1tom - 0297.htm
372
-.Роль характерной частоты, определяющей временную дисперсию, при низких частотах играет частота столкновений электронов v^l/т, при высоких ≈ плазменная частота. При (о^(опл вклад электронов проводимости в еэф мал и различие между проводником и диэлектриком исчезает.
При ш^<!>пл ток проводимости обусловливает быстрое затухание эл,- маги, волны в тонком слое толщиной 6 вблизи поверхности проводника (см. Скин-эффект], Если при этом оказывается, что £эф>6, то проводимость становится нелокальной: ток определяется значениями поля в области с размерами порядка /эф. В этом случае необходим уч╦т дисперсии, пространственной, вследствие к-рой В. п. зависит от квазиимпульса, определяя связь между пространств. Фурье-компонентами плотности тока / и электрич. полк Е. Уч╦т пространств, дисперсии необходим при низких темп-pax, когда длина свободного пробега становится достаточно большой.
При наложении пост. магн. поля Н В. п. претерпевает существенные изменения; в а даже в случае изотропного проводника появляются недиагональные холлов-скис компоненты (см. Холла эффект); кроме того, временная дисперсия определяется также и значением циклотронной частоты И≈еН/т*с. Последнее играет особенно важную роль при £!/v>l, приводя к появлению циклотронного резонанса слабозатухающих волн ≈ геликонов, магнитоплазмепных {магнит о гидродинамических), циклотронных и доплеронов^ а также размерных эффектов в магн. поле.
Т. к. поле и ток в проводниках сосредоточены вблизи поверхности, то существующие в магн. поло магнитные поверхностные уровни, приводят к резонансным особенностям в относительно слабых полях, когда й/<о<1. В сильных магн. нолях, удовлетворяющих условию Ш>2яа//гГ, в В. п. металлов и вырожденных полупроводниках проявляются квантовые осцилляции. Наличие у проводника магн. свойств (парамагнетизма, ферромагнетизма, антиферромагнетизма) отражается па В. п. благодаря зависимости его маги, восприимчивости от Н и со.
Знание В. п. позволяет вычислить распределение эздхтрвд. ноля в проводнике, поверхностный импедансу характеризующий амплитуду и фазу отражаемой проводником волны, и коэф. прохождения волны через образцы ограниченных размеров (см. Импеданс].
Лит.: Ландау Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Электродинамика сплошных срид, 2 и;т., М., 1У82; Абрикосов А. А., Введение в теорию нормальных металлов, М., 1У72; А ш к-рофт Н., МерминН., Физика твердого тела, пор. с англ., М., i979; Walsh W- М., Resonances both temporal and spatial, в кн.: Solid state physics. The Simon Fras^r university lectures, v. 1, N.Y., 1968, p. 127. В. С. Эделъмап.
ВЫСОКОЧАСТОТНЫЙ РАЗРЯД ≈ электрический разряд в газах под действием электрич. ВЧ-поля. В. р. может возникать ири расположении электродов как внутри разрядной трубки, тик и вис е╦ (безэлектродный разряд), а также при фокусировке эл.- магн. па л учения в свободном газе, в частности в атмосфере (сверхвысокочастотный разряд и оптические разряды). Осн. физ. процессы и особенности В. р.: под действием электрич. ВЧ-поля электроны приобретают большие энергии и оказываются способны эффективно ионизировать при соударениях атомы или молекулы газа {см. Ионизация); потери электронов из газоразрядной плаа-мы В. р. происходят за сч╦т объ╦мной рекомбинации, «прилипания» к молекулам и диффузии; распределение электронов по энергиям может иметь сложный характер, существенно отличающийся от Максвелла распределения; процессы па граничных поверхностях при В. р. менее существенны, чем при разряде в пост, электрич. поле. Амплитуда ВЧ-поля, необходимого для возникновения В. р.т увеличивается с ростом давления газа и частоты поля. Погасание разряда происходит при существенно более слабых полях, зависящих от условии рекомбинации и диффузии. Область существования В. р. в зависимости от амплитуды и частоты электрич.
