1tom - 0092.htm
ми в ядерном реакторе. Конфигурация внеш. электронных оболочек 5/HBs2 ptt dl 7sa (возможна тнкжс конфигурация S^Bs3/?"!^). Энергия ионизации G.3U :Ж. Радиус-иона ╧ + ранен O.U975 им, иона hk 4 » U,087U им. При комнатной темп-ре устойчива «-модификация металлич. Б, с двойной гексагональной плотной улакоикон (параметры ff ≈ 0,34 К) им и f≈1 ,1009 им), при высоких тсмл-рах. ≈ (^-модификация с гракещ'птрир. кубич. реш╦ткой (параметр а -0,491)7 ьш). Радиус атома Б. для гексагональном модификации 0.1.7П нм, дли кубической ≈ 0,170 им. Flo оценке, (ПЛ--98<>СС, £кип ≈ 2587 °С, плотность 14,8 кг/дм3. 15 соединениях проявляет степени окисления - 3 (наиб, устои чина и растворах) И
≈ 4 (С1( Л МПЛ ii ОКиС-ЛПтгль). С. С, Ьервоноеав.
ККГПУЛЛИ У РАВНИН И К (интеграл Пернулли) в г и д р о а :> р о м е х а н и к е ≈ результат интегрирования дкфферепц. yp-iiuii устапопинтпегося движения идеальной (ненл;жой и нетсплопрокодпой) баротроппок жидкости, записанных u переменных Эйлера (ом. Эйлера уравнение]. В бцротршшоп жидкости плотность f злкисит только от давления р, т. е. р--^ р (р), и Ь. у.
ЮЦ'СТ ВИД
с;
(1)
ГДР V ≈ потенциал поля объ╦мных (.массовых) сил, действующих на жидкость, v ≈ скорость течения, С ≈ величина, постоянная на каждой липни тока или нпхре-вои линии, но в общем случае изменяющая сво╦ значение ври переходе от одной линии к другой.
Ксли потенциал U и вид ф-цин /?((>) шнестны. 1.1. у. выражается алгебраич. соотношением. IJ простейшем случае несжимаемо!! тяж╦лой жидкости, когда U--gh (ii ≈ высота жидкчн! частицы над пек-рой горизонтальной плоскостью, # ≈ ускорение свободного падения), а р≈const, имеем
*'H-f-!--£= С. (2)
Для итого случая ур-нио было вы ведено Д. Берпуллн (D. Bernoulli) в 1738.
Умножив ур-ши? (2) на p^const, получим, что сумма первых двух членов равна потенциальной энергии жидкости, а 3-й член pt?2/2 наз. скоростным напором или динамич, давлением и равен кинетич. энергии движущейся жидкости. Т. о,, LJ. у. в виде (2) выражает .чакон сохранения энергии и устанавливает свя:зь между давлением и скоростью движущейся жидкости: если вдоль линии тока скорость увеличивается, давление надает. и наоборот. Когда в нек-рых точках потока жидкости давление вследствие роста скорости должно стать ниже некоторой малой положит, величиям, близкой к давлению насыщенного пара этой жидкости, возникает кавитация.
В случае обратимых адиабатных точений совершенного газа с отношением уд. тепло╦мкоотсп с└!су--у имеем р/рт =cojust и из ур-нин (1), пренебрегая влиянием силы тяжести, получим:
' f \\ Лгы. r,i- /"3.\\
\°)
Y-1 р
^ const
или, в силу тврмодинамич. соотнолюния
У J_ ≈г Т-
v-i Р ~CPL
= Я, где Т≈ абс. томп-ра, II ≈ эн?палышя,
Я-|.^/2-Я0. (4J
Б. у. для газов в форме (3) и (4) определяет параметры изоэнтропинного торможения: У/П1 T^≈Hjcp, р└, р0
на каждой линии тока, к-рых газ достигает при ?;--(). Они наз. соотв. полной энтальпией, тс'мп-poii; торможения, полным давлением или давленном торможения н плотностью торможения. Б. у. н форме (4) также иы-ражает закон сохранения энергии для газов. Б, у. используют при измерении скорости с помощью трубок измерительных и лри др. аорогидродннамич. измерениях.
