1tom - 0194.htm
273
151. В дальнейшем Б. к. была практически вытеснена пузырьковой камерой, обладающей большим быстродействием и поэтому более пригодной к работо на coop, ускорителях заряженных частиц.
В Б. к. следы заряж. частиц становятся видимыми благодаря конденсации пересыщенного пара на ионах, образованных яаряж. частицей п газе. Возникшие на донах катгли жидкости вырастают до больших размеров, и при достаточно сильном освещении их можно сфотографировать. Пересыщение в В. к. определяется отноЕгением давления Рг пара к давлению Р2 насыщенных паров при темп-ре, устанавливающейся после рас-Ш1 рения. Величина псресыщенид, необходимая для образования капель на ионах, зависит от природы пара и знака заряда попа. Так, водяной пар конденсируется преимущественно на отрицат. иона\\, пары этилового спирта ≈ на положительных. В В. к. чаще используют смесь воды и спирта, в этом случае требуемое пересы-щенле /),//>2^'l,fi2, что является минимальным из всех возможных значений. Пересыщение достигается быстрым (почти адиабатическим) расширением смеси газа и пара.
Падение темп-ры в момент расширения определяется отношением Т^Т2=- (^i/^)7"1» ГД° T^^V^V» или Т1!Тг≈ (Pi//>2)(v~ 'J/v в зависимости от того, происходит ли расширение камеры за сч╦т изменения объема от \\\ к Vz или давления газа от PI к р2 (Т± и Га ≈ абс. темгг-ры до и после расширения).
Для работы В. к. оптимально р от 0,1 до 2 атм; нри более высоких давлениях работа затруднена необходимостью очищать камеру от капель, оставшихся после расширения. С ростом давления увеличивается также время нечувствительности (м╦ртвое в р е мя) В. к. Для измерения импульсов частиц, регистрируемых в В. к., ее помещают в маги, ноле; для увеличения количества вещества, проходимого частицей, в В. к. располагают пластины из плотного материала, оставляя между ними зазоры для наблюдения с л одой (троков) частиц {6≈8].
Б. к. может использоваться в т. н. управляемом режиме, когда она приводится в действие пусковым устройством, срабатывающим при попадании в не╦ исследуемой частицы. В этом случае важную роль играет скорость расширения. Ширина трека х определяется выраженном л≈4,68 (-Ут)'/я, где D ≈ коаф. диффузии (в см2/с), т ≈ время расширения, к-рое в обычных В. к, порядка песк. мкс. Полное время цикла обычной В. к.^: 1 мин. Оно складывается из времени, нужного для медленного (очищающего) расширения, времени, необходимого для прекращения движения газа, и времени диффузии пара в газе. В качестве источников света при фотографировании треков частиц используют импульсные лампы большой мощности.
Лит.: 1) Wilson С., On an expansion apparatus for making visible the tracks of ionising particles in казез and some results obtained by its use, «Proc. Hay. Sue. London А», 1У12, v. 87, p. 277; 2) Skohylz yn D., Uhcr eine neue Art sehr schncllcr £-Strahlen. «Z. Phys.*, 1929, Bd 54, S. 686; 3) A n-d у г s о n C. D., The Apparent existence of easily deflectable positives, «Science?), 11^32, v, 76, p. 23fi; 4) A n d е г s о n C. D., Neddermeyer S. H.t GJoyd chamber observations cosmic rays at 4300 meters elevation and near sea level, «Pliys. Key.», 1936, v. EiQ, p. 2(>:i; их же, Cosmic-ray particles of intermediate mass, там же, 1038, v. 54, p. 88; 5) Rochester G. D., В u t-ler С. С., Evidence for the existence of new elementary particles, «Nature», 1947, v. HiO, p. 855; 6) В и л ь с о н Д ж., Камера Вильсона, пер. с англ., Мт, 1954; 7) Дас Гупта Н., Гош С., 1>{шрра Вильсона и ее применения в физик?, пер, с англ., М., 1947; 8) Принципы и методы регистрации элементарных частиц. [Сост.-ред. Люк К. Л. Юан, By Цзннь-Сюн], пер. С англ., М., 19U3. Л. И. Сарычева.
