1tom - 0229.htm
304
о
§
о
оо О
X
параметров, ускорения заряж. частиц. В. п. ≈ основа поглощающих слоев ионосферы, характеризуется ма-
плазменных генераторов м усилителей (см. Плазменная лыми потерями при распространении радиоволн на эвд-
электроники}. чит. расстояния. В случае наземного расположения из-
Поскольку фазовая скорость эл.-магп. волн в В, п. лучателя возбуждение приподнятых волноводов может
зависит от их поперечных размеров и может стать осуществляться, напр., из-за рефракции на горизонт.
ааметно меньшей скорости света с в вакууме, волны градиентах электронной концентрации и локализов.
эффективнее взаимодействуют с заряж. частицами и неоднородностях или рассеяния на турбулентных неод-
между собой, чем в неогранич. плазме. В В. п. могут народностях. В тропосфере атм. волновод возникает в
распространяться объ╦мные волны, лишь незначительно результате образования инверсионного слоя, в к-ром
отличающиеся от объ╦мных волн в неогравич. плазме, показатель преломления аномально быстро убывает с
и поверхностные, являющиеся характерной особен- высотой. В. р. р. ≈ один из механизмов дальнего тро-
ностью Б. п. Поверхностные волны могут существовать посферного распространения УКВ и более коротких
на границе плазмы с вакуумом, диэлектриком и про- волн. См. также Атмосферный волновод, Ионосферный
водником (металлом). Частота о> поверхностной волны волновод,
на границе однородной подуограничепной плазмы Лит.: Б р е х о в с к и х л. М,, Волны и слоистых средах,
г птптгрнттштепм ГПИЧТГРКТПШГ ппоттпягчилгть р\\ \\\\ от- 2 изд" М- li)7:j; А л ьп Р р т Я. Л.г Распространение ашжт-
с диэлектриком (диэлектрич. проницаемость e0j в от р0магнитны* волн к ионосфера, 2 изд., М., 1У72; г у р о-
сутствио пост, магн. поля лежит в интервале О < to < в и ч А. В., Ц е д и л и н а Е. Е., Сиорхдальнее раепростра-
< Qi/^l-r-ao, где Й£-ленгмюровская частота (см. и^^ие коротких радмонолн, М., 1979, В. п. Уунйм.
Ленгмюровские волны). Диэлектрич. проницаемость ВОЛНОВОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ в акустике≈
« * г>а / 2 ^ 0 в газообразной или жидкой среде отношение зв\\'кового
плазмы в при этом отрицательна: е = -Qjaf < - е0. т» в 6вгу1ЦОЙ └доской нолю к скорости частиц
Это-медлоНнаЯ=,л.-магн. волна (└└ < с), имеющая ком- £ В отсутствие дисперсии мука В. с. не зависит
- »
. .
понепты олектрич. поля вдоль направления раскроет- ф выражается ф-лой Р1»=(>с, где р -
али к границе. Ъ* фа.човая^кррость *Д^ИОС1Ь cpe?bli е J скорость 5вука ,f ией'. в. £ п!ре└.
≈ с[(ео" 'е)/ео&] 2- 1астота <ов>г. -. Й^/К 1т*'о паз. ставляет собой уд. импеданс (см. Импеданс акустиче* '
гранично частото поверхностно волны. CKttu) сродн для Ш1оских волн, Коэф. отражения пло-
Важнои характеристикой поверхностной волны является ских аолн при нормальном падении па плоскую границу
глубина проникновения h поля в плазму- расстояние раздела двух сред определяются только отношением \
по нормали к границе, на к-ром поле убывает в е раз. в. с. этих сред; если В, с. сред равны, то волна прохо- j
Если А порядка поперечных размеров В. п., то собств. дит границу без отражения. Для плоского излучателя j
частота со зависит от них. Так, напр., в узком поршневого типа, размеры к- рого велики по сравнению [
цилиндрич. В, п. (2ttft <^K,_ft ≈ радиус, Я- длина с длиной волны (см. Излучение звука], сопротивление j
волны) частота о> ж (Qi/yr 2) (ЗлЛ/Л) J^Un (2ай/Х) |, излучения в расч╦те на единицу площади излучающей |
В более сложных случаях (неизотормич. плазма, на- поверхности равно В. с. Для излучателей любого до- ;
личие пост, магн. поля Н0) частота может зависеть рядка сопротивление излучения в данную среду про- ;
от темп-ры плазмы и Я0. порционально е╦ В. с. Понятием В. с, можно пользсь {
В неоднородных по сечению В. гг. собств, частота ваться и для тв╦рдого тела (для продольных и нопереч- ;
объ╦мной волны, зависящей от плотности частиц, изые- ных плоских волн в неограниченном тв╦рдом теле и для '.
