1tom - 0441.htm
б
ш
о
z
о
и
с; О
где нарушена инвариантность относительно группы £7(1) калибровочной симметрии, Г. м, является температурная волна ≈ второй звук (либо четв╦ртый звук в огранич, системе).
Г. м. не всегда является распространяющейся волной, она может быть и модой диффузионного типат для
к-ро
≈ iq, но также стремится к нулю при q
Такого типа Г. м. возникают, напр., в жидком кристалле нсматпческого типа, где нарушена инвариантность относительно группы SO (3) поворотов обычного пространства.
В сверхтекучем 3Het где нарушены одновременно разные непрерывные симметрии, существует неск. Г. м. Так, в 3Не- А параметр вырождения имеет 5 степеней свободы. В результате существуют 5 Г. м.: четв╦ртый звук, как в 4Нет две спиновые волны, как в антиферромагнетике с нарушенной группой £0(3) спиновых поворотов, и две моды диффузионного типа, как в нематич. жидком кристалле. Последние становятся распространяющимися волнами при понижении температуры Т, когда диссипация мала; это так называемые орбитальные волны-
В одно- и двумерных системах дальний порядок существует только при Т1≈0, при Г>0 он разрушается тепловыми флуктуацкями. Поэтому Г. м., существующие при Г=0, могут отсутствовать при Г>0. В одномерных системах в спектре Г. м. появляется щель Д~ Т либо Г. м. становятся релаксационными, ш= ≈ i/т, т ≈ время релаксации, при этом со (0)^0. В двумерных системах ситуация более сложная. Если нарушенная группа симметрии является абелевой, то Г. м. существуют при T^zQ и исчезают только при фазовом переходе. Ниже тсмп-ры перехода существует определ. тип дальнего порядка, отличающегося от дальнего порядка тр╦хмерных систем. Если же нарушена неабелева группа симметрии, то в спектре Г. м. возникает щель Д~ехр (≈ а/Т}. Г. м. могут появляться в нок-рых неупорядоченных системах, где дальний порядок отсутствует, но возможно непрерывное вырождение. Примером являются спиновые ст╦кла, в к-рых едины не упорядочены, но направление данного спина определяется ориентацией соседних спинов. В результате образуется ж╦сткая неупорядоченная система спинов, к-рая под действием группы 50(3) спиновых вращений переходит в другие конфигурации с той же энергией. Вырождение приводит к появлению спиновых волн.
Лит.: Наташинский А. 3., П о к р о в с к и и В. Л., Флуктуационная теория фазовых переходов, 2 изд., М., 1982; Форстер Д., Гидродинамические флуктуации, нарушенная симметрия и корреляционные функции, пер. с англ., М., 1980.
Г, Е. Воловик.
ГОЛДСТСУНОВСКИЙ ФЕРМИОН (голдстиио) ≈ пшо-тетич. электрически нейтральная частица со спином х/2, возникающая При спонтанном нарушении суперсимметрии. При отсутствии ипдуциров. нарушения суперсимметрии Г. ф. имеет нулевую массу покоя. Как и для еолдстоуноеских бозонов^ для Г. ф. справедливы т. п. пизкоэнергетические теоремы. В частности, для любого процесса A-*B-\\-V(g), где А и В ≈ одно- или многочастичпые состояния, включающие только массивные частицы, a V(q) ≈ Г, ф. с 4-импульсом д
(ц^О, 1, 2, 3), амплитуда М (q) должна обращаться в нуль при 9м->0-
lim
Лит.: Акулов В. И., Волков Д. В., Голдстоунов-ские поля со спином половина, «ТМФ», 1974» т. 18, с. 39; d e W 1 t В.. F г е е d m a n D. Z., Phenomenology of Goldstone neutrinos, flPhys. Rev, Lett.», 1975, v. 35, p. 827.
В. И. Огиевецкий.
ГОЛОГРАММА (от греч. h61os ≈ весь, полный и gramma ≈ черта, буква, написание) ≈ запись волнового иоля на чувствит. материале в виде интерференционной картины, образованной смешением этого волнового поля с опорной волной (см. Голография). Г. отображает практически все характеристики волновых по^ лей ≈ амплитуду, фазу, спектральный состав, состояние поляризации, изменение волновых полей во времени, а также свойства волновых полей и сред, с к-рыми эти поля взаимодействуют.
Объ╦мная Г. представляет собой фрагмент V пространств, интерференц. картины ≈ стоячей волны, заполняющей вс╦ окружающее объект пространство. Поверхности пучностей этой волны изображены на ркс, 1 в виде заполненных точками полос, В случае эл.-магн*
502
Из анализа спектра электронов р-расиада с использованием этих теорем следует, что электронное нейтрино не может быть Г. ф. В случае калибровочной супер-симметрии, т. е, в теориях с включением супергравита-ции, при спонтанном нарушении суперсимметрии возникает разновидность эффекта Хиггса (см, Xuwca механизм): Голдстоуновскии фермиоы исчезает, за сч╦т чего гравшпино (фер.чионный партн╦р гравитона) становится массивным.
Рис. 1. Формирование объ╦мной (У) и двумерной (f) голограмм.
волн пространств, фотографич. модель такой стоячей волны, повторяющая в виде вариаций коэф. отражения или поглощения либо в виде вариации днэлектрич. проницаемости е распределение интенсивности этой волны, является оптич. эквивалентом объекта. В частности, если на Г. направить излучение точечного источника S со сплошным спектром, то она выберет из спектра именно ту моиохроматич, составляющую, к-рая использовалась при съ╦мкет и преобразует е╦ в волну, по форме и распределению амплитуды точно совпадающую с волной излучения, рассеянного объектом. Наблюдатель не может отличить с╦ от волны излучения, рассеянного самим объектом; он увидит изображение объекта, неотличимое от оригинала [1].
Свойство «делимости». Двумерная голограмма. Точное преобразование волны излучения восстанавливающего источника в волну, рассеянную объектом, осуществляется, если на Г. записана вся тр╦хмерная стоячая волна. Однако не только вся картина, но и каждый е╦ фрагмент обладает свойством воспроизводить записан-ное излучение. При этом чем больше размер фрагмента, тем выше точность воспроизведения. Ограничение Г. по площади приводит к уменьшению разрешения мелких детален, а ограничение по глубине снижает точность цветового воспроизведения.
Способность Г. воспроизводить записанные на ней волновые поля сохраняется и тогда, когда Г. становится двумерной, т. е. записывается в тонком слое свето-чувствит. среды F (рис. 1). Однако плоская запись неоднозначно воспроизводит распределение фаз волнового поля, о ч╦м свидетельствует появление т. н. сопряж╦нного изображения О', а также не обладает спектральной селективностью, в результате чего е╦ можно восстанавливать только монохроматич. излучением.
Изображение всего объекта нес╦т и каждый из фрагментов плоского сечения картины стоячих волн, т. е, через каждый е╦ кусок &F вс╦ равно будет видно целое изображение объекта, т. к. каждая точка объекта рас-
")
}
