|
|
ет измерять малые маги, поля, а также константы релаксации, См. также Оптическая ориентация, Ориентированные ядра, Интерференция состояний.
Е. В. .Александров.
ВЫХОД ЛЮМИНЕСЦЕНЦИИ ≈ отношение энергии
люминесценции квантовой системы к поглощ╦шгой сю
энергии возбуждения. Для фотолюминесценции вво-
дится понятие квантового выхода, пред-
ставляющее собой отношение числа квантов люминес-
ценции к числу поглощ╦нных квантов возбуждающего
света. В. л. определяется соотношением вероятностей
излучателъных и беаызлучателышх квантовых перехо-
дов в люмиеесцирующей молекуле и зависит как от е╦
параметров, так и от е╦ взаимодействия с окружаю-
щими молекулами* При повышении концентрации лю-
минесцирующих молекул повышается вероятность без-
шлучательной релаксации энергии при взаимодействии
двух молекул (концентрационное тушение
люминесценции]. Так же может происходить безызлу-
чательная релаксация энергии на нек-рых примесях
(примером таких тушителей люминесценции являются
ионы иода и соли нек-рых металлов). Этот процесс паз.
примесным тушением. Возрастание ве-
роятности безызлучателыгых переходов с ростом темп-
pit определяет эффект температурного ту-
шения люминесценции. Все эффекты ту-
шения, увеличивая вероятность безызлучательных пе-
реходов, уменьшают время жизни возбужд╦нного сос-
тояния. Яоэтому в большинстве случаев зависимость
В. л. от равл. параметров аналогична зависимости
бремени затухания люминесценции от этих параметров,
При малой вероятности беяызлучвтельных переходов
В. л. близок к единице, а время затухания люминес-
ценции близко к радиационному. Высоким выходом мо-
жет обладать фотолюминесценция паров, растворов
нек-рых красителей, молекулярных кристаллов, при-
месных центров в кристаллах. При большом стоксовом
сдвиге (разности энергии поглощ╦нного и испущенного
фотонов) люминесценции даже при квантовом выходе,
близком к единице, опсргстич. выход меньше единицы.
В. л. при. др. видах возбуждения обычно меньше; напр.,
при катодо- и радио люминесценции он не тгревышает
20≈30%. В. л. является одним из осн. параметров лю-
минесценции, определяющим эффективность преобразо-
вания энергии возбуждения в энергию люминесцентного
излучения и применимость люминесцирующих веществ
в качестве источников света, экранов электронно-лу-
чевых приборов и телевизоров, активных сред для
лазеров.
Лит. см, при ст. Люминесценция, !}. А. Свириденков. ВЯЗКОСТЬ ≈ переноса явления, определяющие диссипацию энергии при деформации среды. В. при деформациях сдвига лаз, сдвиговой В., при деформации всестороннего сжатия ≈ объ╦мной В., при одноосном растяжении ≈ продольной В, Рассеяние энергии при сдвиговой В. происходит вследствие перс-носа импульса, при объ╦мной ≈ пут╦м обмена энергией между степенями свободы при изменении объ╦ма. В результате В. возникают напряжения, пропорциональные скоростям деформаций. Количественной характеристикой В. являются коэф. В.
Коэф. сдвиговой В. т], обычно наз. В., определяется как коэф. пропорциональности между скоростью де-
формации сдвига y≈dfjdt (e ≈ относит, деформация сдвига, t ≈ время деформации) и возникающим при этом касательном вязком напряжении овяэ:
паскаль-секуида ГПа-с], В гидродинамике часто пользуются понятием коэф. кинематич. В. v=*n/p (p ≈ плотность), измеряемой в м2/с. Величину, обратную В., иногда и аа. текучестью*
Если касательные напряжения, возникающие в среде уа сч╦т внеш. сил, поддерживаются равными вязким напряжениям, то в среде установится постоянный во времени градиент скорости ≈ возникает ламинарное течение (рис. I), Работа внеш. сил, уравновешивающих вязкие напряжения и поддерживающих стационарный поток, полностью переходит в тепло. Коэф. __
СДВИГОВОЙ В. If И МОЩНОСТЬ |/
W рассеиваемая в единице рис t_ Схема ламинарнигп объема за счет В., связа- течения вязкой жидкости.
ны соотношением W=
Коэф. объ╦мной В. £ определяется как коэф. пропорциональности между скоростью объ╦мной деформации и дополнит, давлением, возникающим в среде в результате нарушения термодинамич. равновесия (см. Сжимаемость).
Ко:»ф. продольной В, К определяет поглощение продольных звуковых волн и является комбинацией г\\
и fr A = --
Статистич. теория необратимых процессов позволяет получить г) (а также £ и К) интегрированием по нрсмсни t автокорреляц. ф-ций соответствующих потоков или напряжений; для ^ имеем:
п ≈ число частиц в единице объ╦ма. Автокоррелятор
<(TAi/ (0}-a*ff (*)> имеет простой физ. смысл: если в момент времени 0 в системе созда╦тся напряжение ахУ($) и затем она предоставляется самой себе, то за сч╦т потока импульса через плоскость ху напряжение будет
меняться и к моменту времени t станет равным axy(t); произведение этих двух значений напряжения, усредн╦нное по равновесному ансамблю всех возможных конфигураций системы, и есть автокоррелятор напря-
жения. Поскольку в каждый данный момент о*^ как раз равно потоку импульса через плоскость ху, то автокор-
релятор потоков импульса 11** равен автокоррелятору
напряжения а**. Автокоррелятор потоков импульса может быть вычислен с помощью кинетич. ур-ний, Для изотропной молекулярной системы
где и.» ≈ т, н. мгновенный модуль сдвига, определяющий мгновенную упругую реакцию среды; т;р ≈ время релаксации по импульсам; т^ ≈ время релаксации по координатам.
Для газов, как было показано ещ╦ Дтк. Максвеллом (J. Maxwell), и.(Ю = р = пА71, где р ≈ давление, и \\\ = tikTtg. Скорость релаксации по импульсам в этом случае определяется частотой молекулярных соударений, и для идеального газа получим:
Ч
1711)
Это соотношение, установленное И. Ньютоном (I. New-ton), справедливо только в том случае, когда Г] не зависит от скорости деформации. Среды, для к-рьтх выполняется это условие, наз. ньютоновским и (см. Ньютоновская жидкость). Коэф. сдвиговой В. равен импульсу t переносимому в единицу времени через еди-
∙ ___
ницу площади при у=1. В системе СИ единица В. ≈
'.} У 2 nd*
где / ≈ ср. длина свободного пробега, v ≈ ср. скорость теплового движения молекул, m ≈ масса, d ≈ диаметр молекулы. В. такого газа >ie зависит от плотности или
давления и раст╦т с темп-рой пропорц. }^ Т, поскольку v~V Т. Зависимость В. реальных газов от темп-ры и давления определяется отклонениями от идеального
и
о
ЭС «О
ос
")
}
