1tom - 0491.htm
540
Л
546
вании частоты лазерных импульсов пико- и субпико-секундной длительности нелинейные оптич, процессы могут быть нестационарными. В случае фемтосекунд-ных световых импульсов при наличии Г. с. эффективность нелинейного процесса может уменьшаться из-за расплывашя импульса, обусловленного дисперсией
групповой скорости.
Лит./ А х м а н о в С. А., Ч к р к и н А. С., Сгатисти-ческио явления в нелинейной оптике, М., 1971; Ахманов С. А-, Дьяков Ю. В., Чиркин А. С., Введение в статистическую радиофизику и оптику, М., 1981, с. 562≈75.
А, С. Чиркин.
ГРЭЙ (Гр, Gy) ≈ единица СИ поглощ╦нной дозы ионизирующего излучения, а также и керлил- Назв. в честь Л. Грэя (L. Gray). 1 Гр равен такой дозе излучения, при поглощении к-рой веществу массой 1 кг переда╦тся энергия 1 Дж. 1 Гр = 1 Дж/кг ≈ 104эрг/г ≈ 102 рад. ГРЮНАЙЗЕНА ЗАКОН ≈ устанавливает одинаковую температурную зависимость уд. тепло╦мкости Су и коэф. теплового расширения а тв╦рдых диэлектриков: а≈у CW3AT, где А' ≈ модуль всестороннего сжатия (см. Модули упругости), у ≈ параметр Г р ю-II а и з с н а. Г. з. установлен Э. Грюнайзеном (Е. Grii-neisen) в 1908. Г, з. соблюдается не строго, для его выполнения необходимы одинаковая зависимость частот всех нормальных колебаний кристаллической реш╦тки (фопонных мод) от объема V и отсутствие температурной зависимости К. Г, з. справедлив в пределах применимости закона соответственных состояний, например ь рамках Дебая теории тв╦рдого тела, когда у=≈ d(infa>o)/<9(ln V) не зависит от темп-ры (й>£» ≈ Дебая частота)^ Величина у обычно ~1. Г. з. выполняется для кристаллов большинства чистых хим. элементов и для ряда простых соединений, напр, галоидных солей.
Иногда Г. з. расширительно понимают как одинако-вую температурную зависимость Cv и а твердых тел в области достаточно низких темп-р, когда тепло╦мкость тв╦рдого тела определяется всего одним типом длинноволновых возбуждений (квазичастиц). В этом смысле Г. з. является точным. Так, для диэлектриков (фоион-ная тепло╦мкость) при Т≈>-0 Су и а пропорциональны Ts, для металлов (электронная тепло╦мкость) ≈ Г, для магнитных диэлектриков с квадратичным бесще-левым энергетпч. спектром магнонов (магнонная тепло╦мкость) ≈ Г''-2.
Лит.: Ландау Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Статистическая физика, 3 изд., ч. 1, М., 197(>; А ш к р о ф т Н., Мер-мин Н., Физика твердого тела, tiep. с англ., т. 1≈2, М., 1979.
А. Э. Мейерович.
ГУКА ЗАКОН ∙≈ основной закон теории упругости, выражающий линейную зависимость менаду напряжениями и малыми деформациями в упругой среде. Установлен Р. Гуком (R. Hookc) в 1660.
При растяжении стержня длиной I его удлинение AZ пропорц. растягивающей силе F\\ в этом случае Г. з. имеет вид 01=£е1, где o±=FlS ≈ нормальное напряжение в поперечном сечении стержня, b^&lll ≈ относит, удлинение, S ≈ площадь поперечного сечения. Константа материала Е наз, модулем Юнга. При этом относит, изменение поперечных размеров стержня £2 пропорц. относительному удлинению: еа = ≈^ет. Константа V наз. коэф. Пуассона.
При кручении тонкостенного трубчатого образца касат. напряжение т в поперечном сечении пропорц. сдвигу: т=#у, где G ≈ модуль сдвига, у ≈ угол сдвига. При гидростатич. сжатии тела относит, изменение объ╦ма в пропорц. давлению р : 6= ≈ Кр, где К≈модуль объ╦мной упругости. Поскольку 6 ≈ £1и4-е22~г~Езз≈ ≈ Зе, где е ≈ средняя (гидростатич.) деформация, и /)~≈о, где о= (CFU+О224-033)/3 ≈ среднее (гидростатич.) напряжение, получаем Г, а. в виде: о=3#е. Константы Е, v, G, К характеризуют упругие свойства материала.
