|
|
где pD ≈ доля состояния а/?1. Отсюда получалось быр└~4%. Положение усложняется заметным вкладом
обменных токов, наличие к-рых демонстрируется расхождением (~10%) экспсрим. и теоретич. значений сечения захвата тепловых нейтронов (n+р≈ к!+у). Наиб, над╦жно доля 3D ^состояния определяется по положению и величине провала в у гл. зависимости сечения упругого рассеяния протонов и пионов высоких энергий на Д., откуда рд^б.О≈ С,5% .
S- и £>-волновые ф-ции при больших мсжнуклоппых расстояниях г имеют вид:
т
масса нуклона, A s= 0,8802, г\\ =
где ct-=0,0271".
Структура Д. изучена весьма детально, напр. элек-трич. формфактор измерен до переданных Д- импульсов 2,5 ГэВ/с, что отвечает расстояниям <0,2*10-13 см. Информация о структуре Д. является важной составной частью при построении потенциалов луклон-нук-лонного взаимодействия.
Т. к. Д.≈ слабосвязанкая система нуклонов, сечение взаимодействия с ним частиц высокой энергии с точностью до небольшой поправки (~ веек. %) равно сумме сечений на протоне и нейтроне. Поэтому Д.≈ уникальный источник данных о взаимодействиях нейтронов. Из-за сравнит, простоты Д. служит «пробным камнем» при разработке моделей ядерных реакций. Возбужд╦нных состояний Д. не имеет. Не исключена примесь (~1%) состояний, отличных от двухиуклонных (изобарные конфигурации, многокварковые состояния
и т. п.).
Лит..- С и г е н к о А. Г., Тарханове кий В. К., Лекции по теории ядра, М., 1972; Браун Д. Е,, Д ж е н-сон А. Д., Нуьлон-кунлонные взаимодействии, пер. с англ., М., 1979. В, М. Колыбасов.
ДЕКА... (от греч. deka ≈ десять) (да, da) ≈ приставка для образования наименования Кратных единиц, в 10 раз больших исходных. Напр., 1 дал≈10 л, ДЕКОРЙРОВАНИЕ (от лат, decoro ≈ украшаю) ≈ метод обнаружения в кристаллах точечных дефектов, дислокаций, ступеней роста и др. нарушений идеальной структуры, заключающийся в осаждении на поверхности кристалла из газовой или жидкой фазы или введении в объ╦м кристалла хим. пут╦м веществ, оседающих в виде микрочастиц на дефектах и тем самым их выявляющих. Декорированные кристаллы изучают методами оптич. и электронной микроскопии. Метод Д. используется при исследовании процессов образования и роста кристаллов, их реальной структуры, эпитаксии, при изучении хим. реакций на поверхностях
тв╦рдых тел.
Лит.: Декорщюьание поверхности твердых тел, М., 1976.
Б. К, Вайиштегт.
ДЕКРЕМЕНТ ЗАТУХАНИЯ (от лат. decrementum ≈ уменьшение, убыль) (логарифмический декремент затухания) ≈ количественная характеристика быстроты затухания колебаний в линейной системе; представляет собой натуральный логарифм отношения двух последующих максимальных отклонений колеблющейся величины в одну и ту же сторону. Т. к. в линейной системе колеблющаяся величина изменяется по закону х≈X0e~ai sin of (где постоянная величина а ≈ коэф. затухания) и два последующих наиб, отклонения в одну сторону А\\ и Х2 (условно паз, «амплитудами» колебаний) разделены промежутком времени Т1≈ 2л/со (условно наа. «периодом» колебаний), то XtiX^=eaT1 а Д. з. d≈hi(X1/Xz) = осГ.
Так, напр., для механич. колсбат. системы, состоящей из массы т, удерживаемой в положении равновесия пружиной с коэф. упругости k и испытывающей трение
силой FT, пропорциональной скорости v где Ъ ≈ коэф. пропорциональности), Д. з.
= ≈ bv,
j
а≈-
При малом затухании {62/4m2^Cfcm) d^nblYkm- Аналогично для электрич. контура, состоящего из индуктивности L, активного сопротивления R и ╦мкости С, Д. з.
ли
d-
L
У LC Ь
R
При малом затухании (/*V4L2<1/LC) ^ Для нелинейных систем закон затухания колебаний отличен от закона е~а', т. е. отношение двух последующих «амплитуд» (и логарифм этого отношения) не оста╦тся постоянным; поэтому Д. з. не имеет такого определ. смысла, как для систем линейных.
ДЕЛЕНИЕ ЯДЕР ≈ процесс, при к-ром из одного атомного ядра возникают 2 (реже 3) ядра ≈ осколка, близких по массе. Этот процесс энергетически выгоден для всех р-стабильпых ядер с массовым числом А>100.
Историческая справка. Д. я- обнаружено в 1939, когда О. Ган (О. Ilahn) и Ф. Штрасман (F. Strassmarm) однозначно доказали, что в результате взаимодействия нейтронов с ядрами урана Ът появляются радиоакт. ядра с массами и зарядами примерно вдвое меньшими, чем масса и заряд ядра U. В том же году Л. Майтпср (L. Mcitncr) и О. Фриш (О. Frisch [1]) для обозначения этого процесса ввели термин «Д. я.» и отметили, что при этом выделяется огромная энергия, а Ф. Жолио-Кюри (F. Joliot-Gurie) с сотрудниками и одновременно Э. Ферми (Е. Fermi) с сотрудниками обнаружили, что при делении происходит испускание неск. нейтронов (нейтроны деления). Это послужило основой для выдвижения идеи самоподдерживающейся ядерной цепной реакции- деления и использования Д, я. в качестве источника энергии. Основой совр. ядерной энергетики служит деление ядер 235UT 239Pu под действием нейтронов (см. Ядерный реактор].
Интерпретацию Д. я. как деления однородной заряж. жидкой капли под действием кулоновских сил предложили в 1939 одновременно Я. И. Френкель, Н. Бор (N. Bohr) и Дж. Уилер (J. Wheeler [2]). Капельная модель деления не потеряла значения до сих пор (см. Капельная модель ядра]. В этой теории ядро в процессе деления изменяет форму: из сферического оно деформи-
Р 0.6
0,5
Рис. 1. Зависимость вероятности вынужденного деления ядер 0,4 под действием дейтронов Р = ^o(d, р/)Ма, р) от энергии g * возбуждения делящегося ядра; U'J o(d, p/) - сечение деления, <j(d, р) ≈ полное сечение, fl 2
С.1
578
Til
у
т
Ь-4т1
руется сначала в вытянутый сфероид, у к-рого затем на экваторе образуется перетяжка. Возникает гантеле-образная фигура, и, когда перетяжка рв╦тся, образуются осколки. Конкуренция сил поверхностного натяжения, удерживающих ядро от развала, и кулоновских расталкивающих сил в капельной модели определяется параметром, наз> параметром делимости, к-рый пропорционален 22/Лт где Z ≈ ат. номер элемента. С увеличением параметра делимости раст╦т нестабильность атомного ядра относительно долспия [3, 4].
В дальнейшем было обнаружено Д. я. под действием сс-частиц, протонов, у-квантов и др. Д. я., происходящее под действием разл. частиц, наз. вынужденным. Вынужденное Д. я. является разновидностью ядерных
")
}