ВИНА ЗАКОН ИЗЛУЧЕНИЯ ≈ закон распределения энергии но частотам v (или длинам УОЛН X) в спектре излучения равновесного в зависимости от абс. темп-ры Г, представляющий собой Планка, закон излучения для случая, когда энергия фотонов много больше тепловой энергии частиц вещества. Согласно В. з. и,, спектраль-
ная плотность энергии равновесного излучения в шкале частот равна:
[или n шкале длин воли: у?., т~≈ (8я/ю/лБ) ехр ( В. а. и. и меримо выведен В. Вином (W. Wien) в 1806 методом, к-рый в неявной форме вводил квантовую глпо-тезу, что выяснилось лишь впоследствии (в первотгач. ф-лу Вина входили две неизвестные постоянные, оказавшиеся комбинациями постоянных /г, k IT с].
М. Л. Елъящсвич.
ВИНА ЗАКОН СМЕЩЕНИЯ {формула Вина) ≈ определяет общий вид распределения энергии по частотам v (или длинам волн А,) в спектре излучения равновесного ]i зависимости от абс. темп-ры Т. Впервые выведен В. Вином (W. Wien) в 18УЗ. В.з.с., являющийся следствием законов термодинамики и электродинамики, утверждает, что спектральная плотность энергии равновесного излучения в шкале частот v равна uv, т '≈ ≈ -v3/*1 (v/7TJ, где /*' ≈ иск-рая функция ОТ v/T (в шкале длин волн≈ ы, _ ≈ (1Д5) / (Я71), где / ≈ ф-ция от КТ).
г., 1
Конкретный вид ф-ции Г (и /) определяется Планка заколом излучения, выведенным исходя из квантовых
прсдставлеш-ш,
При изменении темгг-ры в силу В.з.с. сохраняется вид ф-ции и т и и^ г в смещ╦нной: шкале частот
\ , / Л ]. J
v/T ≈ const или длил волн КТ == const (отсюда назв.
«В.з.с,»). В частности, положения максимумов этих
условиям ^макс/ У ∙=∙ const и представляют собой частные всего В.з.с. наа. выражение
<
& щ
ф-ций удовлетворяют ^маис^ ≈ const, к-рыс формы В.з.с, Чаще
= 6, где b ≈ 0,2898 см- К ≈ постоянная В и н а. М. А. Елълшевич. ВПНКРЛ ОПЫТ ≈ опыт, экспериментально подтвердивший образование стоячих световых волн и показавший, что фотогр. действие света обусловлено электрич. вектором. Выполнен О. Винером {О. Wiener) в 18УО. В, о. заключается в следующем. На плоское металлнч. зеркало ММ (рис.) направляется по нормали монохро-матлч. свет длиной волны Я. При отражении световых волн от этой поверхности образуются стоячие волны, узловые плоскости к-рыл: параллельны ММ и отстоят друг от друга на расстоянии А./2; при этом на поверхности находятся узел электрич. вектора (£=0} и пучность магн. воктора. Под малым углом ф к поверхности зеркала располагается стеклянная пластинка с тонким (~Х/20) снсточувсткит. слоем эмульсии. Свегочунствит. слой пересекался с пучностями векторов стоячей волны по прямым, параллельным поверхности зеркала. Поело экспонирования и проявления на пластинке возникала система параллельных т╦мных полос (6>1( 6>2, 03), соответствующих местам макс, выделения серебра. Расстояние между полосами по поверхности пластинки составляло l=K/2 sin <p. В В. о. угол <р имел величину около одной угловой минуты и для онтич. излучения видимого диапазона (^0,5 мкм) расстояние между полосами имело величину, близкую к 1 мм п могло быть легко изморено. При этом было установлено, что первая т╦мная полоса располагается не па краю светочувствит. слоя, граничащего с металлнч. зеркалом, а отста╦т от него на Х/4 (или по поверхности пластинки на Л/4 sin (р). Именно на атом расстоянии располагается первая пуч- »-о кость электрической световой волнм, т, е. фотографы- 27у
")
}
