1tom - 0278.htm
349
TOMIT ускорения (порядка 10 ГаВ/км) делает сооружоние гигантским но размерам, а большие эмиттансы пучков не позволяют получить высокую светимость. Поэтому в проекте ВЛЭПП разрабатывается линейный ускоритель нового типа («суиерлинак») с темпом ускорения 100 Г:>В/км, а для формировании пучков предусмотрены спец. накопители, где действует радиац. охлаждение. По оценкам, в :)том проекте достижима светимость ~* 10я2 см~2 -с~1, Разрабатываются также с][ец. методы для поляризации лучков перед ускорением {в т. ч, генерация продольно поляризованных электронов и позитронов на мишени квантами ж╦сткого циркулярно поляризованного сипхротронного излучения частиц, проходящих через спиральные ои-дулянюрЫ) установленные к трансппртировочмых каналах). Плижайшее будущее В. гг. рр ≈ проекты Та ват-рон и УР1КТ реализация к-рых началась.
ТСтороо направление ≈ рае MI прение набора взаимодействующих частиц. В. п. е~е~л рр представляют собой соответственно лептон-антмлептошше и кнарк-антикварконыс В. п. Однако не меньший интерес представляет изучение взаимодействия всех осн. фундаи. частиц ≈ лептонов и кнцркоя: лептон-лептоппые (е~е^), кварк-лемтонные (ре~), кварк-аптилснтошшо (ре+) В. гг., а также взаимодействие с участием фотонон, в т. ч. В. и. уу. В дальнейшем станут доступны эксперименты на встречных доитрон-аптидеитронных пучках, к-рыо нужны, в частности, для изучения нентрол-анти-нентронных взаимодействий. Эффективность накопления антидейтропон лишь на 4 порядка ниже, чем антипротоном, так что вполне достижима скетимость ~10'2' см~2 с"1 и выше. По-видимому, будут реализованы и иксмерименты на В. л. нестабильных частиц ≈ мюоиов и пионов.
Третье направленно ≈ развитие метода В. тг. в области средних, низких и «сверхнизких» ;шоргий. что позволяет исследовать кнарк-глЕООННые системы при таких энергиях; для итого нужны установки со В. IT.
о+е~ и рр в области 8г =3≈5 Га 13, обладающие енети-мостыо 1032≈1033 см^- с"1,
И но всех случаях очень острой будет необходимость получения поляризованных В. и.
Лит.: 1) К Р гз t П. (;t ;i|., Attainment of vrry hijih energy by moans of inter.s<'<:Hn^ beams of particles, «Pliys." J-irv.». 19Г>(1, v. 102, p. 540; O'N rill G-, StnraK*1 rin^s for electrons and protons, in: Proc. intorn, conf. on hitfh-eiiortfy ac'Cftf-ralnrs and instrnrn., v. 1, G<jn., 195S>, p. 12Г>; в рус. пор., л сб.: Накоп.щ'нш1 релятивистских частиц, М., ШИЛ; 15 у д к е р Г. П., Ускорители со пстречньгми пучкпми частиц, «уфн», IW;<;,T. SV), с. йЗЗ; 2) С v р и 11 к к и и Л, П., Ускорнтелышо и цстокторшче иеро ш'ктиитл фипиии элемрнтнрнътх частиц, «УФН», 1'.)8-, т, ПК, с. 3; 3) Б а л и к и и В. К., Б у ц к е р Г. И., С к р и н-с к и и А, Н,, О возможности создании установки со ьстрс-ч-ными ^лсктроп-понитронными пучками 1ш свг[)\\:вь]С01;ие пнер-гии, и сГ*.: Проблемы финики высоких пнсргиМ и уирпплнгмого термондерногг> «интеяа, М., 1Я81; 4) С h i r i k ov 1к Л7., Л universal instability of man у dimensional oscillator systems, «Phys. Rnptsrt, 197(J, v. fi2, JSic "i, p. 211.Ч; 5) Д с р боне в Я. С. и др., Полнршопянны*' Ч^РТИЦЫ н накопителях, в KIT.: Труды X Международной конференции по ускорителям яарлшстгых чао-тиц высоких mit'pniii, т. 2, Сорлухоп, 1U77. П. И.
