|
|
димые для наблюдения отклонений от Г>.≈Л.≈ б. з., достижимы, напр., в сфокусир. пучках импульсных лазеров.
Применительно к поглощению света растворами поглощающих веществ в не поглощающих растнорителях показатель поглощения и Б.≈Л. ≈ Б. з└ может быть записан в виде k^=/f,^C, где С ≈ концентрация раствор╦нного вещества, а х^ ≈ коэф.., не зависящий от
С и характеризующий взаимодействие молекулы поглощающего вещества со светом с длиной волны X. Утверждение, что х. не зависит от С, наз. законом А. Бора
(А, Веег, 1852), и его смысл состоит в том, что поглощающая способность молекулы не зависит от влияния окружающих молекул. Закон этот надо рассматривать скорее как правило, т. к. наблюдаются многочисл. отступления от него, особенно при значит, увеличении
-концентрации поглощающих молекул. В тех случаях, когда х- можно считать не зависящим от С, Б.≈Л.≈
Л
Б. з. оказывается полезным для определения концентрации поглощающего вещества пут╦м измерения поглощения: Этим при╦мом пользуются для быстрого измерения концентраций веществ, хим. анализ к-рых оказывается сложным.
Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 5 изд., М., 1976; Б у г е р П., Оптический трактат о градации света, пер. с франц., M.f J950. А. П. Гигприн,
БУДКЕРОВСКОЕ КОЛЬЦО ≈ стационарное состояние кольцевого пучка релятивистских электронов с примесью пик-роге кол-ва положит, ионов, достигаемое благодаря самофокусировке. Назв. по имени Г. И. Г»уд-кера, обобщившего условие самофокусировки релятивистского пучка электронов на кольцевое образование. Он показал, что при числе ионов (N + } в релятивистском электроннол! кольце, удовлетворяющем условию
N. > N+ > 7V_/v2, >
где Лг_ ≈ число электронов в кольце, у ≈ отношение энергии электронов в пучке к энергии их покоя, будет происходить самофокусировка, т. е. сжатие сечения кольца до тех пор, пока существ, влияние на размеры сечения не станут оказывать квантовые флуктуации. Такое равновесие сил наступает при сечениях порядка микрона ≈ образуется Б. к. На этом явлении основано
Одно из направлений коллективного метода ускорения.
В. П. Саранцев.
БУРШТ╗ЙНА ≈ МОССА ЭФФЕКТ ≈ сдвиг края области собств. поглощения полупроводника в сторону высоких частот при увеличении концентрации электронов проводимости и заполнении ими зоны проводимости (вырождение). Так, в кристалле InSb с собств, проводимостью край поглощения соответствует (при Т=
≈300 К) длине волны ^≈7,2 мкм; после легирования образца донорами до концентрации 5-1018 см~3 ^ = 3,2 мкм. Б.≈М. э,≈ следствие Паули принципа'. квантовые переходы возможны лишь при условии, что состояние, в к-рое переходит электрон, не занято др. электроном. Установлен независимо Э. Бурштейном
(Е. Burstein) и Т. С, Моссом (Т. S. Moss) в 1954.
Лит.,- Мое с Т., Оптические свойств и полупроводников, пер. о англ., М., 1961; Панков Ж., Оптические процессы в полупроводниках, пер. с англ., М., 1973; Г р и б к о в с-кий В. П., Теория поглощения и испускания света в полупроводниках, Минск, 1975. Э. М. Эпштейн.
БУСТЕР (англ. booster, от boost ≈ поднимать, способствовать, усиливать) ≈ промежуточный циклим, ускоритель, служащий инжектором для большого циклич. ускорителя. В Б. частицы инжектируются из линейного ускорителя (при многокаскадной схеме возможна инжекция н Б. из меньшего В.). Применение Б. позволяет повысить нач. энергию (энергию ннжекции) большого циклич. ускорителя, что приводит к существ, повышению его предельной интенсивности (из-за ослабления взаимодействия частиц лучка с ростом энергии) и к снижению поперечных размеров камеры ускорителя. Для повышения интенсивности пучка в большом ускорителе производится многократная инжекция ча-
стиц из Б. R большое кольцо, п связи с чем рабочий цикл С. делают возможно более коротким.
