1tom - 0445.htm
5
Понятие А. ч. т. введено в 1859 Г. Р. Кирхгофом АВОГАДРО ПОСТОЯННАЯ (число Авогадро) ≈ число
(G. R. Kirchhoff), установившим связь между испускат. структурных элементов (атомов, молекул, ионов или
и ног лощат, способностями тела, находящегося в равно- др. частиц) в 1 моле. Назв. в честь А. Авогадро, обо-
весии с излучением при оиредел. томп-ро (см, Кирхгофа значается N^, А. п,≈ одна из фундам. физ. констант,
закон, излучения). А. ч. т. в природе не существует, существенная для определения многих других физ.
однако хорошим приближением к нему является уст- констант (Болъцмана постоянной, Фарадея постоянной
ройство, состоящее из замкнутой полости, внутр. и др.). Один из лучших эксперим. методов определения
поверхность к- рой нагрета до темп-ры Т, с отвср- А. п. основан на измерении электрич. заряда, необ-
стием, малым по сравнению с размерами полости. Внут- ходимого для электролитич. разложения известного
ри полости устанавливается практически полное рав- числа молей сложного вещества, и на измерении за-
новесие излучения с веществом, и плотность энергии ряда электрона. Наиб, достоверное значение А. п,
выходящего из отверстия излучения очень мало от- (на 1984) .╧^≈6,022045 (31) -1033 моль"1. А. п. позво-
личается от равновесной. Подобные устройства, с ляет связать атомную единицу массы с килограммом ≈
высокой точностью моделирующие А. ч. т., применяют единицей массы в СИ: 1 а, е. м,≈ (10~э кг-моль"1)/^^.
в качество световых эталонов, используют при изме- АВРОРАЛЬНЫЕ РАДИООТРАЖ╗НИЯ (англ., франц.
рениях высоких твмп-р (см. Пирометрия оптическая), auroral ≈ напоминающий полярное сияние, вызванный
Лит. см. при ст. Излучение равновесно*, м. л. Елъяшевич. полярным сиянием) ≈ явление, наблюдаемое при КВ-
АБСОЛЮТНЫИ НУЛЬ ТЕМПЕРАТУРЫ ≈ начало от- и укВ-радиолокации ионосферы; обусловлено рас-
сче'та абсолютной температуры по тсрмодинамич. сеянием радиоволн на неоднородностях ионосферной
шкале (шкало Кельвина). А. н. т. расположен на плазмы в зоне полярных сияний (см. Полярные радио-
273,16 К ниже темп-ры тройной точки воды (на 273Т15°С отражения).
ниже нуля темп-ры по шкале Цельсия; см. Температур- АВТОВОЛНЫ ≈ разновидность самоподдерживающих -
ные шкалы). Согласно 3-му началу термодинамики ся волн в активных, т. е. содержащих источники энер-
(теореме Нернста), при стремлении темп-ры системы гии^ Средак (распредел╦нных системах). Первоначаль-
к А. н. т. к нулю стремятся и е╦ энтропия, тепло╦м- но термин «А.» предназначался для любых видов
кость, коэфф. теплового расширения. При А. н. т. автоколебат. процессов в системах с распредел╦нными.
прекращаются хаотич. движения атомов, молекул, параметрами, но затем стал применяться гл. обр. к
электронов, определяющие темп-ру системы, но оста- таким процессам, где с волной переносятся лишь
ются их регулярные движения, подчиняющиеся кван- относительно малые порции энергии, необходимые для
товой механике, напр, нулевые колебания атомов в синхронизации, последоват, запуска пли переключс-
решоткс, с к-рыми связана нулевая энергия. ния элементов активной среды. В той же степени,
Получение томп-р, предельно приближающихся к как и в обычных автоколебаниях, характер устано-
А. н. т., представляет сложную эксперим. проблему вившегося движения в целом определяется (с точностью
(см. Низкие температуры). Д- Н, Зубарев. до фа3ы) свойствами системы и не зависит от нач.
