1tom - 0510.htm
558
X ш
и
X
О
со
зв╦зд главной последовательности на диаграмме Герц-шпрунга ≈ Ресселла, т. е, являются иротозв╦здами. В тесных Д. з. нормальный ход эволюции может нарушаться: более массивный компонент эволюционирует быстрее, первым расширяется, и его вещество перетекает частично на менее массивный компонент, после чего зв╦зды меняются ролями (см. Полость Роша]. При перетекании (аккреции вещества) на компактный объект (белый карлик или нейтронную звезду} вещество сильно разогревается и излучает в УФ- и рентг. диапазонах. Установлено, что новые зв╦зды и взрывные переменные зв╦зды также являются тесными Д. з., обменивающимися веществом (см. Тесные двойные зв╦зды]. Исследовалась связь двойственности с др. характеристиками зв╦зд. Число Д. з, возрастает от менее массивных зв╦зд к более массивным. Частота двойных велика у нек-рых групп зв╦зд с особенностями хим. состава ≈ зв╦зд Am, Ball, CH; не исключено, что все такие зв╦зды ≈ двойные (см. Металлические зв╦зды). Пониженная частота Д. з. отмечается у старых зв╦зд сферич. подсистемы Галактики, Наши сведения о частоте Д. з. относятся, однако, к малой части Галактики и страдают неполнотой из-за того, что не все они открыты.
Лит.: Б эттен А., Двойные и кратные звезды, пер. с англ,, М., 1976; Heintz W. D., Double stars, Dordrecht, 1978; A b t H. A., Normal and abnormal binary frequences, «Arm. Rev. Astr, Astroph.», 1983, v. 21, p. 343; Double stars, physical properties and genetic relations, ed. by L. Kopal, J. Ralie, Dordrecht, 1984. А. А, Токовинип.
ДВбИСТВЕННОСТИ ПЕРЕСТАНбВОЧНОЙ ПРИНЦИП≈ инвариантность однородной системы Максвелла уравнений относительно замены JE ≈»∙ //, D ≈> В, Н≈>≈Е,В≈> ≈ П, где -Ьт, -D, И, В≈соответственно напряженности и индукции злектрич. и магн. лолей. Отсюда вытекает правило замены для электрич. JP^ и магн. £** Еоляризаций: JP*≈>Рт, I**1≈* ≈ Р*, а также для диэлектрич. е и магн. ц проницаемостей: Б≈> и., (д,≈»-с. При наличии источников возникает асимметрия Д. п. п., связанная с тем, что электрич. зарядам ре и токам je сопоставляются нек-рые эфф, магн. заряды рт и токи jm\ ре≈*-prt, 3е≈*3т- Поскольку, однако, магн. монополи в природе не обнаружены, соответствующие магн. источники вводятся как совокупность магн. диполей, реализуемых с помощью кольцевых электрич. токов. Д. п. с. позволяет исходя из одного решения ур-шш Максвелла получать другое, минуя обращение к самим ур-ниям. Напр., ло известному полю переменного во времени электрич. диполя в однородной среде получается поле магн. диполя (рамки с током); по известным Френеля формулам для одной поляризации падающей волны ≈ аналогичные ф-лы для др. поляризации и т. тт. Д. п. п. органически связан с дуальностью тензоров зл.-магн. поля в четыр╦хмерном Минковского прост ранстве-в ре-лени, поэтому иногда его наз. принципом дуальности. В теории дифракции Д. п. п. устанавливает связь между эл.-магн. полями, дифрагировавшими на отверстии 5, прорезанном в бесконечно тонком идеально проводящем плоском экране, и на плоской пластине, совпадающей по форме с отверстием S. В этом случае его часто наз. обобщ╦нным принципом Бабине (см. Бабине теорема] или просто принципом двойственности. Принцип двойственности позволил, в частности, развить теорию т. н. плоских дифракц. излучателей, в т. ч. узких щелей в плоском экране, эквивалентных
тонкому электрич, вибратору.
