1tom - 0108.htm
496
∙о
X ш
Колебания в виде суперпозиции колебаний (или волн) с близкими частотами могут возникать в нелинейных системах. Так, если на нелинейное, устройство, напр, квадратичный детектор, подать сумму дпух колебаний, получим:
s ≈
l cos A cos
t
cos
a
cos
cos
cos)
Последнее слагаемое - колебание с разностной частотой Q ≈Ю]≈ti>2 ≈ паз. разностным тоном или тоном Б. Режимом Б. наз. также режим модуляции результирующего колебания разностной частоты, возникающий при действии на нелинейный осциллятор внеш. колебания с близкой частотой.
Измерение тона Б. лежит в основе точных измерений малых разностей двух близких частот, в частности сравнения нек-рой измеряемой частоты с эталонной.
Лит.: Г о р е л и к Г. С., Колебания и волны, 2 и:<д.. М., 1Я59; С г р с: :] к о в С. П., ВНРДРНИР в теорию колсОавий, 2 изд., М., 1964; Бишоп Р., З^олгОнния, пгр. с aflivi., ,"i и,(Д., М., 19Ь6; Ц е и и Г., Физика колебаний и ноли, пер. с ннгл., М., 1Я7Я- В. A. JV/MbHUKOfw, В. Д. Шалфеев.
БИНАУРАЛЫ1ЫЙ ЭФФЕКТ {от лат. hini ≈ пара, два и auris ≈ ухо) -- способность человека и животных определять направленно на источник звука (гшленгола-ние). связанная с наличием Днух приемников звука (ушей). Направление на источник определяется углами в горизонтальной и вертикальной плоскостях. Сшибла пеленгования зависит от направления прихода звука, его спектрального состава и длительности, а также от наличия вблизи слушателя источников посторонних шумов и предметов, отражающих звук. В отсутствие мешающих отражений систематич. и случайная ошибки пеленгования в горизонтальной плоскости не превышают 1≈2°, а при наличии помех, ошибки могут достигать 10° и более. В вертикальной плоскости ошибки значительно больше. Короткие звуки пеленгуются точнее длительных и почти не подвержены влиянию мешающих отражений.
Механизмы Б. з. изучены неполно. На частотах менее 1,5 кГц Б. э. обусловлен интсрауральной (междуушной) разностью врем╦н прихода сигнала (разностью фаз ≈ для тонального сигнала), на более высоких частотах ≈ интерауралъной разностью интенелвностей. Это связано с неоднозначностью разности фаз на частотах выше 1,5 кГц и малой интерауральной разностью ннтенсивыостои из-за слабого затеняющего действии головы слушателя на частотах ниже 1,5 кГц, когда длина волны звука больше интераурального расстояния (базы).
Б. э. важен для выделения одних звуков на фоне других, отличающихся направлением (напр., звуков отд. инструментов в оркестре или речи одного человека при
НаЛИЧИИ МНОГИХ ГОВОРЯЩИХ). И. А. Дубровский.
ВИНЕ ФОРМУЛА ≈ диффорплц. ур-пме траектории центра масс тела, движущегося под действием центр, силы, выраженное в полярных координатах г и ф:
- - и
F.
(*)
202
где ы = 1/г, щ ≈ масса тела, /' ≈ величина центр, силы (знак плюс соответствует притягинающеп силе, знак минус ≈ отталкивающей), с ≈ постоянная. равная удвоенной секторной скорости, центра масс. Назв. по имени Ж. Биле (J. Binct).
Б. ф. позволяет, если известно ур-пме траектории, т. е. г=/(ф), определить -чакон г,шп»т, иод дьм!стиием к-рой описывается эта траокторня, и, наоборот, зная силу и проинтегрирован ур-ние (*), найти траекторию центра масс. Закон движения центра масс вдоль его траектории можно затем отыскать, проинтегрировав ур-ние c=r*dty/dt.
Б. ф. имеет важные приложения в небесной мс-ланн-ке, при изучении траекторий ИСЗ, эллиитич. траекторий ракет и др.
