1tom - 0203.htm
281
(для Я≈5000 А). Наконец, мн. астрофиз. проблемы требуют для своего решения доставки приборов непосредственно к объекту исследования (планеты Солнечной системы, мсжпланиткая среда, солнечный ветер, кометы и т. д.). Каждая ш этих проблем породила самостоят, научное направление: исследования Венеры спускаемыми и прол╦тными аппаратами, включая радиолокац. картографирование этой планеты (СССР и США); изучение новорАностп и атмосфера Марса и ого спутников (СССР, США); исследования Юпитера, Сатурна них спутников (США). Особенно большой объ╦м ценнейшей информации был получен 10 сон, межпланетными кос-мич, аппаратами (КА) «Пенера» (1961≈84), двумя амер. КА .«Викинг» (исследования Марса и ого спутников в 1970≈82). космич. станциями «Вояджер-1 и 2» при их прол╦те вблизи систем Юпитера и Сатурна (США, запущены в 1977).
Новая эпоха во Л, а. началась с запусками на околоземную орбиту специалнзир. астр. ИСЗ, оснащ╦нных высокоточной системен! наведения и пространств, стабилизации (с точностью до 0*03"). В области рентг. В. а. следует выделить спутники «Ухуру» (США, с 1Я70), «САС-3» {США, с 1975), «ХЕАО-1» и «ХЕАО-2» (обсерватория им. Эйнштейна) (США, 1978≈81). «АНС» (Нидерланды, с 1974), «УК-5» (Великобритания, с 1974), «Астрой» {СССР, с 1983) и японские «Хакуте1» (с 1979) и «Тонна» («Астро-Е», с 1983). Среди наиб, ценных результатов, полученных рентг. В, а.; открытие одиночных и входящих в двойные системы нейтронных зв╦зд с периодами собственного вращения от 0,033 до 1000 с; составление каталогов, лключающих тысячи ронтг. источников; открытие горячего (107≈10е К) межгалактического гаяа в скоплениях галактик, имеющего плотность 10~3≈10~4 атомов'''см3 и нормальный хим. состав; обнаружение «кандидатов» в ч╦рные дыры; детальное исследование впсгалактпч. источников (ядер активных и сейфе ртовских галактик, квазаров}', открытие рентг. источников в неск. ближайших галактиках; обнаружение рентг. излучения корон нормальных зв╦зд и др, (подробнее см. Ре)1тге}1овская астрономия,).
В УФ-области (К= 1000≈3500 А) особую роль сыграли ИСЗ «Коперник» (США), междунар. спутник «К'Е» (США и ряд стран Европы, с 1977) и «Астрой» (СССР) с телескопами диам. 45≈00 см. В этом диапазоне спектра проводилось: детальное исследование хим. состана и физ, условий в межзв╦здной среде; обнаружение и исследование молекулярного водорода в плотных и холодных облаках межзв╦здного газа; обнаружение горячей газовой короны Галактики; детальное исследование распределения водорода (и гелия) в окрестностях Солнечной системы, изучение спектров нсск. тысяч эн╦зд с высоким спектральным разрешением, а также несло до паи я я УФ-спектров ядер галактик и квазаров (см. Ультрафиолетовая астрономия). В США намечен запуск на орбиту ИСЗ оитич. телескопа им. Эдвина Хаббла диам. 2,4 м с пространственным разрешением до 0,01" и проницающей способностью вплоть до 29≈30да; его астрометрич, точность превысит 0,001", срок службы S? 10 лет. В ИК-области важные результаты получены ИСЗ «ИРАС» (США. Нидерланды, Великобритания, 1983). По данным аппаратуры этого спутника составлен каталог ~106 И К-источников, излучающих в диапазоне длин волн от 1 до 100 мкм (см. Инфракрасная астрономия}. В миллиметровом диапазоне длин волн советским ИСЗ «Прогноз» исследовались реликтовое излучение и его флуктуации.
