1tom - 0260.htm
и о
т
и
о
∙rtpn 375 К), уд. сопротивление 5,6 мкОм-см (при 300 К). Работа выхода электронов в вакууме 4,51 эВ. Продел прочности спеч╦нного слитка В. 108 МПа2. Модуль Юнга 340 ≈ 370 ГПа (для проволоки), тв. по Бринеллю 1960 ≈ 2250 ГПа.
В. химически малоактивен, при комнатной тем и-ре не взаимодействует с к-тами (кроме смеси плавиковой и азотной к-т) и растворами щелочей. Проявляет сто пони окисления -]-2, -[-3, -|-4, -]"5, +6; наиб, типична степень окисления +6.
В, используют для получения тугоплавких и тв╦рдых сплавов {последние обычно содержат карбиды В. WC, и W4C). Из чистого В. изготовляют нити накаливания электроламп, нагреватели высокотемпературных печей, катоды генераторных ламп, эмиссионных и газоразрядных трубок, выпрямителей высокого напряжения. Вольфрам-молибденовая термопара применяется для регистрации высоких (до 22(И)°С) темп-р.
Лит.: Б у с е в А. И., Ними о в В, М,, Соколова Т. А., Аналитическая химия нольфрама, М., 1070.
С. С. Бгрдоппсчв.
ВОСПРИИМЧИВОСТЬ МЛГЛИТЛАЯ ≈ см. Магнитная восприимчивость,
ВОССТАНОВЛЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТ, в теории удара ≈ величина, характеризующая степень восстановления к концу удара двух тел нормальной составляющей относительной скорости атих тел в начале удара. См. Удар.
ВРАЩАТЕЛЬНАЯ ДИСПЕРСИЯ ≈ то же, что дисперсия оптического вращения.
ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ твердого тела ≈ 1) В. д. вокруг неподвижной оси ≈ движение твердого тела, при к-ром все его точки, двигаясь в параллельных плоскостях, описывают окружности с центрами, лежащими па одной
Неподвижный
акссид
ось вращений
Подвижный аксоид
Рис. 1.
Рис. 2,
неподвижной прямой, наз. осью вращения. Тело, совершающее В. д.. имеет одну степень скободы, и его положение относительно данной системы очт.ч╦та определяется углом поворота <р между неподвижной полуплоскостью и полуплоскостью, ж╦стко сиязанной с телом, проведенными через ось вращения {рис. 1). В. д. зада╦тся ур-вием ср≈/(*), где t ≈ время. Осн. кинсматич. характеристики В,Д. тела: иго угловая скорость о>≈ = dyldl и угловое ускорение z = d<ufdl=d*yld╧. Для любой точки тела, находящейся на расстоянии h от оси вращения, линейная скорость *;≈&)&, касат. ускорение wi ≈fie,, нормальное ускорение wri ≈ /гсо2, полное ускоренно и>≈лУва+**>4. Т.о., скорости и ускорения всех точек тела пропорциональны их расстояниям от оси вращения.
Осн. дииамим. характеристиками В. д. тела являются его гл. моменты кол-в движения относительно связанных с телом осей х, у, z (z ≈ ось вращения), равные:
и кинетич. энергия"
где Iz ≈ осевой, a Ixz, 1уг ≈ центробежные моменты инерции.
2) В, д. вокруг точки (или сферич. движение) ≈ движение тв╦рдого тела, имеющего одну не-лоднижную точку О {напр., движение гироскопа, за-креил╦нного в карданоном подвесе). Каждая из точек тела при этом В. д. перемещается но поверхности сферы с центром в точке О, В, д, тела вокруг точки слагается из серии элементарных или мгновенных В. д. вокруг мгновенных осей вращения, проходящих через эту точку. Мгновенная ось вращения непрерывно изменяет свое положение как по отношению к системе отсч╦та, в к-рой рассматривается движение тела, так и в самом теле, образуя при этом 2 концч. поверхности, наз. соответственно неподвижным и подвижным аксоидами. Качением подвижного аксоида по неподвижному можно осуществить геом. картину движения тела в этом случае (рис. 2),
Тело с неподвижной точкой имеет 3 степени свободы, и его положение по отношению к данной системе отсчета определяется тремя параметрами, напр. Эйлера углами ф. \р и 0. Закон движения тела зада╦тся в этом случае ур-ниями
Кинсматич. характеристиками движения являются вектор угл, скорости &>, направленный в каждый момент иремени вдоль мгновенной оси вращения, я вектор угл. ускорения е, направленный параллельно касательной к годографу вектора ь>. Если движение задано ур-ниями (*), то проекции вектора о> на прямоугольные оси Oxyz, ж╦стко связанные с движущимся телом, определяются киноматич. ур-лиями 3iijj
9 sin фЧ-0 cos ф,
» ∙∙
≈ ijjsin 0 cos <р ≈ Osincp,
∙ ∙
*°г =" Ф "J"
9 4 «
где ф, 1|,% 0 ≈ производные от углов Эйлера по времени t. Векторы линейной скорости v и ускорения w любой точки тела равны
«= [cor]; w^-
где г ≈ радиус- вектор, проведанный в данную точку тела из неподвижной точки О. Проекции вектора v на оси Oxtjz определяются ф-лами Эйлера
≈ COA.Z;
Осн. д'инамич. характеристиками тела с неподвижно ii точкой О являются моменты количеств движения относительно гл. oceii инерции х, у, г, провед╦нных в точке О:
и кинетич. энергия
г-1/ЛЛ
где 1Х, /т,, Iz ≈ упомянутых гл.
моменты осей.: CD
инерции тела относительно
to
,,, '
≈ проекции w ж
эти оси. Кол-во движении тела' при любом ниде дкижс-ния равно fj = m у?с, где т ≈ масса тела, г\\ ≈ скорость центра масс.
Теория В. д. имеет важные приложения ь небесной механике, внеш. баллистике, теории гироскопа, KHHL*-матики и динамике механизмов и .машин и при решении др. техн. задач.
Лит- см. при <:т. Кипсмптика и Динамика. С. М. Тарг. ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ ЯДРА ≈ коллективное движение нуклонов в ядре, связанное с изменением ориентации ядра н пространстве. В. д. я. обусловлено несферичностью ого равновесной формы {см. Деформированные ядра}. В. д. я., предсказанное О. Бором (Л. Bohr) и П. Мотгельсоном (В. R. Mot-tclson) в 1952, открыто в 1953.
В . д. и. соответствует последовательность уровней с энергией 8, увеличивающейся с ростом полного угл.
")
}