Лит.: Л о и ц я и с к и и Л. Г., Л у р ь е А. П., Курс пчфетичоской моханики, т. 2, К и:<д., М«, 1!!У.Ч. БИНОМИАЛЬЛОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ (<п лат. hi-, в
сложных словах ≈ двойной, дноякитг и nomen ≈ ими)≈' вероятность того, что при N независимых испытаниях с двумя альтернативными исходами ≈ «А» ≈ с вероятностью р и «не. А» ≈ с вероятностью q≈l≈-p, событие А произойд╦т ровно п раз:
(*)
гдо
г"
Ьм =
п'. (N-n)l
≈ биномиальный коэф.,
п
луча. слабо волны
Привед╦нная ф-;ш иногда наз. ф-лой Борнулли. Математическое ожидание и дисперсия величины п равны Np и Npq соответственно. В проделе большого числа испытаний Аг≈ *-оо при условии р≈ const Г», р. (*) переходит в Гаусса распределение, а при Лт->оо, р->$, /?ЛГ = const ≈ в Пуассона распределение, П. р. описывает типичную задачу теории вероятностей и потому находит много применений. Многомерным обобщением Б . р. является полиномиальное, распределение .
Лит. .' Впадение в статистичсск^т радиофи:шну, ч. 1 ≈ Р ы т и к С. М., Случайные процессы, М., ItiTti.
Л. А . Апррсян,
БИб ЗАКОН ≈ определяет угол ф вращения плоскости поляризации линейно поляризованного света, проходящего через слой нскристадлич. вещества (жидкости или раствора в неактивном растворителе), обладающего естссти. оптической активностью: q> ≈ fa)*f-c, где I ≈ толщина слоя вещества, с ≈ его концентрация, [а] ≈ постоянная вращения (в отлично от постоянной вращения для кристаллов а, этот коэф. для растворов обозначается в скобках). Установлен Ж. Б. Био (J . В. Biot) в 1815, Б. з, выражает пропорциональность ф числу оптически активных молекул на путч светового Значение [а] определяется природой вещества, аависит от темп-ры, существенно ≈ от длины Я, (дисперсия оптического вращения] . Вдали ог
полос поглощения в пррном приближении |а]~ гу »
вблизи полос поглощения зависимость усложняется. 1>ИО ЧИСЛО ≈ одил из подобия критериев стационарного процесса теплообмена между нагретым или охлажд╦нным телом и окружающей средой. На:*в, по имени Я». Б. Био (J. В. Biot). Ь. ч. характеризует соотношение между перепадом темп-ры бГ=Г2 ≈ ?V ГДС ^и Т2 ≈ темн-ры в двух точках тела, находящихся на характерном расстоянии / друг от друга, и температурным напором ДГ ≈ Tw ≈ Ta(Tw ≈ темп-pa поверхности; тела, Та≈ темп-pa окружающей сриды). Ь. ч. Iii= ≈ а/Д, где а - коэф. теплоотдачи от поверхности тела к окружающей среде (или наоборот), А. ≈ коэф. теплопроаодност и тела, Б . ч. представляет собой отношение термнч. сопротивлении стенки /Л, к термич, сопротивлению передачи тепла на поверхности 1/ct. Для геометрически подобных тол равенство Б. ч, определяет подобие распределении темн-ры (температурных колен): 6Тт/Д7т=-/(^/). В более общем случае нестационарного, т. е. яаиисищсго от времени, теплообмена распределение темп-ры выражается зависимостью Т!Тй-= = Ш(#/; Fo, х/1п), гдо Fo ≈ Фурье число, х ≈ координата рассматриваемой точки тола, темн-ра » к-рой равна Т, 1п ≈ характерный размер тела. Тп ≈ характерная (начальная) темп-pa в момент времени i=0.
В случае лучистого теплообмена вводится р а д и а-
ц ионное Б. ч., определяемое ф-лоп //f'p^a07"§/u/Xf где ап ≈ Стефапа ≈ Болъцмана постоянная.
С. J1. Вишневец-кий. БИОЛОГИЧЕСКАЯ АКУСТИКА ≈ учение об получе-
нии л восприятии звука биол. объектами. При анализе излучения выявляют физ. механизмы биол. источников звука, способы формирования акустич. сигнала и поля, физ. характеристики сигналов (частотнъп"( и дипамич.
")
}