Э. Л. Бурштейн.
БЫСТРОТА {продольная быстрота) ≈ функция продольной (относительно оси столкновения) составляющей Гм скорости частицы, рождающейся в к.-л. столкновении, к-рая меняется аддитивно при продольных Лоренца преобразованиях. Широко используется при анализе множественных процессов [1, 2| (впервые в физику множеств, процессов введена н [11). В системе единиц, в к-рой скорость спета я=1, В. у равна: j-p,j )/(!≈УН )]. Для медленных частиц
. Для частиц высоких энергий (£»т,
где т ≈ масса частицы) Б, обычно выражается через их энергию £, величину импульса р и угол вылета V.
= '/2 In
£-Р\\\\
In
-р cos ft
где р ≈ продольный импульс частицы. Энергия и продольный импульс частицы выражаются через Б., массу частицы и поперечный импульс р . '
-^y т2-
≈у tnz + p-^t
у .
Из-за аддитивности церемонной у распределение частиц по Б. при продольных преобразованиях Лоренца не меняется по форме, а лишь сдвигается на пост, величину y0=1/2ln[(l-r-yn)/ (1 ≈ УО)], где VQ ≈ относит, скорость движения систем отсч╦та.
Продольная Б. является продольной составляющей полной Б. #≈ 1/21рп{(£+р)/(£≈ р)], аддитивной при Лоренца преобразованиях и представляющей собой расстояние в пространстве скоростей [3] (см. Относительности теория}.
Лит.; 1) М и л <.' х и я Г. А., Гидродинамическая теория множостяенного образования частиц при столкновении быстрых нуклонов с ядрами, «ЖЭТФ», 1958, т. 35, с. 1185; 2) Г р и-ш и а В. Г., Инклюзивные процессы в адронных взаимодействиях при высоких энергиях, М., 1982; 3) Черников К. А., Геометрия Лобачевского и релятивистская механика, «ЭЧАЯ», 1973, т. 4, с. 773. В. Г. Гришин.
БЫСТРЫЕ НЕЙТРОНЫ ≈ нейтроны с энергией боль-
ше 100 кэВ.
БЭКБЕНДИНГ (от англ, back bending, букв,≈ загиб
назад) ≈ специфич. зависимость моментов инерции
J тяж╦лых ядер от угловой скорости И их вращения
(см. Вращательное движение ядра].
БЮРГЕРСА УРАВНЕНИЕ ≈ нелилейное дифферонц.
ур-ные в частных производных
dt идидх ≈
где и(х, t] ≈ неизвестная ф-ция, ≈ ооО<оо; £^0; v>0 ≈ параметр. Является модельным ур-ниом при исследовании волновых процессов и гаяовой динамике, гидродинамике, акустике и т. д. На Б . у, как на простейшее ур-ние, объединяющее типичную нелинейность и тепловую диффузию (или вязкость), указал И. Сюргерс (J. Burgers) в 1042, хотя оно фигурировало л ранее в работах др. уч╦ных, в частности Г. Бейтмена (Н. Bate-man), Обнаруженная Э. Хопфом (Е. Hopf) и Дж. Коу-лом (Т. Cole) в 1950 замена м≈ ≈ 2vdliKp(.r, t}/dsc позволяет снести Б. у. к ур-иито теплопроводности dtf/dt≈ =г<72ф/Лг2 для ф-цни <р и получить решение задачи Коши и(х, ())=и0(х) для Б. у. и виде:
≈ F (дг, т],
С помощью этой ф-лы можно детально проследить, как из гладких нач. данных образуются и распространяются ударные волны в нелинейной среде, описываемые ур-нием dv!dt-\\-vdvidx=§i если понимать под обобщ╦нным решением последнего ф-цию v (x, t)=limu(a:, t) ≈
О
& 111
о.
2
")
}
