1tom - 0443.htm
ш
13 X
а
О
С О
498
того, что на один и тот же участок фотоматериала V можно последовательно впечатать Г. разл. объектов
-it 0%...) при разных направлениях опорной волны , Ла...) и длинах волн записывающего излучения Я2,..; рис. 4), Каждая из записанных Г. может быть считана затем независимо, если е╦ восстановить волной, совпадающей по R и К с опорной волной, использованной на этапе записи.
При таком способе записи информации элементами, в к-рых она хранится, являются тр╦хмерные гармоники (а, р, у) изменения показателя преломления (поглощения), каждая из к-рых заполняет весь объ╦м Г.
504
Рис. 4. Селективные свойства тр╦хмерной голограммы.
Кол-во таких независимых элементов равно числу пространственно-локализованных ячеек с размерами (XX ХЪхК}, к-рое можно поместить в объ╦ме V. Напр., при записи в видимом диапазоне (К≈Ь мкм) в 1 см3 помещается 1C13 независимых гармоник (см. Запоминающие голо графические устройства] [4].
Безолорная запись. При регистрации объекта Ог на объ╦мной Г. У излучение каждой из точек объекта можно рассматривать как опорное по отношению ко всем ос-талъпым его точкам. Если полученную таким способом Г. восстановить излучением части точек зарегистрированного па ней объекта (напр., излучением острия стрелки Oj)T то это излучение восстановит изображение всех точек объекта, по отношению к к-рым оно являлось Опорным, т. е. изображение объекта в целом. К.-л. ложных ц дополнит, изображений при этом не возникнет, т. к. в силу селективности тр╦хмерной Г. излучение каждой из точек объекта, освещающих Г., будет взаимодействовать только с темп гармониками структуры Г., в записи к-рых оно участвовало. Т. о. тр╦хмерная Г., к-рой предъявлен фрагмент записанного на ней изображения, способна «вспомнить по ассоциации» весь объект в целом (см. Голографическое распознавание образов).
Анизотропные Г. Если тр╦хмерная Г. записывается в анизотропной среде, напр, в кристалле LiNb03, то структура Г. характеризуется не изменениями скалярного показателя преломления, а вариациями тензора диэлектрич. проницаемости. Важное свойство анизотропных тр╦хмерных Г.≈ их способность изменять состояние поляризации падающей на них волны. Используя это явление, можно считывать тр╦хмерные Г. излучением с К, отличающимися от тех Я, к-рые использовались на этапе записи.
Динамические голограммы формируются в нелинейной светочувствит. среде непосредственно в момент, когда на не╦ воздействует волновое поле (см. Динамическая го-
Аография).
Лит.: 1) Д е н и с ю к Ю. Н., Об отображении оптических свойств объекта в волновом поле рассеянного им излучения^ «ДАН СССР», 1962, т. 144, С. 1275; 2) КакичашвилиШ.Д., О поляризационной записи голограмм, «Оптика и спектроскопия», 1972, т. 33, с. 324; 3) Д е н и с ю к Ю. Н., Голография и ее перспективы, <<Щ. прикл. спектроскопии», 1980, т, 33, с. 397; 4) van HeerdenP. J., Theory of optical information storage in solids, «Appl. Opt.», 1963, v. 2, p. 393; см. также лит. при ст. Голографил, Ю. Н. Депгияок.
ГОЛОГРАММНЫЕ ОПТИЧЕСКИЕ ЭЛЕМЕНТЫ ≈ во-
лограммы, осуществляющие разл. преобразования волновых полей: фокусирующие (голограммные линзы), диспергирующие (дифракционные реш╦тки), отражающие (зеркала), фильтрующие, поляризующие и т, д. Действие Г. о. э. основано на дифракции и интерференции света [1 ≈ 3]. Голограмма представляет собой перло-дич. структуру с промодулировапным амплитудным пропусканием, обусловленным изменением проводимости а или (и) диэлектрич. проницаемости Е. На периодич. структуре освещающая волна дифрагирует и преобразуется в др. волну. Дифракц. эффективность ц ≈ =Фпиф/Фосв. гдеФосв иФПяф ≈ освещающий и дифрагированный потоки излучения. Г. о. э. наз, фазовыми, если модуляция амплитудного пропускания обусловлена только изменением в, и амплитудными в случае изменения а. Для амплитудных Г. о. э. ^«О,!, для фазовых т]~0,4 [4].
Голограммы получают либо регистрацией на светочувствит. слое интсрфсренц. картины от двух когерентных волн, либо пут╦м расч╦та структуры голограммы на ЭВМ, исходя из заданных ур-ний волн, и последующим отображением этой структуры на тв╦рдой основе (син-тезир. голограммы; см. Голография]. Различают о т-ражательные и пропускающие Г. о. э. в зависимости от того, в попутном или противоположном направлении распространяются дифрагированные волны по отношению к освещающей волне. Отличит, особенность Г. о. э. от элементов классич. оптики ≈-нарушение условия изохронности.
Голограммные линзы образуются при регистрации гштерференц. картины от двух сферич. волн на плоских или сферич. поверхностях. Если оба точечных источника О и С расположены
о
Рис. 1. Схема получения пло-ской отражательной голограм-мной линзы; О, С ≈ точечные Рис. 2. Голограммная плоская источники света; Г ≈ свето- пропускающая линза: а ≈ за-чувствительный слой. пись; 6 ≈ действие,
на оси г (осевая голограмма), то интерферепц. картина имеет вид концентрич. колец с центром на оси z. В случае пеосевой голограммы (рис. 1 и 2, а) интерфе-ренц. картина сложнее [4).
При освещении голограммы точечным источником В за ней восстановится сходящаяся волна, формирующая изображение U источника В (рис. 2, б). Расположения В и U определяются соотношениями [5, 6]:
R
в
и
х,
х.
*U
fJL ?f/
'я
И
Ус
Уо
R
(1)
(2)
(3)
Здесь /=
фокусное расстояние го-где Х0 ≈ длина волны при
лограммно линзы; ц≈ ,В голографированин, Лд источника В; х, у ≈ координаты точечных источников света О, В, С и изображения U. В ф-лах (1 ≈ 3) все расстояния положительны, если
")
}