Лит./ ГольдштиЙн Л. Д., 3 е р н о в Н. В., Электромагнитные тюля и волны, 2 изд., М., 1971; В а и к ш-т е И н J1. А., Электромагнитные волны, М., 1957; Б о р н М., Вольф Э,, Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973,
М. Л. Миллер, И. Г. Кондратьев.
ДВУЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ ≈ то же, что двойное лучепреломление,
ДВУМЕРНЫЕ МОДЕЛИ квантовой теории е* . поля ≈ модели квантовой теории поля (КТП), рас-564 сматриваемые в двумерном пространстве-времени (одно
пространственное и одно временное измерения). Благодаря ряду спецнфич. упрощении Д. м. КТП допускают значительно более детальное, чем в многомерном случае, исследование. Б то же время нек-рые из них обнаруживают черты, характерные для реалистич. теорий (нетривиальный спектр частиц, перенормировки, спонтанное нарушение симметрии и т. п.; см. ниже). Ряд Д. м. находит нецосредетв. применение в физике одномерных и двумерных систем (полиморы, пл╦нки, поверхностные явления и т. п.), при формулировке нек-рых реалистич. моделей КТП в четыр╦хмерном пространстве-времени.
К наиб, известным Д. м. КТП относятся: модель Ш в и н г е р а [1| ≈ двумерная КТПТ описывающая взаимодействие ааряж. форми-поля ) с йэл.-магн.» полем Л
где Lint ≈ лагранжиан взаимодействия, е ≈ константа
взаимодействия, /ц (я) ≈ : ф (х)уц ty (x): ≈ векторный ток фермыонов (:...: означает нормальное произведение^ черта над оператором поля ≈ дираковское сопряжение), 7)л ≈ Дирака матрицы, u.=0Tl (используется система
единиц л^с≈1). Наиб, просто эта модель исследуется с помощью т. н. бозонизации (см. ниже).
Из-за роста с увеличением расстояния (/?} между заряж. частицами одномерного кулоповского взаимодействия, е(#)~й, заряж. фермионы и анткфермионы в этой модели но существуют как отд. частицы, а оказываются связанными в нейтральные «мезоны». Такое же явление имеет место в двумерной неабелевой калибровочной теории поля ≈ модели 'т Хоофта [2]. Это может служить моделью конфайнмента (невылета-ния кварков; см. Удержание цвета), ожидаемого в квантовой хромодииамике,
Модель Тирринга ≈ теория заряж. ферми-поля с чотыр╦хфермионным взаимодействием (см., напр., [3]):
Г. L _ JL Г i.. l-r\\ 1'Д (т\\ ∙^int≈ 2 \\ /М- \Л) > \\Л)
(g ≈ константа взаимодействия). В случае массивного поля теория содержит богатый спектр частиц: при £<0 кроме заряж. фермиоиов имеется серия фермион-антифермионных связанных состояний. Модель Тир-ринга перенормируема, е╦ поведение на малых расстояниях соответствует масштабной инвариантности. Существуют также обобщения модели Тирринга, содержащие ферми-поле с дополнительным внутр. индексом и обладающие неабелсвыми группами симметрии; примером является модель Гросса ≈ Невье [Д. Гросс (D. Gross), А. Невье (A, Novicw), 1974], к-рая обладает асимптотической свободой и моделирует спонтанное нарушение симметрии (см. Внутренняя симметрия].
Нелинейная cr-модель (й-поло) ≈ теория jV-мерного поля nl(x) (i=l, 2, ..., TV), к-рая описывается лагранжианом
N
п' l n* d*x
1= 1
при дополнит, условии» ^\\п'(х)п£ (х] = 1.
Благодаря этому дополнит, условию ЛГ-мериый вектор л' (я) изменяется только по направлепию и принимает значения па (N≈1)-морной сфере. При 7V>2 теория перенормируема и асимптотически свободна [41. В рамках возмущений теории в о-модели происходит спонтанное нарушение 0{ЛО-симметрии и возникают безмассовые частицы (голдстоуневские бозоны]. Но рост заряда в этой модели на больших расстояниях приводит к разрушению вакуума, характерного для голд-стоуновского механизма нарушения симметрии, восста-
")
}
