|
|
kzr$
резонансных частиц, взаимодействующих с каждой из двух рассматриваемых волн в отдельности, мало, а в ре-зопа'нс с биением попадает много частиц. Характерный пример ≈ лешшоровские колебания. Их частота опре-
/ я делается соотношением coi,j=to^ ( 1 -\\-~
и фазовая скорость колебаний много больше тепловой скорости электронов. Из-за малой дисперсии частоты
фазовая скорость биении -JL <$p (k\\ ≈ &%) r& | h\\ ≈ k2 \\
очень мала и может быть даже порядка тепловой скорости ионов. Поэтому возможно индуцир. рассеяние ленгмюровских колебаний на ионах.
Если индуцир. рассеяние волн происходит на частицах с максвелловским распределением / по скорос-
2i < о
отвечающие одной и ток же физ. величине f, в разных представлениях имеют одинаковый спектр, аналогичные перестановочные соотношения и одинаковые ср. значения:
тям I ^~ < и ) , то оно сопровождается уменьшением
частоты и волнового числа ленгмюровских колебаний, поскольку часть энергии и импульса исходного кьанта забирается рассеивающей частицей. При индуцир, рассеянии на пучке (т. е. распределение по скоростям неиаксвелловское df/dv > 0) имеет место обратная
ситуация.
Лиги..1 А р U " м о Б к ч Л. А., С а г д е е в Р. 3., Фияика плазмы для физиков, М., 197!).
В- Д Шапиро, В. II. Шевченко.
ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ ≈ представление квантовой теории, в к-ром зависимость от времени вектора состояния системы определяется взаимодействием (рассматриваемым часто как малое возмущение), а соответствующих физ. величин ≈ гамильтонианом системы без учета взаимодействия. В. п. является промежуточным между Шр╦дингера представлением и Гей-зенбереа представлением. Предложено П. А, М. Дираком {Р. А. М. Dirac) и используется в случаях, когда из
гамильтониана (Я) системы окааывается целесообразным выделить невозмущ╦нную часть Нц (в квантовой теории поля ≈ гамильтониан свободного поля) и гамильтониан возмущения (взаимодействия) V:
В, п. удобно для применения возмущений теории^ поэтому оно широко используется в квантовой теории поля.
Лит. см. при ст. Представлений теория. С. С. Геритейн. ВЗВЕШЕННОЕ СРЕДНЕЕ ≈ среднее значение п величин х{ с весами wt- (i ≈ I, ..., «)* т. о. величина
ГР
&i- &∙ c- используют ири ста-
l
тнстпч. обработке результатов измерений с разными ошибками. Если */≈∙ результат измерения с ошибкой а/ (среднее квадратичное отклонение), то считают
ц^≈- I/of. Ошибка (среднее квадратичное отклонение) В. с. есть величина
S * -
-V,
Вектор состояния во В. п. \ ¥/ (*)> связан с вектором состояния в представлении Шр╦дингера l^rs(0> с по~ мощью унитарного оператора R (Г, t0):
(2)
удовлетворяющего ур-нию
≈ Н ,Н С\\\\
≈ П0П (df
∙j- v
с граничным условием R (t9l t0) = 1 и представляющего собой эволюцию вектора состояния под действием нс-
возмущ╦нного гамильтониана 11й, Символически:
Из ур-нин Шр╦дингера для системы с гамильтонианом (1) следует, что лектор состояния |^/{^)> должен удовлетворять ур-нию
(5)
(6)
(плюс означает эрмитово сопряжение). Т, о., во В. п. операторы физ. величин зависят от времени аналогично гейзенберговским операторам для ловозмущ╦нной си-
стемы с гамильтонианом #0, а изменение со временем вектора состояния |Y/(f)> обусловлено возмущением
V/ [ом. (5)]. Поскольку векторы состояния во В. и. и представлении Шр╦дингера связаны унитарным оператором, оба представления полностыо эквивалентны (см. Представлений теория). В частности, операторы F,
где оператор взаимодействии во В. п.
А. А. Лебедев.
ВЗРЫВ ≈ очопь быстрое выделение энергии в ограниченном объ╦ме, связанное с внезапным изменением состояния вещества и сопровождаемое обычно разбрасыванием и разрушением окружающей среды. Наиболее характерными являются В., при к-ры,ч на нач. этапе внутр. хим. (или ядерная) энергия превращается в тепловую. Хим. взрывчатые вещества (ВВ) при хим. превращении (происходящем обычно без участия кислорода воздуха) по сравнению с обычным топливом выделяют небольшое кол-во теплоты (~4 -103 кДж/кг, или 103ккал/кг), по время хим. превращения мало (~Ю~5 с), поэтому вещество в процессе I?. не успевает разлететься и образует газ с высокими темп-рой (2'103≈4 -10s К) и давлением (до 10 ГИа). Расширение газа приводит в .движение окружающую среду ≈ возникает взрывная волна, скорость распространения к-рой вблизи очага В, достигает неск. км/с. Взрывная волна оказывает мсха-иич. действие на окружающие объекты.
В. могут быть вызваны резкими внеш. воздействиями≈ударом, трением, ударной волной, порожд╦нной В. др. заряда, или возникнуть самопроизвольно (см. ниже). Причина В. при ударе, по-видимому, лежит в локальном разогреве вещества. Ударная волна ≈ специфич, вид взрывного превращения, к-рое распространяется в пространстве с пост, скоростью (см. Детонация). В процессе В. может выделяться не только внутр. энергия вещества, но и механич, энергия тел, эл,-магн. энергия и др. виды энергий. Так, В. могут происходить при ударе тел, движущихся с большими скоростями (падение крупных метеоритов), испарении металлич. проволоки под действием сильного импульса элсктрнч. напряжения, фокусировашш мощного лазерного излучения в среде, при внезапном освобождении сжатого газа (разрушение стенок газовых баллонов) и т. п. Действие В. может быть усилено в к.-л.- направлении (см. Кумулятивный эффект).
В., при к-рых выделяется внутр. анергия (при хим. или ядерной реакции), происходят в условиях прогрессивного самоускорения, в результате к-рого медленно протекающий в нач. момент процесс достигает очень больших скоростей. При определ. внеш. условиях кон-денсир. ВВ и взрывоопасные газовые смеси могут храниться длит, время (хим. реакции практически но идут). Однако при небольших изменениях теми-ры, давления, условий теплоотдачи или объ╦ма В В может произойти роякий переход от крайне медленного протекания хим. роакции к е╦ прогрессивному самоускорснщп, т. е. В. или самовоспламенению. Наличие таких критич. условий ≈ характерная черта хим. ВВ. Автоускорение реакции возникает либо тепловым образом (тепловой
-О О.
")
}
