|
|
мой]. Образование и них упорядоченного состояния электронов прПЕ1лекалос.ь для объяснения квантового Холла э
Лит.: W 1 ^ 11 о г К-, On the interact!≥ of electrons in tals, «Plrys. Kfiv.», Ш,, v. /,ij, p. 1002; II а и н с Д., Элгмггг-тарпне возбуждения в твердых телах, пер. с англ., Ы., ПНы; ∙GriniPsG. С., A d a m s G., J'vidpnce for a licniid-to-crysLal phase traiisJlion in a classical, two-dimctisional slH'cL of electrons, «Phya. Ilnv. Li!l.t,=>, 197!*, v. ╧. p. 7!h"J: Э д с л ь м п н В. С., Левктирующие электроны, <-УФН», 1980, 7. 130, с. ii7f>.
Д. Г.. Хмельницкий, В. С. Эдельма-н,
ВЙДЕМАНЛ ЭФФЕКТ ≈ жкшнкштешю деформации кручения у фсрримагп. стержня, но к-рому течет элект-рич. ток, при лпмпщсшш стержня н продольное маги. ноле. Открыт в 1858 Г. Видом аном (G. Wiedemann). В.- э. ≈ 07(,но из проявлений магнитострикции, в поле, образованном сложением продольного магн. поля и Кругового магн. поля, создана? мого элсктрич, током. Если электрпч. ток (или магн. коле) является переменным, то стержень испытывает крутильные колебания. ВЙДЕМАНА ≈ ФРАНЦА ЗАКОН ≈соотношение, свн-зьшающсо электронные теплопроводность и и электропроводность (J ти╦рдмх тел. Экспериментально установлен Г. Видеманом (G. Wiedemann) и Р. Францем (К. Franz) л 1853 применитслыго к металлам в виде соотношения к/о≈ С, где С ≈ постоянная, одинаковая для всех металлов при данной тсмп-рс. В 1882 Л. Лоренц (L. borcnU) нашел, что С~ЬТЧ где Т ≈ абс. темп-pa. L ≈ универсальная постоянная, наз. ч и с-д о м Л о р о н ц а.
Впервые В. ≈ Ф. з. получил объяснение в Друде теории металлов. Постоянство отношения х/ст снязано с том, что в металлах тепловой лоток переносится гл. обр, электронами, прич╦м в электронную теплопроводность хэ и в а входят одинаковым образом одни и те же параметры ≈ время свободного пробега, масса и концентрация свободных электронен. Число Лоренца в теории Друде совпадало с :.жсперим. значением, однако, как выяснилось впоследствии, это совпадение по существу было случайным: принципиальные ошибки, допущенные при вычислении уд, тепло╦мкости и ср. скорости электронов, связанные с применением классич. статистики (см. Болъцмала распределение) к электронам в металлах, взаимно компенсировались; кроме того, была допущена численная ошибка при вычислении электропроводности.
Истинное количественное обоснование В. ≈ ф, з. получил в Зоммерфелъда теории металлов, в к-рой рассеяние электронов предполагалось изотропным. Согласно этой теории, Л≈ (л2/3)(£/е)в=2,45-10~8 Вт-ОмХ ХК~2 (е ≈ заряд злектрона).
Из совр, теории металлов, основанной на зонной тео* рки твердого тела, следует, что В. ≈ Ф. з. справедлив и в случае анизотропного рассеяния при условии, что рассеяние электронов носит упругий характер, т. с. изменение энергии электрона при рассеянии мало по сравнению с величиной его энергии. При ивулругом рас-сеннип В. ≈ Ф. з. нарушается. В, ≈ Ф. з. экспериментально подтверждается для большинства металлов при комнатной темп-ре, но имеются исключения (Вс, Мп), природа к-рых пока не имеет однозначного истолкования.
