1tom - 0171.htm
25Z
"^ ни
X
с;
т
ш
км), образована в основном ионами ()£ и COJ, ныше 200 км ≈ ионами О"1". Она сильно поджата к планете давлением солнечного ветра', резкий слад электронной концентрации наблюдается на уровне 250 ≈ 400 км, здесь находится ионопауза (граница между тепловыми ионами и потоком энергичных частиц плазмы). С ночной стороны ионосфера простирается до высоты св. 300U км со ср. концентрацией электронов 500≈ 1000 см~3, осн. ион ≈ 0 + . Отмечаются локальные максимумы на вые. 120 и 140 км, где плотность электронов может возрастать в 5' ≈ 10 раз. Состав и содержание ионов в ионосфере В. подвержены существ, суточным вариациям.
Высокая темл-ра атмосферы у поверхности объясняется действием парникового эффекта; ок. 3% солнечного излучения достигает поверхности и нагревает е╦ (освещ╦нность у поверхности в полдень св. 10 тыс. лк), а сильная непрозрачность для собств. И К-изл учения плотной атмосферы и облачного слоя препятствует ос-тыванию поверхности. Наряду с парниковым механизмом важную роль в тепловом режиме В. (выравнивании темл-ры по широте и долготе) играет планетарная циркуляция (зональный и в меньшей степени меридиональный перенос). Скорость негра возрастает от 0,5≈1 м/с у поверхности до ~100 м/с на высоте ок. 50≈70 км (т. и. сутфротация атмосферы В. с периодом 4 земных суток, к-рая установлена по дрейфу неоднородности вблизи верхней границы облаков, наблюдаемых и УФ-облагти спектра).
Лит.: Кузьмин А. Д., М а р о в М. Я., Физика планеты Bt'H<?pa, М., 1974; Миров М. Я., Планеты Солнечной системы, ЛТ., 11Ш; К с а н ф о м а л и т и Л. В., Планета Венгра, М., 1985; Venus* Tucsoii, 19b^. М. Л. Миров. ВЕНТИЛЬНАЯ ФбТОЭДС ≈ эдс, возникающая в результате пространственного разделения электронно-дырочных нар, генерируемых спетом в полупроводнике электрич. полем р ≈ п-перехода, гетероперехода, нри-электродного барьера. Подробнее см. Фотогальааномаг-питные явления.
ВЕНТУРИ ТРУБКА (расходомер Вентури) ≈ устройство дроссельного типа для замера расхода жидкостей и газов. Предложено Д/к. Вснтурн (G. Vcnturi). Представляет собой сужение на трубопроводе, где скорость возрастает, а давление соответственно уменьшается. За сужением трубопровод снова плавно расширяется, образуя диффузор* где происходит обратный переход кинетич. энергии потока в анергию давления.
Если через dl4 pt. v± и d2, р2, v% обозначить диаметр, давление и скорость соответственно во входном 1 и в самом узком 2 сечениях В. т., то для несжимаемой среды плотностью р
По заданным размерам В. т. и измеренной разности давлений pl ≈ р2 из последнего равенства можно определить ср. скорость i-'j, а следовательно, и проходящий расход $≈ ctpt'jiS'j, где Si ≈ площадь поперечного сечения трубопровода, а ≈ коэф. расхода Б. т., учитывающий потери напора, неравномерность распределения скоростей по сечению и др. неучт╦нные факторы; этот коэф. зависит от Рейполъдса числа.
В. т, применяют при измерении расхода жидкостей и газов в трубопроводах разного размера (диам. от неск. мм до иеск. м). Вследствие гидродинамического сопротивления, вносимого установкой В. т., давление в трубопроводе за нею ниже давления pL перед трубкой на величину потерь давления:
_£_
2
кавитации, т. к. при достаточно большом сужении давление р2 может стать ниже давления насыщенного пара протекающей через В. т, жидкости.
Лит.: Ч у г а к н Р. Р., Гцдралликн, 4 изд., Л., 1982.
А. Д. Алътшуль.
