1tom - 0531.htm
577
Здесь гсп и р0 ≈ темповые концентрации электронов и дырок [1, 3]. Ец замедляет более подвижные и ускоряет менее подвижные носители.
Уде Дсмбера практически не может быть измерена, т. к. в фотоэдс между электродами А и В доминирующий вклад вносит вентильная э д с на электроде А . Исключением является поперечная эдс Дембера в анизотропных кристаллах, к-ран созда╦тся электрич. полом
Ед, перпендикулярным градиенту концентрации. Она
возникает, если образец вырезан под углом к кри-сталлографпч. осям, и измеряется между электрода-
ми С к D. Величина эдс равна Ejjl, где / ≈ длина осве-
щ╦нного участка, а поле ^ пропорционально т. н,
коэф. анизотропии a ≈ D^i/D^ ≈ D3i/D32, индексы 1 и 2 указывают компоненты тензоров коэф. диффузии по
гл. кристалдпгрвфич. осям [4, 5].
Лит.: 1) Р ы в к и н С. М., Фотоэлектрические явления в полупроводниках, М., 1963; 2) Т а у ц Я., Фото- и термоэлектрические явления в полупроводниках, пер. с чет,, М., 19R2; 3) Бонч-Бруевич В. Л., Калашников С. Г., Физина пулупроиодникол, М., 1977; 4) К и к о и н И, K-t Л а-зарев С. Д., Новый фотопь биоэлектрический эффект в полупроводниках. «ЖЭТФ», 1965, т. 47, С. 780; 5) Ж а д т. н о И. П. и др., Анизотропии электрических и фотоэлектрических свойств 1лг8е> «ФТТ», 1965, т. 7, с. 1777- Г. Е. Пикус. ДЕМОДУЛЯЦИЯ ≈ то же, что детектирование; иногда Д. паз. также уменьшение глубины модуляции в результате к, -л, искажения модулиров. сигнала. ДЕПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА ≈ уменьшение степени поляризации света в результате его взаимодействия со средой. При рассеянии света на ансамблях оптически анизотропных молекул или микрочастиц Д. с. может являться следствием того, что индуциров. диполи оказываются непараллельными действующему вектору световой волны (см. Поляризация света). К Д. с. люминесценции растворов приводит поворот молекулы за время жизни фотовопбужд╦нного состояния. Деполяризация люминесценции конденсиров. сред может быть также связана с эффектами переноса энергии возбужд╦нных молекул к невозбужд╦нным. На явлении деполяризации люминесценции в магнитном поле основан Ханле эффект, широко применяемый в спектроскопии атомов и полупроводников для исследований магнитных свойств и динамики возбужд╦нных электронных состояний.
Часто под Д. с. понимают процедуру искусств, снижения степени поляризации света, необходимую для проведения эксперимента или функционирования он-редел- оптич. устройства. В тех случаях, когда потери яркости пучка допустимы, для этой цели используют рассеяние света в мутной среде или на матовой поверхности. Задача полной (или, точнее, истинной) Д. с. без снижения яркости светового пучка представляется практически неразрешимой. Поэтому при решении конкретных задач поляризац, оптики процедуру истинной Д, с. заменяют процедурой псевдополяризации. При этом каждая монохроматич. компонента светового лучка в каждый момент времени и в каждой точке пространства (точнее в пределах любой площадки коге-рэптности) сохраняет исходную степень поляризации, но вследствие пространственной, временной или спектральной модуляции состояния поляризации пучок в целом для практических целей становится неотличимым от неполяризованпого. Временная модуляция состояния поляризации света может осуществляться, напр., пут╦м вращения с разными скоростями помещ╦нных в световой пучок линейных фазовых пластинок. Для получения пространственной (по сечению пучка) поляризац, модуляции могут использоваться клиновидные фазовые пластинки. При работе с пучками широкого спектрального состава эффективными псевдодеполяризаторами могут служить сильнохроматич. фазовые пластинки, изготовленные из прозрачных кристаллов с большим двойным лучепреломлением (т. н. деполяризаторы Лио). Их использование приводит к спектральной модуляции поляризац. состояния света.
