|
|
Столкновения электронов с атомами и молекулами, М., 1978; В а и н ш т е и н Л. Л., С о б е л ь м а н И. И., Ю к о н Е. А.. Возбуждение: атсшоь и у широкие спектральных линий, М., 1971г.
' if ft I" IV) f*/* I f 01ЛЛ1Я
ВОЗБУЖДЕННАЯ ПРОВОДИМОСТЬ '≈ 'изменение электропроводности веществ иод действием потока частиц (электронов, ионов и др.). энергия к-рых достаточна для создания добавочных (неравиовесных) носителей заряда (см. Электронно-возбужд╦нная проводимость], или под декстнисм эл,-магн. излучения (см. Фо-тапро&одимостъ].
ВОЗБУЖД╗ННОЕ СОСТОЯНИЕ квантовой с и-ст е мы (атома, молекулы, атомного ядра и т. д.) ≈ неустойчивое состояние с энергией, превышающей энергию основного (нулевого) состоянии. Квантовал система переходит из основного состояния в В. с, пут╦м кваи-тиеого перехода при поглощении эл.-магп. энергии или при взаимодействии с др. квантовыми системами, напр, при столкновениях (см., напр., Возбуждение атома и молекулы, Ядерные реакции]. ВОЗГОНКА ≈ то же, что сублимация. ВОЗДУХ ≈ смесь газов, из к-рых состоит атмосфера Земли (азот ≈ 78,08%, кислород ≈ 20,95%, инертные газы и водород ≈ 0,94% , С0.2≈0,03%, в небольших кол-вах 03, СО, NH3, СН4) $0а и АР-)* Ср. мол. масса ок. 29 атомных единиц. При О °С давление В, над уровнем моря 101325 Па (1 ат, или 760 мм рт, ст.}. В этих, т. н. нормальных, условиях масса 1 л В. равна 1,2928 г; темп-pa кипения жидкого В. при нормальном давлении ок. 83 К. Показатель преломления 1,00029, диэлектрик, проницаемость 1,000059. Критич. темп-pa В. 140.7 СС, критич. давление 3Т7 МН/м2.
Для большинства расч╦тов В. можно считать идеальным газом, отклонения свойств В, от свойств идеального газа характеризуется коэф. сжимаемости, к-рый при О °С равен 1,00060. Тепло╦мкость, вязкость и теплопроводность В, в значит, степени зависят от давления и темн-ры. См. также Атмосфера.
ВОЗМОЖНЫЕ ПЕРЕМЕЩЕНИЯ (виртуальные перемещения) ≈ бесконечно малые перемещения, к-рые могут совершать точки механич. системы из рассматриваемого в данный момент времени положения, не
нарушая наложенных на систему в этот момент времени связей (см. Связи механические].
Напр., для груза, подвешенного на стержне длиной I к неподвижному сфе-рич. шарниру О (рис.), В. п, из положения М будет любое бесконечно малое перемещение 6s, перпендикулярное w gs " МО, т. е, направленное по касательной к поверхности сферы радиуса I, При этом безразлично, находится ли груз в положении М в покое или движется и проходит через положение М в какой-то момент времени t. В последнем случае груз, продолжая движение, совершит из положения М за промежуток времени dt деиствит, элементарное перемещение d$, к-рое совпадает с одним из В. п. Этот результат имеет место всегда, когда связь стационарна (не изменяется со временем}.
Если же шарнир укрепл╦н на ползуне, к-рый будет перемещаться, напр., вертикально внил, то получится случай нестационарной связи (связи, изменяющейся со временем). Когда при этом груз в какой-то момент времени t придет в положение Л/, то его В. п. из данного положения в этот момент времени будет по-прежнему любое бесконечно малое перемещение 6Х перпендикулярное МО. Однако действит. перемещение, к-рое груз совершит за промежуток времени dt, продолжая сво╦ движение ив положения М вместе со стержнем, не будет, очевидно, совпадать ни с одним из В. п. груза в положении Л/.
Если стержень ОМ заменить ыерастяжимой нитью, то связь станет неудерживагощей. В этом случае В. п. груза из положения М будут не только все перемещения, перпендикулярные нити, но и перемещения, на-
о
.л/
I
правленные во внутрь сферы радиуса I с центром в точке О. Если положение механич. системы однозначно определяется п независимыми между собой параметрами, <7ъ flz-,- ∙ ∙ ) *?/п то В. п. каждой точки системы, положение к-рой определяется е╦ радиусом-вектором где rk^rb(qL, qzi. . ., 7,,), будет:
п
(*)
t = \\
X
3 X
о
з
В случае нестационарных связей равенства, выражающие зависимость г% от щ, будут содержать время t и rk≈ f'jt(t, ft, g2,. . . , q j. Однако ф-ла {#} при атом сохраняется, а время t считается равным пост, величине 2j, где t-i ≈ значение момента времени, в к-рый вычисляется В. п.
Понятие о В. п. используется в механике для определения условий равновесия и составления ур-пий движения механич. систем (см. Возможных перемещений принцип]. С. М. Тарг. ВОЗМОЖНЫХ ПЕРЕМЕЩЕНИИ ПРИНЦИП (виртуальных перемещений принцип) ≈ один из осн. принципов механики, выражающий общее условие равновесия механич, системы. Прл рассмотрении условий равновесия механич. системы методами гсом, статики действие наложенных на систему связей (см. Связи, механические] учитывается введением соответствующих напер╦д неизвестных сил, паз. реакциями связей. Для сложных систем применение этого метода приводит к необходимости решать большое число алгебраич. ур-ннй со мн. неизвестными. В методе решения задач статики, вытекающем из В, п. п., учет наложенных на систему связей производится введением понятия о т. п. воз-можных перемещениях системы из рассматриваемого положения. При этом в случае идеальных связей вообще не возникает необходимости рассматривать реакции, что значительно облегчает решение и расширяет класс разрешимых задач.
Условие равновесия, даваемое В. п. п., гласит: для равновесия любой механич. системы с удерживающими идеальными связями необходимо и достаточно, чтобы сумма элементарных работ действующих па не╦ активных сил при любом возможном перемещении системы была равна нулю.
Математически В. ir. п. выражается ур-нием: п п
\] F$Sf cos ex/ ^ "V (Х/б#; ∙}- Yfiyi - - Z/6.3,-) = 0, (1) [= 1 t= l
где FI ≈ равнодействующая всех активных сил, приложенных к i-й точке системы; X;, i^,-, 2/ ≈ проекции силы FI на оси прямоугольной системы координат; б,?,-модуль возможного перемещения i-ii точки; бж/, б*/ ≈ проекции этого пере-мещени я на те же оси; ее,' ≈ угол между направлениями силы и возможного перемещения. В. п. п. можно пользоваться и при наличии в системе связей с трением, если силы трения включить в число активных сил.
В. п. п. применяется при изучении условий равновесия сложных механич, систем (механизмы, машины и др,). Особенно просто с помощью В. н. п. находятся условия равновесия системы, имеющих одну степень свободы (см. Степеней свободы число]. Напр., для подъемного механизма (рис.), детали к-рого скрыты в коробке /С, ур-нис (1) да╦т условие равновесия:
(Р и Q ≈ действующие силы).
Связь между перемещениями 6s# и bsD можно уста- ълл новить, если известно, что равномерному вращению ли*
")
}
