1tom - 0319.htm
386
ш
с;
скопления и газопылевые облака, чьи орбиты проходят около ядра. Огромные скопления газа и пыли н ядре приводят к бурному развитию там процессов :шездо-образования на протяжении всей эволюции, В самых центр, областях ядра возможно существование сверх-массивной ч╦рной дыры массой ≈1C*6 Л/Q или сшфх-
компактяого зв╦здного скопления той же массы. Зв╦з-ды около ч╦рной дыры под действием приливных сил должны разрываться и образовывать сильно излучающую газовую оболочку, постепенно поглощаемую дырой. Наконец, в окружающем ч╦рную дыру газе должны происходить процессы ускорении частиц до релятивистских энергий. Однако, хоти в области «центрального парсека» и наблюдается необычный источник сипхро-трошюго радиоизлучения, а также излучения в рентг. и гамма-диапазонах, существование ч╦рной дыры в Г. ц. пока не считается доказанным. Альтернативная модель связывает процессы в Г. ц. с аномально сильным звездообразованием и как результат ≈ высокой частотой вспышек сверхновых зв╦зд и образованием нейтронных зв╦зд (пульсаров).
Лит.: The Galactic Center, ed. by G. R. Riegler, R. D. Bland-ford, N.Y-, 1982. Я, С, Кардашев.
ГАЛИЛЕЯ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ в к л а с с и ч. механике Ньютона ≈ преобразования координат и времени при переходе от одной ипврциалъной системы отсч╦та к другой. См. Галилея принцип относительности.
ГАЛИЛЕЯ ПРИНЦИП ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ ≈ требование независимости законов классич. (нерелятинистс-кой) механики от выбора иперциальной системы отсч╦та (ИСО), понимаемое как инвариантность ур-пий механики относительно преобразований Галилея, т. е. преобразований координат г и времени t движущейся материальной точки при переходе от одной ИСО к другой:
t≈+t' = t. (1)
реализация в виде преобразований (1), и сыграла важную энристнч. роль в развитии физ. теорий. Во 2-й пол. 19 в. стало ясно, что законы электродинамики, выражаемые Максвелла, уравнениями, не инвариантны относительно преобразований Галилея. Так, для скалярного потенциала ср (,t, у, г) свободного эл.-маги. поля из ур-ний Максвелла можно получить ур-нне Д'Аламбера:
д≈ -
Здесь V ≈ относит, (пост.) скорость двух ИСО; штрихованные и нештрихованные величины относятся к разным ИСО. Под ИСО при атом понимается система отсч╦та, в к-рой выполняется перлый закон Ньютона. Г. п. о. содержит в себе представление об абс. времени и абс. пространстве: согласно (1), «ремя не изменяется при переходе от одной ИСО к другой и подразумевается априорная возможность выбора глобальной ИСО независимо от существовании и движения материальных тел. Из ур-ний (1) вытекает классич. закон сложения скоростей как векторов в тр╦хмерном евклидовом пространстве.
Система ур-ний ньютоновой механики для совокупности N материальных точек, взаимодействующих посредством потенц. сил,
U
J
(2)
(где #//(г/≈Гу) ≈ потенц. энергия взаимодействия частиц с массами т;, mf, а/ ≈ ускорение частицы i)> очевидно, инвариантна относительно преобразований (1). Справедливо и обратное утверждение: требование инвариантности относительно преобразований Галилея в сочетании с предположением об однородности н изотропии пространства приводит к уравнениям ньютоновой механики.
С Г. п. о. тесно связано представление о мгновенном характере взаимодействия в не релятивисте кой механике. Согласно (2), силы, действующие на каждую из частиц со стороны остальных частиц в данный момент времени, зависят от положения этих частиц в тот же момент времени. Изменение положения одной ия частиц мгновенно сказывается на ускорениях всех остальных частиц.