В╗НЦЕЛЯ ≈ КРАМЕРСА ≈ БРИЛЛЮЗЫА МЕТОД (метод ВКБ) ≈ см. Квазиклассическое приближение квантовой механики.
ВЕРД╗ ПОСТОЙННАЯ (удельное магнитное вращение) ≈ константа пропорциональности V в законе Вер-де (М. Vordet), определяющем связь между углом 9 магнитооптич. вращения плоскости поляризации (см. Фарадея эффект. Магнитооптика} и напряженностью магн. поля Я: G=F/7/ (I ≈ длина пути света в среде). Предполагается, что направление распространения светового пучка параллельно или антп параллельно силовым линиям приложенного магн. поля (т. н. геометрия Фарадея).
Закон Верде выражает простейшую (линейную) зависимость фарадеевского вращения от величины внещ, магн. поля и справедлив для изотропных сред в облзстз не слишком сильных магн. полей. В анизотропных, напр, кристаллических, средах при распространевии света в направлении, но совпадающем с оптич. осью кристалла, на индуцированную магн. полем циркулярную анизотропию накладывается (обычно доминирующее) линейное двойное лучепреломление, сильно искажающее и подавляющее эффект Фарадея. Для фер-ромигн. материалов зависимость эффекта Фарадея от величины поля усложняется вследствие наличия в них исходной спонтанной намагниченности, связанной с онредел. кристаллография, направлением. Однако применительно к ним оказывается справедливой линейная связь между 0 и намагниченностью М: б≈К1М. В этой ф-ле константа К носит название постоянной Кундта. В таблицах обычно приводится значение уд. вращения при насыщенной намагниченности для света, распространяющегося вдоль направления намагниченности.
Знак В. п.т в соответствии с определением знака угла фарадеевского вращения (положительным считается вращение плоскости поляризации по часовой стрелке при распространении света вдоль направления магн, поля), в области нормальной дисперсии оказывается, как правило, положительным для диамат, веществ и отрицательным для парамагнитных. При этом В. ц. диамагн. сред практически не обнаруживает температурной зависимости, тогда как В. н. парамагнетиков, подобно парамагн. восприимчивости, в области не слишком низких т*шп-р линейно зависит от обратной темп-ры (см. Кюри закон],
В качестве параметра магнитоопткч. активности среды наряду с В. п. пользуются также величиной молекулярного вращения Q≈Wp (р ≈ плотность, моль/см3) или т.н. молекулярной постоянной магн. вращения Z> = 9nQ/(н2+2) (п ≈ показатель преломления). Преимуществом величины D для молекулярных сред является то свойство, что аналогично уд. рефракции ОЕШ с хорошей точностью сохраняет сво╦ значение при изменениях плотности и агрегатного состояния среды и, кроме того, во многих случаях обнаруживает свойство аддитивности.
Значения В. п. (и мин/Гс*см) для нек-рых веществ на длине волны 589 им приведены в табл.:
v-i т-
∙> 258
где коэф. £^0,15- -0,20. Коэф. расхода В. т. находят опытным пут╦м (градуировкой), т. к. при иользова-нии В. т. без градуировки погрешность может дости-гать 2% и более. В. т. применяют также дли изучения
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Вещество
|
мии/Гс-см
|
Вещество
|
мин/ Го- см
|
|
|
|
Гелий, газ ....
|
0,72-10-»
|
Кислород, жидкий
|
7.82-10->
|
|
|
|
Воздух ......
|
в, яд -ю-»
|
Метилопый спирт,
|
|
|
|
|
Азот, газ ....
|
ti,')2. 10-e
|
жидкий , . . . ,
|
9,6 -Ю-'
|
|
|
|
Кислород, гаа . -
|
,ч i , 4 - 1 о - e
|
Вода .........
|
1 , 31-10-1
|
|
|
|
Азот, жидкий . .
|
.'i, 15.10-»
|
NaCl, кристаллы . .
|
3, 28-10-*
|
|
|
|
|
|
ZnS, кристаллы . - .
|
2.82-10-1
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Лыт. см. при ст. Фарадея эффект± Магнитооптика.
Я. С, Запассяий.
")
}
