1tom - 0506.htm
Ш
О
X
560
*'Ниспадающей волны. Различают линейное и эллиптическое Д. л. в зависимости от свойств и симметрии кристаллов.
В прозрачных нсмагн. кристаллах без дисперсии пространственной происходит линейное Д. л. ≈ возникают две линейно поляризов, волны, векторы индукции к-рых I>i и J>2 взаимно ортогональны и соответственно ортогональны векторам магн, поля HI И Hz- Д- л, в кристаллах можно описать, приведя тен-
*х
зор диэлектрической проницаемости е к главным осям
и задав значения: п-^≈У^^ «z=V^e22» "з^)^Езз≈ «главные показатели преломления»; величину Д. л. обычно описывают макс, разностью | An | этих показа^ телей преломления. При прохождении света через границу двух анизотропных сред происходит более сложное преобразование двух падающих волн в две преломленные.
В прозрачных магн, кристаллах без пространств. дисперсии также имеет место линейное Д. л., однако векторы индукций (электрической Г) и магнитной It) в двух волнах не ортогональны (/>j-J>2 ^ 0 и ВГ'В2 ^ Ф 0). Д. л. в этом случае является следствием того, что электрич. и магн. проницаемости Б и fi описываются разл. тензорами; в гипотетич. среде, где ц ≈^в (у ≈ скаляр), Д. л. отсутствовало бы. (но скорости воли зависели бы от направления},
В прозрачных БРмагн. кристаллах с пространств. дисперсией первого порядка ≈ гиротропией ≈ падающая волна распадается на две волны (идущие по разным направлениям с разными скоростями), поляризованные эллиптически, прич╦м соответственные оси эллипсов D1 и Dz ортогональны, а направления обхода этих эллипсов противоположны ≈ происходит эллиптическое Д. л. В нек-рой области частот возможно появление даже большего числа волн ≈ 3 пли. 4.
В кристаллах, обладающих поглощением, картина Д, л. более сложна. Как известно, волны в поглощающих средах неоднородны; векторы J2, J> и ff, Л в общем случае поляризованы эллиптически, прич╦м эллипсы различны и ориентированы по-разному. Поэтому в общем случае имеет место эллиптическое Д. л.; эллипсы векторов двух волн Т)± и 7>2 подобны, ортогональны и имеют одно направление обхода, но разные размеры вследствие анизотропии поглощения (см. Дихроизм]. То же имеет место для векторов Вг и В2, но эллипсы их отличаются от первых формой и ориентацией (ориентации совпадают лишь при круговой поляризации).
В зависимости от свойств симметрии анизотропной среды в ней имеется несколько избранных направлений, в к-рых Д. л. отсутствует; эти направления наз. оптлч, осями. Могут бъеть оси изотропные, вдоль к-рых волны любой поляризации распространяются с одинаковой скоростью, и оси круговые, вдоль К-рых без Д. л. может распространяться лишь волна ойредел, знака круговой поляризации. Прозрачные кристаллы низших сингошш обычно имеют две изотропные оси, при симметрии выше 222 />2 (см. Симметрия кристаллов) они сливаются в одну, При наличии поглощения кристаллы низших сипгоний имеют одну изотропную ось (в частном случае ромбич. сипгоппи ≈ две) и (или) несколько круговых.
Д. л. может наблюдаться не только в естественно-анизотропной среде, но и в среде с искусств, анизотропией, вызванной асимметричными деформациями, внутр. натяжениями (см. Фотоупругость), приложением аку-стич. поля (см. Акустооптика], приложением электрических (см. Керра эффект] или магнитных (см. Коттона ≈ Мутона эффект) полей, анизотропным нагревом. В жидкостях возможно создание Д. л. в потоке, если молекулы жидкости или раствор╦нного вещества обладают несферич. формой и анизотропной
Явление, аналогичное Д. л., наблюдается и в др» диапазонах эл.-магн. волн, напр, в диапазоне СВЧ в плазме, находящейся в магн. поле (а следовательно,
анизотропной); см. Волны в плазме.