нястся вдоль ео градиента. Такая волна может не рас- продольных волн в стержне), определяя B.C. как от- :
тфостраняться. Частота поверхностной волны вполне ношение соответственного механич. напряжения, взя-
определена и даже при сильном изменении градиента того с обратным знаком, к колебат. скорости частиц
плотности изменяется слабо, поскольку является ин- среды. При этом, напр., для продольных воли B.C.
тегральной, а по локальной (как для волн объ╦мных) определяется составляющей напряжения вдоль на-
характеристикой. Так, напр., частота волны: узкого правления распространения волны, действующей на
дилиндрич. В. п. с произвольным по радиусу профилем перпендикулярную атому направлению площадку.
плотности определяется привед╦нной выше ф-лон, по Понятием В, с. можно пользоваться и в др, случаях
в Q/ должна входить средняя по сечению волновода волнового распространения: поперечных волн в струне
плотность. и иззибных волн в стержне (отношение поперечной
Затухание волн в однородных В, п. определяется силы к скорости элемента струны или стержня) и
столкновениями частиц и Ландау затуханием. Столкно- волн в волноводе акустическом (отношение звукового
вит. затухание практически одинаково и в В, пг, и в давления к продольной составляющей колебат. скорос-
неогранич. плазме. Затухание Ландау поверхностных ти). Во всех случаях оно равно рс, где с ≈ скорость
волн может быть значительно больше, чем объ╦мных волны соответствующего типа. При наличии дисперсии
при тех же условиях, что связано с сильной неоднород- (напр., в волноводе) понятие В. с. пригодно только для
ностью поля поверхностных волн у границы, В В. п. монохроматич, волн, прич╦м в этом случае с ≈ фазовая
с размытыми границами появляется дополнит, затуха- скорость данной волны.
ние поверхностных волн. Поскольку частота поверх- ВОЛНОВОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ в газовой д и-
ностных волн меньше ®L в однородной плазме, то в н а м и к е ≈ одно из слагаемых аэродинамического
переходной области всегда найд╦тся точка у0, в к-рой сопротивления, возникающее в случае, когда скорость
^t(,Vy)=w- В окрестности этой точки поверхностная газа относительно тола превышает скорость расп ростра-
волна возбуждает ленгмюровскую, а сама затухает. нвпия в газе слабых (звуковых) возмущении. В. с. яв-
Лит.; Кондратенко А, н., Поверхностные я объем- ляется результатом затрат энергии на образование
кые волны Б ограниченной цлааме, М.. 198^ ^ йат^о ударных волн. Диссипация энергии в ударной волне
└ . ' , ., происходит нследствие проявления свойств вязкости и
ПОЛНОВОДНОЕ РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН- теплопроводности в тонком слое ударной волны, где
распространение радиоволн в волноводе, образованном имоются большие градиенты скорости и темп-ры.
поверхностью Земли и (или) неоднородностью ее атмос- с ил а В. с. ХВ зависит от геом. характеристик тсче-
феры. Длинные и средние волны распространяются в ния и отношения скорости газа перед телом к скорости
сферич. волноводе, образуемом поверхностью Земли и звука __ Маха числа М, В качестве геом. характеристик
ниж. границей ионосферы. Короткие водны распро- ТСЧения можно рассматривать форму тела и угол между
страняются в приземных и приподнятых над Земл╦й скоростью газа перед телом и осью симметрии послед-
волноводах, Возникновение приподнятых волноводов Кего. Коэф. адродинамич, В. с. обусловлено сферичностью Земли и немонотонной за-
висимостыо показателя преломления от высоты. В. р. р. £ =_ х
в приподнятых волноводах, проходящих выше основных АВ
")
}