В. ≈ Ф. я. применим также к полупроводникам. Число Лоренца в этом случае зависит от механизма рассеяния носителей заряда. При упругом рассеянии
в том смысле, что L сложным образом зависит от темп-ры,
Лит.; W i с d о т a n n G-., 1' ran/ R., "Obor din Wiirnif-Lei1uriKsfa3ii>,'keit drr W dalle, «Ann. Phys. und СЬсмин*», 1853, Ed 811, S. '»!)'?; Л н с с л i, д-i Л. ]!., Впецение и теорию нолунро-иоднмкок, 2 и:щ., М., JEI78; А иг к р о ф т Н.. М е р м и л К.,
Филина тш:рдого то.:! a, ВЙДЕРОа УСЛОВИЕ
т. 1, ╧., 197i*.
^. Ы. Эпштейп.
с англ., то ;i;c, что бетам ронпое ус-
ВИДИКбИ (от лат. video ≈ смотрю, вижу и грсч.
eikon ≈ изображение) ≈ передающая тслснияиоппая трубка, в к-рой, для преобразовании оптич, изображения в последовательность элсктрич. сигналов используется внутр. фотоэффект (см. Фотопроводимость). Пучок электронов, имитируемых термокатодом К, фокусируемый и отклоняемый магн. (рис. 1) или ал.-статич.
ФК П
Рис. \. К ≈ катод, ФК ≈ фокусирующая катушка, ОК ≈ отклоняющая катушкм, П ≈ олентроиыый пучок, М ≈ мишень, Об ≈ объектив, О≈лередаваеыый объект,
полем, периодически последовательно облучает все точки мишени М, к-рая представляет собой тонкий слой полупроводника, нанес╦нный на прозрачную проводящую подложку (сигнальную пластину). Каждый перекрываемый пучком элемент мишени может быть представлен как параллельное соединение конденсатора С и светозависимого сопротивления R между облучаемой пучком II поверхностью и сигнальной пластиной СП (рис. 2), Пучок относительно медленных электронов заряжает облучаемую поверхность до потенциала катода, СП имеет более положит, потенциал. После ухода лучка ╦мкость разряжается через сопротивление R тем D большей степени, чем выше освещ╦нность соответствующего элемента. Подзарядка конденсаторов при очередном пробегании элементов пучком сопровождается протеканием тока в цепи СП, что приводит к выделению па сопро-
Сват
R
н
ви-
Рис. 2. Эквивалентная схема ви-д-икона, СП ≈ сигнальная пластина.
w,
Здесь г ≈ показатель степени п (степенной) зависи-i мости времени свободного пробега носителей от их i энергии, напр, для рассеяния на, акустич. фононах
- г= ≈1 /2, для рассеяния на ионизованных примесях i г≈3/2 (см. Брукса ≈ Херринга формула]. При нсупру-
∙ гом рассеянии носителей (н частности, при рассеянии : на оптич. фоыонах в области низких темп-р), а также
лри произвольной степени вырождения носителей (см.
Вырожденный полупроводник) В.≈ Ф. з. нарушается
тивлснии нагрузки деосигнала Г/с,
В.≈ оси, вид передающих трубок в системах вещательного и пром. телевидения. Мишони первых В. формировались из SbSg. Для студийных передач распространены В. с мишенями на основе РЬО (п л ю м 6 и-коньт, ледикон ы)т характеризующиеся высокой чувствительностью к свету it малой инерционностью. Малые темповые токи (при отсутствии освещ╦нности) имеют мишени на основе гетеропереходов сслеиида кадмия (хальниконы в Японии, кадмиконы в СССР), Se≈As≈Те (с а т и к о н ы), ZnS≈Cd≈Те (н ь ю в и к о п ы). Оспсчдинность на мишени, обеспечивающая ток сигнала 100 нА, и таких В. 1≈10 лкс, что делает их пригодными для внестудийных цветных ре-дортажных камер.
К В. можно также отнести приборы с мишенями на основе мозаики р ≈ п-перехадов в Si (кремниконы). Их чувствительность ~0,1 лкс до длин волн Ji≈1,2 мкм. Для передачи цветных изображений используются либо три В. с соответствующими цветными фильтрами, либо один В. особой конструкции, мишень к-poro включает ту или иную периодич. структуру слетофильтрон, обеспечивающую кодирование и разделение сигналов, соответствующих 3 осн. цветам изображения (синему, красному и зел╦ному). В. с мишенью из аморфного Se
X
О
275
18'
")
}