Упругие свойства изотропного материала определяются только двумя константами, и в произвольном сложном напряж╦нном состоянии зависимости между ком-
понентами тензоров напряжений tjfj и деформаций е// представляются линейными соотношениями обобщ╦нного Г. з.:
в к-рых коэф. А, и (л наз. упругими константами Л а м е, прич╦м
Р |i (ЗД,+ 2ю К └ К≈\\-\\- ≈
Если в тензорах а/у и е,-/ выделить компоненты девиа-тора напряжений S,-j и девиатора деформации Э,-у, то обобщ╦нный Г. з. будет иметь вид соотношении:
_ о/~* О л ОУ^Т О с« _ О f** ^ гг _- ^-1 ИГ о 11 ^^ iLr*I»i 1 1 "22 ≈~~ ^^-'^22 * ∙ ∙ ∙ t "31 *~ ~ «^'-'^З! 1 ^ ≈' *^**- *^?
к-рые показывают, что для изотропного тела девиатор-ные свойства, отражающие изменение формы, и шаровые (или сферические) свойства, характеризующие объ╦мную деформацию, независимы между собой.
Обобщ╦нный Г. з. имеет место в ограниченной области значений напряжений и деформаций, а именно лишь до тех пор, пока интенсивность напряжений ои не
превышает предел текучести о5 (Ои^ст^), °преДеляемь1и в опыте на растяжение образца, т. е. при еи^е5 ≈о^/36', где еу ≈ предел упругих деформаций. Для металлов £s порядка 0,3≈0,5%. При превышении этих значений возникают пластич. деформации.
Для анизотропного материала обобщ╦нный Г. з. имеет вид
а и
-h
£«2^22 + ^63^33 + £04812 +
прич╦м из 36 модулей упругости у/у в общем случае анизотропии независимы 21. В частных случаях анизотропии число независимых упругих констант меньше. Напр., в ортотропных материалах, представителями к-рых являются композиты, армированные волокнами в двух перпендикулярных направлениях, фанера и др., независимых констант 9. В анизотропных материалах независимость девиаторпых и шаровых свойств не имеет места. В частности, при всестороннем сжатии шар превращается в эллипсоид, т. е. имеют место сдвиги. Лит.: Л я в А., Математическая теория упругости, пер. с англ., М.-Л., 1935; Л е и б е н з о н Л. С., Курс теории упругости, 2 изд., М.≈ Л., 1947; Т и м о ш е я к о С. ГЬ, Г у д ь-ер Д ж., Теория упругостит пер. с англ., 2 изд., М., 1979.
В. С. Ленский*
ГУР╗ВИЧА ЭФФЕКТ ≈ возникновение реш╦точного вклада в термоэлектрические явления и1 термомазнит-ные явления^ вызванного взаимным увлечением электронов и фононов (см. Увлечение электронов фо-нонами}. Теория построена Л. Э. Гуревичем в 1945, Напр., в условиях измерения Лелътъе эффекта поток тепла Qi порождаемый проходящим электрич. током /, наряду с обычной электронной составляющей Q* содержит реш╦точный вклад (?р, вызванный увлечением фононов электронами. Этот вклад может изменить поря-
док величины и знак коэф. Пельтье.
Лит.: 3 а И м а и Д ж., Принципы теории твердого тела, пер, с англ., М., 1974, гл. 7, | 11; С и г е v i с Ь. L., Thermoelectric properties of conductors I ≈ II, «J. Phys.», 1945, v. 9, p. 477; 194fi, v. 10, p. 67; е г о ж е, Thermomagnetic and galvanomagnc-tic properties of conductors III, там же, 1946, v. 10, p. 174.
Э. И. Рашба.
ГЮГОНЬб УРАВНЕНИЕ ≈ ур-ние, связывающее плотность р! и давление /^ в струйке газа до скачка уплотнения с плотностью р2 и давлением р2 после скачка уплотнения;
<*+l)£- + (fc-l)
Рг )
Pl (fc_t)£L+(fc+l) Pi
где k=cp/c\\r ≈ отношение тепло╦мкостей при пост. давлении и пост, объ╦ме. Назв. по имени П. А. Ггогоньо (Р. Н. Hugoniot, 1887). Кривая, изображающая Г. у., наз. кривой Гюгоньо, или адиабатой Гюгоньо, в
")
}
