|
|
поведение разности насел╦шюстсй имеет колебательный характер:
(cos
≈ I), Q
ветствует
прецессии а'
Соответствующие колебания с частотой испытывают ири этом поглощение и преломление резонансной среды (рис. 2). В векторной модели это соот-
вектора Блоха с постоянной длиной вокруг направления Q'= = ≈∙/£2+/efi (рис. 3). Частота колебаний в точном резонансе (6=0) £2' = и называется частотой Раби.
Колебания разности насел╦п-ностей двухуровневого атома под действием резонансного поля называется нутацией (см. Оптическая нутация)*
Особенности поведения Д. с. в сильном резонансном эл.-магн. поле обусловливают целый ряд резонансных нелинейных эффектов, таких, как затухание свободной поляризации^ оптическая нутация, я-импульс, самоиндуциро-ванпал прозрачность,, фотонное эхо,
В случае, когда взаимным влиянием двухуровневых атомов нельзя пренебречь, использование ур-ний (2) некорректно и необходимо рассматривать ансамбль Д. с. в целом.
Лит.: А п а н а с е в и ч П. Д., Основы теории взанмолей-стния света е веществом, Минск, 1Я77; А а л е н Л., Э 0 с р-л и Дж., Оптический резонанс и двухуровневые атомы, пор, с англ., М., 1978; Нелинейная спектроскопия, под ред. Н. Блом-Сергепа, пер. с англ., М., 1979; Шумсйкер Р,. Когерентная инфракрасная спектроскопия нестационарных процессов, в кн.: Лазерная и когерентная спектроскопия, пер. с англ.,
Рис. 3. Прецессия вектора Блоха к отсутствие релаксации.
М., 1982.
Я. Н. Драпович,
ДВУХФАЗНОЕ ТЕЧЕНИЕ ≈ течение гетерогенных смесей в отличие от течения однородных по фазовому состоянию гомогенных смесей: смеси газа с каплями жидкости или тв╦рдыми частицами (газовзвесь), смеси жидкости с тв╦рдыми частицами (суспензия), смеси жидкости с каплями др. жидкости (эмульсия), смеси жидкости с пузырями; течение водопасыщенных грунтов, композитных материалов и т. п. Д. т. может сопровождаться фазовыми превращениями ≈ конденсацией и испарением, плавлением, кипением и кристаллизацией. При Д. т. происходят н др. сложные физ,-мсханич. процессы. Так, при движении газа, содержащего жидкие частицы, возможно их дробление под действием аэродинамич. сил, их слияние (коагуляция) из-за разности в скоростях частиц разл. размера, а также интенсивный теплообмен между газом и частицами, В парожидкостных потоках» движущихся в трубах, возможны образование пл╦нок на стенках трубы, срыв и осаждение капель на них, теплообмен между паром, каплями и пл╦нкой. При Д. т. процессы трения, теплообмена, характер распространения звука, интенсивность ударных волн существенно иные, чем при течении гомогенных смесей. При Д- т. происходит взаимодействие фаз пут╦м обмена массой, импульсом и энергией, характер к-рого зависит от формы, массовой доли, физ. свойств и размеров включений (жидких или тв╦рдых частиц, пузырьков). В общем случае каждая из фаз имеет свои давление, темп-ру, плотность н скорость движения. Для описания Д. т. сплошной среды используется понятие о многоскоростном континууме с взаимопроникающим движением составляющих. Мпогоскоро-стной континуум представляет собой совокупность N континуумов, каждый из к-рых относится к своей составляющей (фазе или компоненте) смеси и заполняет один и тот же объ╦м, занятый смесью- Для каждого из этих составляющих континуумов в каждой точке определяются обычным образом плотность, скорость
и др. параметры, относящиеся к своему континууму и своей составляющей смеси, Т. о., в каждой точке объ╦ма, занятого смесью, будет определено ./V плотностей, темп-р, скоростей и т. д. Так, в Д. т, газовзвеси газ и группы частиц различных размеров образуют мпогоскоростной континуум в соответствии с числом таких групп.
При малых размерах частиц Д. т. смеем газа и частиц можно рассматривать как точение пск-рого фиктивного газа, имеющего те же темп-ру, давление ц скорость, что и двухфазная смесь, но отличный от газовой
фазы показатель адиабаты у°, тепло╦мкость ср и плотность ру. Величины у0, Ср , р° фиктивного газа зависят от массовой доли частиц, показателя адиабаты газовой фазы у, тепло╦мкостей газовой фазы ср и частиц cs.
Д. т. имеют место в авиац. и ракетно-космич. технике, хим. технологии, обычной и атомной энергетике,
во мн. метеорологич. процессах.
Лит.; Дейч М. В., Ф и л и п п о в Г, А., Газодинамика двухфазных, сред, 2 изд., М., 1981; Coy С., Гидродинамика многофазных систем, пер. с англ., М., 1971; Крайне А. Н. и др., Механика многофазных сред, в ни.: Итоги науки и техники. Сер. Гидромеханика, т. G, М., 1972; С т е р н и н Л, Е., Основы газодинамики двухфазных течений в соплах, М., 1974; Н и г м а т у л и н Р. И., Основы механики гетерогенных сред, М., 1978. У. Г, Пирумов. ДВУХФОТОННОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ ≈ процесс излуче*
ния двух фотонов во время одного квантового перехода излучающей системы. Суммарная энергия обоих фотонов равняется энергии перехода (ДЯ):яб>1-г-л-ш2= = Д£Г, где GJL, co2 ≈ частоты фотонов. Распределение по энергиям испущенных фотонов симметрично (в шкало энергий) относительно точки Йо)1=^«йа= Д£/2, Д. и. да╦т существенный вклад в непрерывный спектр планетарных туманностей, сравнимый с рекомбипац, излучением, и играет важную роль в формировании спектров излучения горячей разреженной плазмы ряда аст-рофпз. объектов (короны зв╦зд, остатки свсрхновых, туманности, зоны НИ и др.) и лабораторных установок (типа «Токамак», «Стелларатор» и др.).
Вероятность Д. п., как правило, значительно меньше вероятностей однофотонпых процессов, поэтому Д. и. играет роль лишь тогда, когда одиофотонпые переходы запрещены. Особый интерес представляют 2 перехода: ls-^2s в атомах водорода и водородоподобпых ионах и ls21S* I.s2.?l£ в атоме гелия и гелисподобиых ионах. Вероятность перехода Is-*-2s равна 8,2-ZB с"1, где Z ≈ спсктроскопич. символ иона (для водорода 2 ≈ 1). Для ваиб. распростран╦нных гслиеподоопых ионов вероятности перехода (А) равны:
|
ион
|
Не I
|
Li II
|
С V
|
О VII
|
Ne IX
|
||
|
А, с-1
|
51,3
|
1,95.10*
|
3,3-10*
|
2,3-10"
|
10'
|
||
