1tom - 0345.htm
409
ведения квадруполъиого электрического момента ядра на градиент напряженности электрич. поля. Аналогичные эффекты могут наблюдаться и при исследованиях возмущ╦нных угл. распределений резонансно рассеянных у-квантов и у-квантов, испускаемых ядрами после кулонбвского возбуждения.
Если время жизни ядер в промежуточном возбужд╦нном состоянии больше разрешающего времени схемы совпадений, то может быть намерена диффсрспц. по времени угл. 7≈у-корреляция. Соответствующий эксперимент состоит в измерении числа у≈у-совпадений при фиксированном угле разл╦та у-квантов в зависимости от промежутка времени между регистрацией первого и второго квантов [1].
Хотя исследование невозмущ╦нных угл. у ≈ у-корреляций да╦т возможность измерять параметры смешивания мульткгголек в ядерных переходах, однако чаще для изучения мультшюлыюсти у-переходов используют процесс внутр. конверсии гамма-лучей {см. Конверсия внутренняя). Измеряя абс. величины коэф. внутренней конверсии или (что в ряде случаев может быть проще} отношения коэф. внутренней конверсии у-лучей на разных электронных оболочках и подоболочках атомов, можно определить мулъти-лольности соответствующих переходов, сравнивая измеренный величины с теоретически вычисленными табулированными значениями [2].
Ч╦тности состояний ядер определяют по зависимости степени линейной поляризации у-лучей от угла {\\ между направлениями их пыдета [1]. Для' измерения линейной поляризации можно использовать зависимость диффсрекц. сечения комптоновского рассеянии у-квантон от угла между плоскостью рассеяния и плоскостью поляризации первичного пучка 7-кваптов [3]. К о м п т о н о в с к и о поляриметры обычно состоит из двух цетекторон, в первом из к-рьгх происходит акт комптоновского рассеяния, а во втором (включ╦нном в схему совпадений с первым) регистрируется рассеянный у-квант. Азимутальная анизотропия рассеянного у-излучонпя определяется поляризацией исходного излучения.
Простейший комптоновский поляриметр [4] представляет собой полупроводниковый детектор в виде
О 'I Схемл действия полуттроиодникгтого у-поляримртра: S≈источник лиш>Й1ш поляризованных у~лучей; ОО'≈ ось пучка v-квантов. Стрелками обозначена плоскость поляризации (К), Первичный у-кьант Vi попадает в детектор вблизи точки Б и испытывает KOMiiTOHoacftoR рассеяние н точке Л. Наиболее вероятное положение плоскости рассеяния, в которой движется рассеянный квант V-, перпендикулярно плоскости поляризации первичных фотонов" Поглощение расееяшюго кванта в детекторе наиболее вероятно, когда пластинка находится в положении I, и наименее
вероятно в положении II,
тонкой плоско пара л лсльной пластинки (рис.). Пучок исследуемых у-лучей направляется на узкую грань пластинки. Если плоскость пластинки перпендикулярна плоскости поляризации у-лучсй (в плоскости поляризации лигшгт электрич. вектор Е элсктромагн. волны), то число отсч╦тов в пике полного поглощения будет максимально возможным, т. к. сечение комптоновского рассеяния максимально для направления, перпендикулярного плоскости поляризации первичных у-лучей, и при данном расположении пластинки вероятность поглощения рассеянного кианта в веществе детектора гораздо больше, чем в случае, когда пластинка пов╦р-
нута на 90° относительно рассматриваемого положения. В последнем случае комптоиовски рассеянные у-квапты будут с большой вероятностью вылетать из детектора через широкую грань. Такой детектор особенно удобен для качественных опытов по определению положения плоскости поляризации.