АБСОРБЦИОННЫЙ СВЕТОФИЛЬТР ≈ см. в ст. Сее- условий, локальная структура А. «оторвана» и от
тофилътр, начальных, и от граничных условий. В простейших
АБСОРБЦИЯ (лат. absorptio, от absorbeo ≈ погло- СЛуЧаЯх А. описываются нелинейным параболич. (днф-
щаю) ≈ поглощение веществ из газовой смеси жидко- фузионным) ур-нием стями пли {реже} тв╦рдыми телами (абсорбентами);
один из видов сорбции. При А. поглощение происхо- ~я7~≈ ≈ /(ы)Н-ЯДи, (*}
дит во вс╦м объ╦ме абсорбента (в отличие от адсорб- т
ции ≈ поглощения вещества поверхностью). Ранее к где f(u) ≈ нелинейная ф-ция, характеризующая, в
f А. относили извлечение к.-л. компонента жидким рас- частности, локальные источники энергии в среде, т ≈
творителем, к-рое наз. экстракцией, А. газов время релаксации, D ≈ коэфф. диффузии. Значения и,
металлами наз. окклюзией. Если при А. про- обращающие / в нуль, отвечают состояниям равнове-
исходит хим. взаимодействие поглощаемого вещества сия (устойчивым или неустойчивым). Если таких
с абсорбентом, то процесс относят к хемосорбции. значении несколько, то в системе возможны А. пере-
А. определяется процессами адсорбции, раствори- броса из одного состояния в другое. Скорость таких
мостью абсорбир. вещества в абсорбенте и диффузией BOJIH имеет порядок У~ОН, а длительность ≈ поря-
в н╦м. Скорость А, тем выше, чем выше парциальное дОк т.
давление поглощаемого вещества в газовой смеси и в системах из двух или более компонент А. описы-
чем ниже темп-pa абсорбента. При повышении темп-ры ваются неск. связанными ур-ниями вида (*) с раэлич*
поглощ╦нные вещества выделяются из раствора ≈ ными, вообще говоря, параметрами т и D. В них А.
происходит десорбция. Процессы А. и десорбции ши- могут иметь более сложный вид, напр, одиночных им-
∙ роко используются в хим. произ-ве. пульсов (импульс возбуждения в нервном волокне
: АБСОРБЦИЯ СВЕТА ≈ то же, что поглощение света. и др.) или периодич. волн (плоских, круговых, спи-
АВОГАДРО ЗАКОН ≈ закон, согласно к-рому при оди- ральных).
наковых темп-pax Т и давлениях р в равных объ╦мах Химически активная среда, представляющая собой
любых идеальных газов содержится одинаковое число тонкий слой водного раствора, в к-ром ид╦т автоколе-
мплекул N А, Открыт А. Авогадро (A. «Avogadro) в бат реакция окисления малоновой к-ты броматом,
1811. А. з. можно сформулировать иначе: 1 моль катализируемая комплексными ионами железа, яв-
любого из веществ в газообразном состоянии при ЛЯется весьма удобным объектом, где наблюдалось
одинаковых Тар занимает вполне определ. объ╦м. наио- число разл. типов А. (рис. 1 и 2). Простые А.
При р = 101,325 кПа, Т^ЗТЗДбК этот объ╦м равен (квазиллоские, с пост, скоростью) являются нормаль-
22,41383 м3. Кол-во молекул, содержащееся в 1 моле ным режимом в важных биол. системах и в ряде тех-
вещества, равно Авогадро постоянной. нол_ процессов: горении всех видов, гетерогенном
А. з. является следствием кинетической теории катализе, передаче информации в активных линиях
газов, согласно к-рой для идеального газа pV≈~4$N Amvz к т. д. Во всех этих случаях сложные А. (вращаю-
> /т маггя xfnnPKvn 1/^" - их гп княттатич гко^ ЩиеСя> спиральные, пульсирующие) - причина срыва
Е (т - масса молекул, у v их ср. квадратич. ско- нормального режима или возникновения шумов, не-
рость),^Т. к mv*l2^=*!bkT, для двух разл, газов устойчивостей и помех. Теория А. активно развива-
** при Pi=p2, Vi~ V2 и Ti≈T2 получим: ется, однако еще далека от завершения,
«17 _ л т/ _ \г ьт ^ \\г ьт Важнейший пример А. ≈ импульсы возбуждения
Рл * 1 ≈≈ ╧9 * Я ≈≈ 1\\ tK f I ≈≈ jVjrCJ*)
^1J-r4
Q QU Q
r) ^ r* I
в биол. мембранных системах (нервных волокнах, т. е, Ni ≈ N-2. мышцах, миокарде), где компонентами являются транс- 11
")
}