Космич, излучение с энергией: гамма-фотонов R^ ^100 МэВ исследовалось со спутников «САС-2» (США, с 1972) и «КОС-Бв (ряд стран Западной Европы, запущен в 1975). Обнаружены ок. 20 дискретных источников гамма-излучения (из к-рых отождествлено лишь 3) и протяж╦нная область эмиссии вдоль плоскости Галактики (см. Гамма-астрономия).
Следует отметить исследования гамма- всплесков, природа к-рых до сих пор окончательно не выяснена. Из
десятка источников гамма-излучения, координаты к-рыт определены с точностью от 5" до 10', ни один над╦жно не отождествл╦н с известными астр., объектами. В. а. развивается по пути создания специализир. тяж╦лых спутников Земли, оснащ╦нных высокоточной системой астроориентации и уникальными астр, инструментами. Ужо сейчас примерно 50% астрономической информации поступает от приборов, установленных на ИСЗ.
В. Г. Курт.
ВНЕЗАПНЫХ ВОЗМУЩЕНИЙ МЕТОД ≈ приближенный способ нахождения и описания оси, характеристик вероятностей киантоныч переходов в процессах быстрых столкновений (процессах «встряски»). Под процессами встряски понимаются такие процессы, для к-рых характерные времена столкповсшия т достаточно малы по сравнению с обратными частотами со R невозмупв-ш-ной системе: сот-С!1 [1Т 2], В отличие от др. предельного случая ≈ адиабатического возмущения, вероятности возбуждения системы при внезапном штстн. воздействии могут достигать величины порядка единицы.
Из всевозможных процессов встряски выделяют два крайних случая: типа рассеяния и типа включения [3, 4]. Встряска типа рассеяния ≈ это процесс, в к-ром в течение короткого времени т действует возмущение
V(t}, а при t≈>-±oo полный гамильтониан системы совпадает с невозмуще'нным гамильтонианом //└. Во встряске типа включения за короткое время т гамильтониан
системы изменяется от нек-рого нач. значения 7// до
коночного Hf(=£Hi). Амплитуда перехода Щ) между стационарными состояниями этих гамильтонианов в нулевом порядке по (от во встряске типа включения (в нулевом порядке по FT/А) II, 2]
представляет собой коэф. перс-разложения нач. волно-вок ф-ции по конечным. Чтобы вероятности соответствующих переходов стали близкими к единице, во встряске типа включения достаточно изменить гамильтониан на величину порядка его самого.
Классический пример применения В. в. м. для вычисления вероятностей квантовых переходов во встряске типа включения ≈ расч╦ты возбуждения и ионизации атомов при бета-распаде ядер. В теории атомных столкновений он используется при исследовании двух-электронных радиационных, а также тр╦х-, четыр╦х- (и более) частичных Оже-переходов в сложных атомах [5].
Описание встряски типа включения в нулевом порядке по шт является относительно простым, и независимо от деталс1Т процесса изменения гамильтониана вероятности переходов определяются квадратом модуля амплитуды (1). Расч╦т же амплитуды перехода в высших порядках по сот требует исследования общего случая встряски ≈ и со скачком гамильтониана, и с толчком
F(0 [4]. Математически эта задача сводится к решению задачи об эволюции системы в процессе встряски типа рассеяния. Для нахождения вероятностей переходов во встряске типа рассеяния оператор взаимодействия
W(t) в представлении взаимодействия раскладывают в ряд по степеням параметра (от вблизи момента встряски t0. При этом решение ур-ппя для оператора временной
эволюции S (t, tf) в представлении взаимодействия также имеет нид разложения по сот. Если операторы V(t}, взятые в разные моменты времени, коммутируют между собой, то в нулевом порядке по сот амплитуда перехода между стационарными состояниями |г> и |/> гамильтониана 7/п равна
X
2
X
ш
X
</|схРх -
(2) 287
")
}