Если падающий на деполяризующую среду свет полностью поляризован, то в качестве меры Д. с. на выходе из среды обычно используют отношение интенсивности компоненты, поляризованной ортогонально исходной поляризации, к интенсивности компоненты, совпадающей по поляризации с исходной.
JTwm- см. при ст. Поляризация света. В. С. Запассхий. ДЕ СЙТТЕРА ГРУППА ≈ группа движений (т. е, преобразований, сохраняющих метрику) пространства-времени пост, кривизны, т. н. пространства де Ситтера (см. Де Сшптера пространство-время]. Д. С. г. представляет собой 10-параметрич. группу Ли, е╦ используют для анализа геометрии пространства де Ситтера и построения квантовой теории полей в этом пространстве. Особая роль пространства де Ситтера связана с тем, что оно описывает нетривиальное грави-тац. поле, обладающее максимально возможной (10-параметрич.) симметрией. Кроме пространства де Ситтера, 10-параметрич. группой движений обладает лишь Минковского пространство-время, соответствующее нулевому гравитац. полю.
Пространство до Ситтера S ≈ 4-мсрмое искривл╦нное пространство, к-рое можно определить как псевдосферу
(.rV+(zTH4^V+(z4)2≈ (^)2=Ра в 5-мерпом псевдоевклидовом прострапстне £4,1 с метрикой, определяемой выражением
(da:1)*
Число р играет роль радиуса кривизны пространства де Ситтера. Пространство £4,i обладает группой движений, к-рая кроме сдвигов (трансляций) включает псевдоортогональные преобразования; они сами по себе образуют группу 0(4, 1), прич╦м преобразования из этой группы переводят псевдосферу S в себя и сохраняют метрику на ней, т. е. являются движениями пространства S, Группу 0(4,1) наз. Д. С, г. Иногда под Д. С. г. понимают подгруппу SO (4, 1), к-рая выделяется требованием, чтобы все входящие в нее линейные преобразования (матрицы) обладали единичным детерминантом. Пространство де Ситтера можно отождествить с фактор-пространством Д. С. г. по подгруппе Лоренца (см. Лоренца группа}, 5 = 5(9(4, l)j SO (3,1). Иногда рассматривают пространство де Ситтера 2-го рода (или антидеситтеровское пространство). Его можно представить как псевдосферу S' , определяемую ур-нием
(ori)a + (Яа)2 -f (х*У ~ (аг*)3 ≈ (хг>)2 = р2
в 5-мерном псевдоевклидовом пространстве £Я12 с метрикой, определяемой выражением de3=(dc1)2-j-{<ia;2)3-|--^(dx^Y ≈ (<ir4)2≈ (dr5)s. Группой движений пространства S' является группа SO (3, 2) [или О (3, 2)1 псевдоортогональных преобразований пространства £gi2- Эту группу также наз, Д. С. г.
В пределе р≈ >-со любая сколь угодно малая окрестность любой точки пространства де Ситтера (1-го или 2-го рода) переходит в пространство Минковского, а Д. С. г. на этой области переходит в Пуанкаре группу,
Д. С. г. порождается поворотами в 10 координатных плоскостях 5-мерного пространства. Формальная замена itfr-^tefc для части координат делает метрику евклидовой, а Д. С. г. переходит в грулпу SO (5). Каждый элемент е╦ представляется, например, в виде
g= JJ ехр(2а//Л/ [∙/)» где а/у ≈ веществ, параметры, а
~ Xjdldx; ≈ Xfd/dxf ≈ генераторы поворотов, образующие Ли. алгебру группы 50 (5):
о. ш
U
ш
Алгебра Ли Д. С. г, получается обратной заменой -кгй. Алгебры Ли групп 5(9(4,1), 5(9(3,2) и 50(5) являются разл. вещественными формами одной и той же комплексной алгебры Ли. По этой причине конечномерные представления Д. С. г. можно получить из конечномерных представлений группы SO (5) умноже-
")
}