поля имеет гистерезисный характер. При больших давлениях газа (близких к атмосферному) В. р. между двумя электродами паз. высокочастотной к о-р о н о и, а при достаточной мощности источника он переходит в высокочастотную дугу. Удаляя один электрод, можно получить факельный разряд, При низких давлениях режим В. р, близок режиму положит, столба тлеющего разряда,
В. р. используется в ионных источниках для создания плазмы, в качестве источника света в спектроскопии, в мощных молекулярных лазерах дли создания однородной активной среды (см. Газовый лазер), в плаа-мохимии для изучения хим. реакций в газах, в экспериментах по проблеме управляемого термоядерного синтеза для первичного пробоя газа.
Лит.: Г о л а н г В. Е., Свсрхвысокочастотныо методы исследования пла:шы, М., 1968; М а к-Д о н а л д А,, Сиерх-высокочастотный пробой в газах, тк;р. с англ., М., Ш>Р; Г е Frit е р И. Р-, Взаимодействие сильных электромагнитных полюй С плаямой, М., 1978. А. В. Гуревич.
ВЫСОТА ЗВЗ^КА ≈ субъективное качество слухового ощущения, позволяющее располагать все звуки по шкале от низких к высоким. Для чистого тона она зависит гл. обр. от частоты (с ростом частоты В. з. повышается), но также и от его интенсивности. В. з. со сложным спектральным составом зависит от распределения энергии по шкале частот. В. з. измеряют в молах ≈ тону с частотой 1 кГц л звуковым давлением 2 -Ю"3 Па приписывают высоту 1000 мел; в диапазоне 20 Гц ≈ 9000 Гц укладывается ок. 3000 мел. Измерение высоты произвольного звука основано на способности человека устанавливать равенство высот двух звуков или их отношение (ьо сколько раз один звук выше или ниже другого).
ВЫСТРАИВАНИЕ ≈ один из видов упорядоченности в распределении проекций магн. момента параиагн, частиц, соответствующий наведению в ансамбле частиц макроскопич, квадрупольного электрич. момента и описываемый тензором второго ранга (т. и. вторым н о л я р и з а ц. м о м е н т о м). В простейшем случае одноосного В. магн. моменты парамагнетика могут быть нронм, направлены вдоль осп, но с равной вероятностью в обоих направлениях, т, е, намагниченность вещества отсутствует. В др. варианте одноосного В. магн. моменты преим. ориентированы попер╦к оси, сохраняя изотропность распределения проекций на плоскость, нормальную оси. Если ось квантования является осью симметрии системы, то В. относительно не╦ паз. продольным и характеризуется различием насел╦н-ностей магн. подуровней с разным модулем магн. квантового числа т, а подуровни, различающиеся только знаком т, заселены одинаково. Отсюда следует, что В. могут обладать парамагнетики с моментом импульса частиц не менее 1. В направлении, не совпадающем с осью симметрии, то же состояние ансамбля описывается матрицей плотности, в к-рой кроме диагональных членов {насел╦нности маги, подуровней) появляются исдиагоиалъныс, соответствующие наличию когерентности подуровней, отличающихся числами т па 2.
В. характеризует состояние ансамбля частиц в целом (атомов, молекул, ядер и т. п.). Возможно т, н. «скрытое» В., когда каждый поцансамбль частиц с одинаковым вектором скорости обладает В. электронной оболочки относительно вектора скорости своего движения, в то время как ансамбль в целом изотропен из-за хаотичности теплового движения.
В. образуется при всевозможных анизотропных взаимодействиях между частицами друг с другом и с эл.-магн. полями. В. обнаруживается прежде всего по наличию линейного дихроизма в поглощении или испускании света системой выстроенных частиц, напр, по линейной поляризации спонтанного излучения возбужденных атомов. В. позволяет судить о характере взаимодействия парамаги. частиц с др. частицами и с эл.-магп. нолями. В. частично разрушается маги, полем, не совпадающим С осью В. (Ханлк эффект), что позноля-
")
}
