1tom - 0021.htm


Прибор	*Разрешают,;-" СИОСОШШСТЪ,**	Апттаратшш функции, мы
	ЛИН/ ММ
Фотоаппарат ..........	Т)0	IiO-10-⁴
Репродч'кционный оОъсктии . .	Г) 00	2 ∙ И) - »
Микроскоп ...........	5000	0,2-10-»
Телескоп ....,,.,...,	Г) 000	0,2- 10-^а

А. ф, является но только и но столько критерием разрешения, сколько характеристикой прибора, знание которой позволяет вычислить истинное распределение в спектре величины, характеризующей научаемое явленно.
Лит.: Р а у т и а н С, Г., Реальные спектральные приборы, «УФН», 1И58, т. 6U, с. 475: X з р к о в и ч А. А., Сш'ьт-ры и анализ, Илбр. труды, т. 2, М., Н>73. О. Д. Длштридестсий.
АППШТЯ УРАВНЕНИЯ ~- дифференциальные ур-пия движения любой механич. системы с голономными или неголономными связями (см. Связи, механические), Предложены П. Э. Аппелем (P. E. Appell) в 1899.
А. у., число к-рых равно числу степеней свободы системы, имеют вид
= 1, 2, ..., А),
(1)
где (// ≈ вторые производные по времени от независимых между собой обобщенных координат системы <//; Qi ≈ обобщенные силы, соответствующие этим координатам; 5≈ т. ц. энергии ускорения:
" " " " ,└,
(2)