Лит.: Федоров Ф. И., Оптика анизотропных сред, Минск, 1958; Низе ль В. А., Отражение света, М., 1973, гл. 1, 2; Федоров Ф, И., Филиппов В. В., Отражение и преломление света прозрачными кристаллами, Минск, 1976; Дорожкин Л. М. и др., Измерение показателей преломления монокристаллов методом равных отклонений, «Краткие сообщения по фийике», 1977, ЛГв 3, с, 8; S t a m n e a J., S h е г m a n G-, Reflection and refraction ol an arbitrary wave at a plane interface separating two uniaxial crystals» «J. Opt. Soc. Amer.», 1977, v. 67, p. 683; Ha lev 1 P., М е п d о z a-HernSndezA., Temporal and spatial behavior of the Poyn-ting vector in dissepative media: refraction from vacuum into a medium, «J. Opt. Soc, Arncr.», 1981* v. 71, p. 1238.
I?. А. Кк.зелъ,
ДВОЙНОЕ СПЕКТРАЛЬНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ ≈
то же, что Манделстама представление. ДВОЙНОЙ БЕТА-РАСПАД ≈ особый вид бета-распада ядер, при к-ром ядро испускает два электрона или позитрона, превращаясь в ядро-изобару с зарядом /?-i:2 (Z ≈ заряд родительского ядра). В случае сохранения лептошюго числа Д. б.-р. сопровождается испусканием двух электронных антинейтрино ve или нейтрино ve(2v):
A (Z, N) -+ A (Z + 2, N- 2) A (Z,
4-2v
e
(N ≈ количество нейтронов, А ≈ массовое число). Если лептонное число не сохраняется, нейтрино может быть истинно нейтральной частицей, т. е. совпадать со своей античастицей. Такое нейтрино называют майорановсккм. В этом случае возможен безнейтринный (ov) Д. б,-р.:
A (Z, N)-+ A (Z + 2, N~
:, Л7) ^Л
(2)
При этом нейтрино, испускаемое в одном из элементарных актов одиночного ji-распада поглощается во втором, напр.:
n
ve; \ e-. )
(3)
Д. б,-р. возможен, когда цепочка одиночных Р~рас-падов A (Z, N}^A(Z±l, N-^i)->A(Z±2, N^2) запрещена или имеет малую вероятность. Такая ситуация возникает, если промежуточное ядро Д^-±1, N^i) имеет слишком большую массу М или полный угловой момент /, сильно отличающийся от моментов начального или конечного ядер. В 1-м случае при M(Z, N)<M(Z±1, ЛГТ1) + me-{-mv (met mv ≈ массы электрона и электронного нейтрино) переход запрещ╦н законом сохранения энергии. Энер-гетич. яапрет реализуется, напр., для переходов 128Те-»-128Хе; ls"Te->130Xe; велика степень запрета переходов 4BCa->68Sc, 49Sc-V8Ti. К Д. б,-р. относят также процессы, связанные с процессами (1) и (2) перекр╦стной симметрией, напр, электронный захват с испусканием позитрона:
е-+4 (Z, N) -+A(Z- 2, 7V + 2H-e+-] 2v. (/t)
Д. б.-р. имеет малую вероятность: периоды полураспада r1/f~10*0-108a лет. " '
Осневные механизмы Д. б.-р. Двухнейтршшыц Д, б.-p. (2v) может рассматриваться как процесс, при к-ром два нуклона ядра одновременно претерпевают обычный бета-распад. Возможен также однонуклонный процесс, обусловленный существованием в ядрах небольшой примеси нуклоныьтх изобар со спином / ≈3/2, изосшшом 2"'=s/a и массой М≈1236 МэВ (Д-изобара, см, Резонансы)', в этом случае возможны процессы:
Д~
поляризуем остью.
2e~-j-2ve (или Ove); (или
(5)
")
}