.-_ Концепция относительности, лежащая в основе 392 Г. п. о., оказалась более глубокой, чем е╦ конкретная
где ≈х*-\\-&1ду*-\\-д*1╧ ≈ оператор Лапласа. Ото ур-ние не сохраняет своего вида при преобразованиях (1), поскольку произнодпая dyidt переходит в dq>/dt-\\--l-Vgrad ср. Возникла альтернатива: либо существует нек-рая привилегированная ИСО (гипотеза эфира}^ либо преобразования Галилея неправильно описывают переход от одной ИСО к другой, Нкспершл. попытки обнаружения эфира не дали положит, результата. С др. стороны, преобразования, оставляющие инвариантными ур-ния Максвелла и, следовательно, ур-пие (3), представляют собой Лоренца преобразования, к-рьге при V*Cc переходят в преобразования Галилея. Распространение идеи относительности на лемеханич. янленпя привело к созданию спец. теории относительности. При этом требование инвариантности ур-нпй механики относительно преобразовании Галилея было заменено требованием инвариантности по отношению к преобразованиям Лоренца, что потребовало изменения самих ур-ний механики (см. Относительности теория}. Качественным отличием преобразований Лоренца от преобразований (1) является изменение хода времени при переходе к другой ИСО. Представление об абсолютности времени, т. о., оказывается приближенным, справедливым лишь при рассмотрении систем отсч╦та, движущихся относительно друг друга со скоростями V<g.c. Скорость распространения взаимодействий оказывается конечной и равной скорости света. Концепция абс, пространства также оказалась несостоятельной.
Распространение А. Эйнштейном принципа относительности на явления гравитации показало, что истинная геометрия пространства-времени определяется распределением и движением находящейся в нем материи (см. Тяготение),
Лит.: Л а н д а у Л. Д., Лившиц Е. М,, Механика, 3 изд., М., 1973. Д. В, Гальцов.
ГАЛЛИЙ (от Gallia ≈ Галлия, лат. паяв. Франции; лат. Gallium), Ga, ≈ хим. элемент III группы пери-одич. системы элементов, ат. помер 31, ат. масса 69,723. Природный Ga состоит из двух стабильных изотопов 6flGa (60,1%) и 71Ga (39,9 %). Конфигурация внеш. электронных оболочек 4szplf Энергии последоват. ионизации атома Г. соответственно равны 5,998; 20,514; 30,71 эВ. Металлич. радиус 0,139 им, радиус иона Оа3+ 0,061 нм. Значение электроотрицательности 1,82.
В свободном виде Г. ≈ серебристо-белый металл, кристаллич. реш╦тка ct-Ga ромбическая с параметрами а^0,45258 нм, 6=0,45186 нм, с=ОЛ6570 нм, в узлах к-рой находятся двухатомные молекулы Г. Известен и др. модификации Ga. гпл=29,70°С, £кип ≈ 2205°С. Плотность тв╦рдого Г. 5,9037 кг/дм3 (29,(i°C), жидкого Г, ≈ 6,0947 кг/дм3. Теплота плавления 80,177 кДж/кг, теплота испарения 4245 кДж/кг. Коэф. линейного расширения тв╦рдого Г. 2-10~5. Уд. тепло╦мкость тв╦рдого Г. 363,91 Дж/кг-К (при 298 К}, жидкого -399,04 Дж/кг-К (при 320 К). Удельное сопротивление 0,4015 мкОм-м (0°С). Вязкость 0,1612 Н *с/ма (98°С). Ниже 1,0845 К переходит в снсрхпровоцящее состояние. В хим. соединениях проявляет степень окисления -[-3, по хим. свойствам ≈ близкий аналог А1.
Г. применяют длн изготовлении высокотемпературных термометров (для измерения темп-р 900 ≈ 1600 °С), манометров, в диффузионных насосах, производстве зеркал с высокой отражат. способностью. Сплавы Г. с нек-рыми др. металлами с £пл нлже СО°С используют в противопожарных устройствах. Соединения Г. с элементами V группы периодич. системы (GaP, ОаАя,
")
}