Для измерения циркулярной поляризации у-лучей в большинстве случаев применяются два метода: исследуемое у-излучение пропускается сквозь намагниченный ферромагнитный фильтр и измеряется зависимость интенсивности прошедшего излучения от направления намагниченности фильтра; изучается зависимость интенсивности комптоновского рассеяния у-лучей намагниченным ферромагнитным веществом от направления намагниченности рассеивателя [5]. С помощью измерений угл. у ≈ у-корреляций при одновременном определении циркулярной поляризации у-лучей выполнено большое число работ по изучению песохрапешш пространственной ч╦тности в слабых взаимодействиях [5]. Опыты по измерению циркулярной поляризации у-лучей, испускаемых возбужд╦нными неполяризованными ядрами [Г>], подтвердили полученные ранее др. методами выводы о существовании малой примеси несохраняющего пространственную ч╦тность потенциала к ядерным взаимодействиям.
Ширины Г ядерных уровней связаны со ср. временами т жизни ядер в возбужд╦нных состояниях. Наиб. распростран╦нными способами определения ширин являются измерение полных сечений процессов кулонов-ского возбуждения ядер ускоренными протонами, Не+ или многозаркдиыми ионами более тяж╦лых элементов [7|, а также измерение полных сечений резонансного поглощения н резонансного рассеяния у-лучей [8]. С зтими сечениями ширины уровней связаны сравнительно простыми соотношениями. Ср. время жизни ядер в возбужд╦нном состоянии можно определить, непосредственно измеряя временной ход высвечивания возбужд╦нных ядер. Для этого применяются два включ╦нных в схему совпадений детектора, один из к-рых регистрирует излучение, предшествующее образованию исследуемого возбужд╦нного состояния (а-, р- или у-излучение или электрон внутр. конверсии у-лучей), а второй ≈ у-квант (или конверсионный электрон), посредством испускания к-рого происходит распад возбужд╦нного состояния. Измеряется зависимость числа совпадений от времени задержки между приходом сигналов от первого и второго детекторов. Эта зависимость да╦тся экспоненциальным законом;
{/└ ≈ число совпадений в единицу времени при нулевой задержке). Сравнение ф-лы (3) с экспериментом позволяет найти т, а значит, и Г.
Лит.; 1) Фрауэнфельдер Г., СтеффенР., Угловые корреляции, в кн.: Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия, пер, с англ., в. У, М,, 1%Й; 2) С л и в Л. А,, В а н д И. М., Таблицы коэффициентов внутренней конверсии -у-излучения на К- и L-оболочках, п кн.; Гамма-лучи, М.≈ Л., 1901; [То же на Af-оболочке], там же, с. 4fi4; 3) Методы определения основных характеристик атомных ядер и элементарных частиц, сост.-ред. Л.-К.-Л. Юан, By Цзннь-сюн, пер. с англ., М., 19(55, с. 165≈70;
4) О w e n G. E., Lee J. К., Gamma ray polarimeters with Ge-Li-df;teetors, «Nucl. Instr. and Meth.», 1970, v. 82, p. Ш;
5) Sc hopper II., Measurement of circular polarization of y-rays, ftNucJ. Instr.», 1958, v. 3» p. 158; 0) А б о в Ю. Г., К р у п ч и ц к и и П. A.f Нарушение пространственной четности и ядерных взаимодействиях, «УФД», 197<>, т. 118, с. 141;
7) Изучение структуры ядра при кулоновском возбуждении ионами, в кн.: Деформация атомных ядер, нор. с англ., М., 1958;
8) Д ж е л е и о в Б. С., Резонансное рассеяние 7-лУ1«й на ндрах, «УФШ, 1957, т. 62< с. 3; 9) Э с т у л и н И. В., П г-тушков А. А., Круговая поляризация -у-кяантов, испускаемых атомными ядрами вслед за р-распадом, там же, 1964* т. 82, С. 253. Л. В. Давыдов. ГАННА ДИОД (по имени Дж. Б. Ганна, J. В. Guim) ≈ двухзлектродный полупроводниковый прибор без р ≈ /г-переходат в к-ром для генерации или усиления гш.-магп. колебаний используется Ганна эффект. Наиб,
X
")
}