вдесь n ≈ число точек системы, m_v, MT_V и x_v, Ум, z_v ≈ их массы, ускорения и декартовы координаты соответственно. Для составления А. у. следует все z_v, ?/_v, z_v выразить через ?у (при связях, зависящих от времени, в эти выражения войд╦т ещ╦ и время t) и пред-
1 Л*
ставить S в виде ф-ции от всех «у, (/,-, г/у и-/.
Обычно А. у. применяют для изучения движения ?*е-голономных систем. В этом случае fc=s≈г, где 5 ≈ число обобщ╦нных координат q_f, а г ≈ число шшнтегрируе-шх дифференц. соотношении
^Л1р^ + ^И2р^+...-Ь>1₄.р^ + Яр^О (3)
(р=1, 2, ..,, г), к-рым должны удовлетворять обобщ╦нные скорости 0у (Лур и #р ≈ известные ф-ции координат qj и времени 0- Ур-нин (1) имеете с (3) и образуют систему 5 дифференц. ур-нин, к-рые служат для определения координат qf. В случае гололомпых систем предпочтительнее пользоваться Лагранжа уравнениями движения, т. к, входящая в них величина кинетич. энергии системы выражается через обобщ╦нные координаты значительно проще, чем энергия ускорения. Лит.: Ап п е л ь П...Теоретическая механика, пер. с франц т 2, М., I960, с. 332; БухгольцН. Н., Основной курс теоретической механики, ч. 2, (1 ивд., М., 1972, с. 97. с. М Тар?
АРГОН (Argon), Ar,≈ хим. элемент VIII группы пе-риодич. системы элементов, инертный бесцветный газ, ат. номер 18, ат. масса 39,948. А. содержится в атм. воэдухе (0,93%) и состоит из тр╦х стабильных изотопов: »Чг(0,337%), ³⁸Аг(0,063%) и ⁴⁰Аг(99,600%). Конфигурация внеш. электронной оболочки 3s²^^ft, Энергии последовательных ионизации соотвстстненпо равны 15,759; 27,63 и 40,91 эВ. Ван-дер-ваальсов радиус А. 0,192 нм.
Плотность А. при нормальных условиях 1,7839 кг/м³, *п_л=≈ 189,3°С, /_кип = ≈185,9°С (при нормальном давлении). Теплота плавления 1,176 кДж/моль, теплота испарения 6,523 кДж/моль, плотность жидкого А. 1,401 кг/дм», тв╦рдого (≈233°С) ^I,fi5 кг/дм⁸, ^_Крлт = t= ≈122,43°C_t /^крит^^^^В МПа^ критич. плотность 0,5308 кг/дм³. Тройная точка: 83,78 К, 68,9 кПа.
Хим. соединении А. неизвестны. А. образует соеди-нения включения (к.чатраты) с веществами, размеры полостей в кристаллич. реш╦тках к-рых примерно ран-ны размерам атома А. Атомы А. могут образовывать т. н, ван-Ъер-ваалъсавы, молекулы. А. наполняют раярид-ныс трубки (сине-голубое свечение), на определении отношения концентраций ⁴⁰Аг и ⁴⁰К основан один ия методов определения возраста минералов, A. j гриме-няют в активных средах лазеров.
Лит.: Ф а с т о в с к и it В. Г., Р о в и н с и и и А. Е., Петровский Ю. В., Инертные газы, М., 1964; Б е р д о-л о с о я С. С., Инертные газы вчера и сегодня, М., 1Й66.
С, С. Вердоносов.
АРГОНОВЫЙ ЛАЗЕР ≈ см. в ст. Газоразрядные л_а-зеры.
АРГУМЕНТА ПРИНЦИП ≈ утверждение, согласно к-рому при однократном обходе вдоль замкнутого контура аргумент аналитической функции, отнес╦нный к 2л, получает приращепис, равное разности между числом нулей и числом полюсов этой ф-ции внутри контура. Предполагается, что контур лежит в области аналитичности рассматриваемой фчцш, ^то ф-ция не обращается в нуль на контуре и что внутри контура у не╦ нет никаких других особенностей, кроме, быть может, полюсов. Обход контура производится в направлении против часовой стрелки, а каждый нуль или полюс подсчитывается с уч╦том его кратности. Термин «аргумент» употребляется здесь в обычном для комплексных чисел смысле: если /≈ 1/| ехр (кр), то arg /=(p. А. п. вытекает из теоремы о логарифмич. вычете.
А. п. играет сущестн. роль в геом. теории аналитич, ф-ций, при исследовании нулей ф-ции, в теории устойчивости ДИИаМИЧ. СИСТем. Б. И. Завьялов. АРКОМЕТР ≈ прибор для измерения плотности жидкости и тв╦рдых тел. Подробнее см. Плотномер. АРОМАТ (англ, flavour) n теории элементарных частиц ≈ характеристика типа кварка. Каждому из шести известных кварков (м, d, я, с, Ь, t) отвечает свой А, (напр., странность, очарование, прелесть}. А. сохраняется в сильном и эл.-магн. взаимодействиях и пе сохраняется в слабом.
АРХИМ╗ДА ЗАКОН ≈ закон статики жидкостей и газов, согласно к-рому на всякое тело, погруженное в жидкость (или газ), действует со стороны этой жидкости (газа) выталкивающая сила, равная весу вытесненной телом жидкости (газа), направленная по вертикали вверх и приложенная к центру тяжести вытесненного объ╦ма. Выталкивающую силу наз. также архимедовой или гидростатич. подъ╦мной силой. Давление, действующее на погруж╦нное в жидкость тело, увеличивается с глубиной погружения, поэтому сила давления на ниж. элементы поверхности тела больше, чем на верхние. В результате сложения всех сил, действующих на каждый элемент поверхности, получается равнодействующая /', направленная по вертикали вверх. Если же тело плотно лежит на дне, то давление жидкости только сильнее прижимает его ко дну.
Если вес тела меньше выталкивающей силы, то тело всплывает на поверхность до тех пор, пока вес вытесненной погруженной частью тела жидкости не станет равным весу тела. Если вес тела больше выталкивающей силы, тело тонет; если же вес тела равен ей, тело плавает внутри жидкости.
А. з.≈ основа теории плавания тел. Открыт Архимедом (Archimedes) в 3 в. до н. э.
АРХИМЕДА ЧИСЛО ≈ подобия критерий двух гидро-динамич. или тепловых явлений, при к-рых выталкивающая сила (см. Архимеда закон) и сила вязкости будут определяющими;
Ш
_
X О.
где I ≈ характерный линейный размер, v ≈ кояф. кпнематич. вязкости, р и р_г ≈ плотность среды в двух точках, g ~ ускорение свободного падения. Если изменение плотности вызвано изменением темп-ры AT, то _-п, (р≈ Pi)''pi⁼P*Ay (Р ≈ коэф. объ╦много расширения) 123
") }