ВТОРАЯ ВЯЗКОСТЬ ≈ то же, что объ╦мная ВТОРАЯ КОСМИЧЕСКАЯ СКОРОСТЬ ≈ см. Космические скорости.
ВТОРИЧНАЯ ЭЛЕКТРОиНАЯ ЭМИССИЯ ≈ испускание электронов (иторн'шых) твердыми и жидкими толами при их бомбардировке мсрничнммп улоктронами. Инерционность В. ». э. (промежуток вролн-ни между входом в мишень первичных л выходом вторичных злок-тронов) не превышает 10~14 ≈10~12 с. При эмиттера, меньшей пробега первичных эл вторичные электроны эмитируются как со сторош.1 бомбардируемой иоворхности (В, г», п. «на отражение»), так н с е╦ обратной стороны (В. э. :>. «на прострел»). Вторичные электроны имеют пеырирыпнш! аноргетич. спектр от энергии И1 ≈0 до анергии лервичных а л нитронов £п (рис. 1). Поток вторичных электронов состоит из упруго, квазиунруго (испытавших характерис-тич. потери энергии до сотен мэВ на воабуждоние ко-
лебаний кристаллической решетки), ncynpyj'O отраженных первичных электронов (£>50 у]3) и истинно вторичных электронов (6^50 эВ). Последние представляют собой -электроны исщнства, получившие от первичных к неупруго отраж╦нных первичных электронов знергию, достаточную для выхода в
Рис. 1. Энергетический спстгтр вторичных алситронов: 1 ∙≈ упруго и кьазиупруго отражГ-ннып олсктионь]; 2 ≈ ирупруго отраж╦нные электроны (в т, ч. с характеристическими потерями тюргии≈ 3'); 3 ≈ истинно пторичные электроны; .'{'≈спектр истинно вторичных нлоктронов для плоскости (100) можшри-Стйллн W, полученный к у.чком телесном угле.
вакуум, т. е. превышающую работу выхода. Для металлов наиб, вероятная энергии истинно вторичных г>лек-тронон £fa~2≈4,5 эП и полуширина максимума Д^/л~ ^12≈15 аТЗ. Для диэлектриков Sm~l aB и Д^/л^ -1,5≈3 »В.
Тонкая структура электронного спектра обусловлена оже-электронами и характеристик. потерями энергии на ноабуждения атомов Beuiecitiu (см, Оже-эффект). Она нес╦т информацию об элементном составе вещества, хим. связях и взаимном расположении атомов. Тонкая структура спектра истинно вторичных электронов, эмитируемых из монокристаллов и регистрируемых н узком телесном угле, отражает распределение плотности
Рис. 2. Зависимости коэффициента вторичной электронной амисии о и упругого отражении г от энергии пг-р-вичных злентроноп £п, от-
считынасмой от урошш Фср-, ^ области малых
ДЛ1Ч W, B;i, ПОЛ1.Ф-
P<JM;I, покрытого слогм Ва и Csl. Кривым для Ся! со-
ОТНГТСТВуСТ MflCHlTJjO СЛСВЙ,
г (f и) смещена liurpx на 11,5.
В скобках уь'<чзаньт иристлл-лографичес^ио индексы плоскостей монокристалла.
свободных состояний выше уровня Формл (см. Ферми-
Количественно В. э. у. характеризуется коэффициентом В. э. »4
где /! н /2 ≈ токи первичных и всех вторичных электронов, б, i], г ≈ ко:>ф. истинной В. у. э., ноуиругого и ynpyroi о отражения первичных электронов соответственно. Кояф. о, б и т) представляют собой вели-чины, усредн╦нные по большому числу элементарных
а. О
23*
")
}
