1tom - 0340.htm

,0
П,7

О.Б

0,5

0.4

0,3

└ _

0,1

^h «

0.2
0,1
O.U5
0,02
0,01
0.005
O.OQ2
5ц
i
N
s
Я отличие от фотоэффекта, в комптоловском рассеянии у~^ква11та ^на слабосвязанных {квазисвободных) электронах происходит преобразование падающего пучка 7~^KBaiiTOB ^c исходной энергией /ко в рассеянный поток 7"^{квантов} ^сэнергией АО/, зависящей от угла рассеяния -О¹ относительно направления пер-иолач. кванта /с:
(Ю)
Т. о., энергия рассеянного 7~^Кванта изменяется от
34 e ею
10
20
50
100
200
50 D
ю DO
O.I 0,2 0,3 0.4 0,6 fl.BI 1
Рис. 5. Полное сечеияс комптоновского рассспкия ксанта на свободном электроне оУф₀ как
функции энергии у~кванта.
с*\\ ^L при tr=n. Зависимость сечения коил-тоновского рассеяния кван-тон на свободном покоящемся электроне от энергии кванта приведена на рис* 5. При энергии Йча, сущест-
сечения перечисленных процессов, отнес╦нные на 1 атом веют превышающей энергию связи /(-электрона, среды, то: полное сечение комптоновскоги рассеяния на атоме
^i можно считать пропорц. чиолу электронов, т. с. заряду
р = ╧ 2* о?- (9) Z ядра для нейтральных атимов (см. Комптона эффект).
'=1*2,3 В процессе образования электрон-позитрошюй пары
В случае фотоэффекта у-квант поглощается, а его (е~е + ) и кулоновском поле ядра, как и в случае фен
переда╦тся электрону, к-рыи покидает атом
тоэффекта, у-квапт поглощается и его энергия рас-
ЭКерГИЯ ([.W lH5LfUlJ.nt7IV'Jl 1-iJl.tH J yvlt-J « ч иг шч-i. ii-vr n *v "i"^w '"'""∙"∙ " " ' .f _└_л _л└.
* * _v └, + , ,_r прсделяотся гл. обр. между позитроном и электроном
с кинетпч. энергией Т~йсо ≈ £_св (£'_CD ≈энергия связи ^
электрона в атоме). Вблизи порога фотоионизации ^'^см
(Асо ^ 5_Сл) с ростом /ко сочение фотоэффекта убывает 1,6
20
50 ЮО 200 500 ШОР 2DOO 5000
Pb (Kowrгон-эффект)
1000
Ряс. С. Полнел печение рождгншт политроп-электронной пары и :1аинсимости от энергии ∙у-кпанта,
200 100 50
20 (О
I 0,5 0,2 0,1 0,05
410
Б 2 Х-единицы
Рис. 7. Коэффициент поглощения гамма-излучения ц^ в зази-.^,. /i-s \-⁷/» тт^._т, .г. └ , _т.^_л^-^_л,. .,└ , _л._л. симости от :«н;ргии квинта ftw. Для Pb приведено также пове-как (ftto) *. При иниргиях у-квантов, превышающих _цение с^тнвляющих, обусловленных фотоэффектом, комптонов-^сп /C-yjiCKipOHOB_t осн_ь вклад (≈80%) в полное сече- ским рассслнишч и аффектом рождения пары, пне фотоэффекта вносит ^-оболочка, тогда как на долю _част]> _{импульса} переда╦тся ядру. Поэтому сечение заполненной L-оболочки приходится -16%, а вклад _{рождеш1Я} _пары _в _поле _атомного ядра пропорц. #: Л1-ОООЛОЧКИ ≈4%, Сечоние фотоиояиааци'и в_к на Д- _ _ « / f _ч
* ~fi _f - i... _Л2 ∙ ^^ / \\ /^лл
V е /
Зависимость полного сечения рождения пары от энергии Y"^KDailTil дана па рис. 6 для воздуха и Pb (Z=~"
оОолочко атома для разных fro приведено на рис. 4 ь виде зависимости lg (сг└/ф₀) от (пы/тсС¹), где ср^ =
^^L ('__^е!_У^> ₌ б_т651-10-²⁵ см².
'J 1 --»! _rf^ i J »
") }