В техп. приложениях для осредпонных по поперечному сечению параметров потока применяют т. н. обобщенное П. у.: сохраняя форму ур^ний (2) ≈ (4), и левую часть иключангг работу сил трипия (гидравлнч. иите-рп) и механич. работу (работу компрессора или турбины) с соответстлующим знаком. Обобщ╦нным Ь. у, пользуются в гидравлике при расч╦те течений жидкостей н газов в трубопроводах и л машиностроении при расчете компрессоров, турбин, насосов и др. гидравлнч. и газовых машин.
Лит.: Л и ft ц я и с к ii fl JI. Г., Механика жидкости и газа, 5 шд., М., 1'.»7к; А О р а м и и и ч Г. II., Прикладным Гааошш динмшшн, 4 н;;д., М., lUTti: С пд on JI. И., Мохлиика сплошной г,рсды, \ илд., т. ^, Mh, 19byi. С. Л, Вшингвецьий.
ВЕССЕЛЯ ФУНКЦИИ ≈- цилии&рпческие функции. 1-го рода, решения дпфферепц. ур-иия Пессрлл. БЕССТОЛКНОВЙТЕЛЫЮЕ ЗАТУХАНИЕ л о л л п
п л а а м е (Ландау затухание) ≈ затухание, обусловленное взаимодействием резонансных частиц с :>л.-магн. волнами, возникающими в плазме. Волна n n;ta:uio затухает по мере распространения, несмотря на отсутствие парных столкновений. Условия резонанса частицы» л моющей скорость f, с волной частоты <о для шшллш без магн, по;1я естр> ш≈ftf (черонковский речонанс); в магп. поле ∙≈ (о--Аг/.^Н-/гсо//у (циклотронны/! резонанс), где k ≈ нолноиой вектор, atjfje^H/m^c ≈ циклотронная
частота частицы сорта / с массой ту н зарядом су; и ≈ О, ±1, 1:2,.., ось г направлена вдоль магп. ]голя Н. БЕССТОЛКНОВИТКЛЬНЫЕ УДАРНЫЕ ВОЛНЫ ≈
резкие изменения параметров плазмы (плотности, темп-ры, магп. поля и др.), возникающие при сиорхзвуконом дниженпи плазмы и имеющие толщину фронта, существенно меньшую длины свободного пробега, так что парных столкновении в них по. происходит. В лаб. плазме П. у. в. возникают ври сжатии и нагреве плазмы быетронарастающлм магн. полем. В космпч. условиях образование Г.. у. в. происходит, напр,, при взанмо-дейстлш! солнечного ветра с магнитосферами планет, при взаимодействии зноздлого ветра с магнитосферами пульсаров. Наиб, изученный в косьщч, плазме объект ≈ ударная полна ниыиол магнитосферы, толщина фронта к-рой на леек, порядков неличшпл меньше длины свободного пробега.
В плазме, но к-рой уже прошла ударная волна, всегда имеются частицы, движущиеся быстрее фронта. К-рые, забегая впер╦д в нсвозмущ╦нную волной плазму, могли бы создать расплывание фронта до толщины, сравнимой с длиной свободного пробега. Однако этого ио происходит по двум причинам, При наличии магн, поля, параллельного фронту волны или направленною под углом к нему, поле заворачивает частицы, движущиеся поперек фронта на расстоянии порядка лармо-ронского радиуса, к-рьгн, т, о., играет роль длины свободного пробега. Ее ли магн, поле перпендикулярно фронту волны или вообще отсутствует, то механизм, препятствующий расплыванию, имеет коллективную природу, т. о. осуществляется с помощью иозбуждао-мых неустоймивостеи и воли. Если в «(^возмущ╦нную волной область плазмы проникла через фронт группа (пучок) быстрых частиц, то перед фронтом волны развиваются пучковая неустойчивость и интенсивные колебания плазмы, к-рыс эффективно тормозят быструю компоненту. В этом случае также как бы происходит переопределение длины свободного пробега с учетом коллективных процессов.
Образование ударной волны в плазме можно рассмотреть на примере дннжения магн. поршня (роль такого нпртшш для пла.чмы солнечного ветра выполняет планетная магнитосфера). Плазма перед поршнем сжимается, при том возрастает напряж╦нность вмороженного в не╦ магн. ноля 7/f). В холодной плазме, давление к-рой р существенно меньше магнитного давления (/?<;
</70/8я). возмущения плотностии магн. поля (магкигно-звуковые волны) перемещаются с альвеновской скоростью
(см. Алъвеномкие волны) 1>д=//0/]Л4лр, где р≈плотность
JQ
с;
ш
О
X
и и
ш
187
")
}
