д- с пост, ^коростыо. Скорость дето-нац. волн достигает 1^3 км/с в газовых смесях и 8≈9 км/с в кондонсиров. взрывчатых веществах (ББ), а давление па фронте распространяющихся в них детонац. ноли составляет 1 ≈ 5 МПа (10≈50 кгс/см2) и 10 ГПа (Ю5 кгс/см2) соответственно. После прохождения детонац. волны сильно сжатые продукты реакции быстро расширяются ≈ происходит взрыв.
Классич. теория Д., основанная на ур-пиях механики сплошной среды и законах термодинамики,≈ т. н.
гндродинамич. теория Д. ≈ позволяет по нач. состоянию смеси, теплоте хим. превращения Q и свойствам продуктов детонации найти D ≈ скорость Д., давление р, тсмп-ру 7\\ уд. объ╦м продуктов V и скорость их движения. Вследствие быстрого протекания хим. реакции в волне Д. зона между ударной волной и продуктами детонации (рис. 1) может рассматриваться как поверхность разрыва. На ней должны выполняться законы сохранения массы (1), импульса (2) н энергии (3):
V, D2
V1
2
W
(2)
(3)
индексы 1 и 3 означают соответственно исходное состояние и состояние в конце хим. реакции, £(р, V) ≈ внутр. энергия единицы массы, и ≈ скорость продуктов
Рис. 1. Распределение давления в плоской детонационной волне: I ≈ исходное в^щестио; 1J ≈ фронт ударной полны; III ≈ зона химического превращения; IV ≈ продукты детонации; РО ≈ начальное дав* ление; х ≈ пространственная координата.
IV
Ш
Д. относительно ев фронта. К этим отношениям должно быть добавлено т. н. условие Чепмена ≈ Жуге, согласно к-рому скорость Д. относительно продуктов реакции равна местной скорости звука в продуктах Д. Оно эквивалентно требованию отсутствия возмущений фронта волны Д. со стороны продуктов реакции, чем обусловлено осн. свойство Д.≈ постоянство е╦ скорости.
При возникновении Д- в газе вначале ударная волна адиабатически переводит вещество из состояния / в состояние 2 (рис. 2), затем в результате хим. реакции
Рис. 2, Диаграмма состояния при детонационном переходе: ЛВ ≈ адиабатический процесс при ударной волне без химического превращения; CD ≈ адиабата, соответствующая поведению вещества после завершения химической реакции; J≈2 ≈ прямая Михельсона,
В D
происходит переход 2^3 по прямой, касающейся адиабаты CD (описывает расширение продуктов реакции после завершения хим. реакции); точка касания 3 определяет поведение вещества за фронтом волны Д. Скорость Д. в газе зависит от Q и показателя адиаба-
ты у : D = 2Q (72 ≈ 1). Для вычисления скорости Д. в жидких и тв╦рдых средах необходимо знать ур-ние состояния продуктов реакции в них, имеющиеся сведения о к-ром чаще всего недостаточны,
Идеальный плоский фронт Д., как показывают экс-перим. и теорстич. исследования, часто оказывается неустойчивым к малым возмущениям, поэтому он пульсирует и имеет сложную структуру, ≈ появляются изломы, темп-pa газа в которых выше, чем в плоском фронте. В результате могут образоваться очаги самовоспламенения.
При нек-рых условиях потери энергии вовне становятся значительными, что не позволяет развиваться Д. Существуют пределы Д. по концентрации горючего, диаметру заряда, давлению.
")
}
