|
|
о
и
ас
о
и
обычной симметрии и может быть формально сведена к одному из вариантов симметрии в 4-мерном пространстве. Др. обобщение А. ≈ цветная симметрия. В теории кратной А, вводятся дополнит, переменные :г5= ±1»
каждая из к-рых описывает определ. при-
*e=±l'
знак объекта.
Лит.: Шубников А. В., К о п ц и к В. А., Симметрия в науке и искусстве, 2 изд., М., 1972; Шубников А, В., Симметрия и антисимметрия конечных фигур, М., 1951; К о п-ц и к В, А., Шубниковские группы, М., 1966; X а м е р-м е ш М., Теория групп и ее применение к физическим проблемам, пер. с англ., М., 1966 (таблицы групп А. на с. 89); Современная кристаллография, под ред. Б. К. Вайнштейна, т. 1, М,, 1979. Б. К. Вайнштейк.
АНТИСТОКСОВА ЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ ≈ фотолюминесценция, длина волны к-рой меньше длины волны возбуждающего света (т, е. фотолюминесценция, не подчиняющаяся Стокса правилу). При А. л. излуч╦нные кванты обладают энергией большей, чем кванты возбуждающего света. Увеличение энергии квантов происходит за сч╦т энергии теплового движения атомов.
Для люминосцирующих молекул при изменении длины волны возбуждающего света в пределах электронной полосы поглощения спектр люминесценции не зависит от длины волны возбуждающего света. Эта независимость обусловлена быстрой (ио сравнению с временем жизни возбужд╦нного электронного уровня) релаксацией энергии по колсбат.-вращат, подуровням электронного состояния. В частности, при возбуждении _____ _. в длинноволновой части спект-
≈≈≈5 ральной полосы, поглощения нек-
≈≈≈ рая часть энергии люминесценции
≈≈≈ приходится на более коротковолновую антистоксовую область. В этом случае возбуждающий квант /IVB атом поглощает из воз-
% бужд╦нного колебат. состояния
Схема возбуждения А. л. hvfl ≈ квант
возбуждающего фотолюминесценцию излучения; hva ≈ квант А. л. 1 и 2 ≈
основной и возбужд╦нный электронные уровни энергии.
Av.
основного электронного уровня 1 (рис.). На возбужденном электронном уровне 2 энергия распределяется по колебат. подуровням в соответствии с темп-рой вещества, При обратном переходе молекула может перейти на нижний колебат. подуровень основного электронного уровня и испустить кванты с энергией
А. л. иногда может возникать также при поглощении квантов света двумя центрами люминесценции и передачей энергии обоих возбуждений на один центр (кооперативная люминесценция).
Лит.: 1) Степанов Б. И., ГрибковскиЙ В. П., Введение в теорию люминесценции, Минск, 196'3; 2} Л а в-да? Л. Д., О термодинамике фотолюминесценции, Собр. трудов, т. 2, М., 1969, е. 26; 3) N е u h а ы s е г W. и др., Visual observation and optical cooling of Electrodynamically contained, ions, «Appl. Phys.»t 1978, v. 17, p. 123.
B.A. CffupiiflffHKoe. АНТИФЕРРОМАГНЕТИЗМ
Содержание:
1. Основные проявления антиферромагнетизма веществ .................... .108
2. Магнитная структура антиферроп-тагнетикоп . . . 109
3. Феноменологическая теория антиферромагнетизма ....................... 109
4-Киантовая теория антиферромагнетизма - 110
5. Взаимодействие электромагнитного излучения с
антиферромагнетиками , -. , ....... . . 112
6. Заключение . . ................... ИЗ
1. Основные проявления антиферромагнетизма
веществ
А.≈ магнит о упорядоченное состояние кристаллич. вещества, в к-ром все или часть соседних атомцых магн, моментов направлены так (как правило, антипараллельно), что суммарный магн. момент элементарной магн. ячейки кристалла равен нулю (или составляет малую долю атомного момента). Ось, вдоль к-рой ориентированы антиферромагнитно-упорядочешше атомные магн. моменты, наз. осью антиферромагнетизма. А, устанавливается при темп-pax Т ниже Нееля точки Т^. В более широком смысле А. наз. совокупность физ. свойств вещества в указанном состоянии. На рис. 1 приведены простейшие примеры антиферро-магн. упорядочения. Вещества, в к-рых устанавливается антиферромагн. порядок, наз. антиферромагнетиками (АФМ).
Атомные магн. моменты АФМ создаются, как правило, электронами незаполненных d- или /-оболочек ионов переходных элементов, входящих в состав АФМ. Исключение составляет, напр., тв╦рдый кислород, молекулы к-рого имеют спиновый момент (спин), равный 1. Ответственным за возникновение А. является обменное взаимодействие, стремящееся установить спины (а слв' довательно, и магн. моменты) антипараллельно (в этом случае обменный интеграл имеет отрицат. значение). Большинство АФМ ≈ ионные соединения. В них обменное взаимодействие между магн, ионами осуществляется за сч╦т перекрытия волновых функций электро-
108
.
Т. к, при А, л. в световую анергию переходит энергия теплового движения атомов, происходит охлаждение вещества (эффект опти ч. охлаждения). Этот эффект становится существенным в разреженном газе при возбуждении фотолюминесценции лазерным излучением с частотой, соответствующей длинноволновой части доплеровского контура спектральной линии ло-глощэния. Такие кванты благодаря эффекту Доплера будут поглощаться атомами, летящими навстречу лучу света; при этом атомы получают импульс квантов и тормозятся. При люминесценции эти атомы испускают кванты с частотой, соответствующей центру доплеровского контура линии, т. е. с большей энергией, чем кванты возбуждающего света. С помощью оптич, охлаждения за сч╦т А. л. можно понизить кинетич, энергию отд. иопов до величин, соответствующих температурам до
ю-2 к [з].
Передача кинетич. энергии атомов излучению не противоречит второму началу термодинамики, т.к. излучение люминесценции не является равновесным. Происходящее при этом понижение энтропии вещества меньше, чем рост энтропии излучения вследствие расширения спектра и телесного угла, в к-ром распространяется излучение люминесценции [2].
t
k
Рис. 1. Слева≈магнитная структура окислов переходных элементов типа МпО (а≈ период кристаллографической ячейки, ат≈период ячейки магнитной структуры, на рис. показаны только магнитные ионы); справа ≈ кристаллографическая и магнитная структуры фторидов переходных элементов (а, с ≈ параметры реш╦тки, d ≈ расстояние менщу магнитным и б лижа й-
щим немагнитным ионами).
нов диамагн, анионов (Оа~, F~, Cl~, S2~, Se2~ и др.) с волновыми ф-циями магн, катионов переходных металлов (см. Косвенное обменное взаимодействие). В ме-таллич. АФМ важный вклад в обменное взаимодействие дают электроны проводимости (см. РНК И взаимодействие).
")
}
